@第{CiCP-19-205条，作者={}，title={在UCAN回旋运动粒子单元代码中实现二维区域分解以及UCAN2}的结果性能，journal={计算物理中的通信}，年份={2018年}，体积={19}，数字={1}，页数={205--225}，抽象={大规模并行、非线性、三维（3D）、环形、静电、，回转运动，粒子-细胞（PIC），笛卡尔几何UCAN代码，带粒子离子和绝热电子已成功用于识别非扩散当今托卡马克放电的输运特性。应用的限制大规模放电的UCAN是环形（或z-）使用MPI进行大规模并行实现的方向，这限制了计算出每一等离子体小半径几百个离子的拉莫尔半径或陀螺半径。为了超过这些尺寸，我们在UCAN中使用将y方向添加到处理器组合中。这是通过使用来实现的场和粒子管理例程P2LIB库中相关组件的为加州大学洛杉矶分校的传统PIC代码UPIC框架开发。陀螺平均特定于回转运动代码的是通过使用复制阵列来简化用于有效的电荷积累和强制沉积。2D域分解UCAN2代码在四舍五入内再现了原始的一维域非线性结果。NERSC的Cray XC30 Edison上的UCAN2基准显示了理想的缩放当问题规模随着处理器数量的增加而增加到最大功率时共有2个可用处理器，即131072个处理器。这些粒子弱标度基准还表明，每粒子每时间步1纳秒和1 TFlops势垒是容易被拥有10亿或更多粒子和2000或更多处理器的UCAN2破坏。
},issn={1991-7120}，doi={https://doi.org/10.4208/cicp.070115.030715a},url={http://global-sci.org/intro/article_detail/cicp/11086.html}}
TY-JOUR公司UCAN回旋运动粒子单元码中二维区域分解的T1实现及UCAN2的性能JO-计算物理通信VL-1型第205页EP-2252018年上半年DA-2018年4月序号-19做-http://doi.org/10.4208/cicp.070115.030715aUR-（欧元）https://global-sci.org/intro/article_detail/cicp/11086.html千瓦-AB公司-大规模并行、非线性、三维（3D）、环形、静电、，回转运动，粒子-细胞（PIC），笛卡尔几何UCAN代码，带粒子离子和绝热电子已成功用于识别非扩散当今托卡马克放电的输运特性。应用的限制大规模放电的UCAN是环形（或z-）使用MPI进行大规模并行实现的方向，这限制了计算出每一等离子体小半径几百个离子的拉莫尔半径或陀螺半径。为了超过这些尺寸，我们在UCAN中使用将y方向添加到处理器组合中。这是通过使用来实现的场和粒子管理例程P2LIB库中相关组件的为加州大学洛杉矶分校的传统PIC代码UPIC框架开发。陀螺平均特定于回转运动代码的是通过使用复制阵列来简化用于有效的电荷积累和强制沉积。2D域分解UCAN2代码在四舍五入内再现了原始的一维域非线性结果。NERSC的Cray XC30 Edison上的UCAN2基准显示了理想的缩放当问题规模随着处理器数量的增加而增加到最大功率时共有2个可用处理器，即131072个处理器。这些粒子弱标度基准还表明，每粒子每时间步1纳秒和1 TFlops势垒是容易被拥有10亿或更多粒子和2000或更多处理器的UCAN2破坏。
Jean-Noel G.Leboeuf、Viktor K.Decyk、David E.Newman和Raul Sanchez。(2020). 二维域分解在UCAN回旋粒子单元代码中的实现以及UCAN2。计算物理中的通信.19(1).205-225.doi:10.4208/cicp.070115.030715a
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