%I#16 2019年8月30日03:32:44

%第1、1、1、7、3、3、314、314、322、141、99、174、293714、533、430、5570285页，

%电话：1964315341170523881935420776951491845552659376853811773485，

%电话：6861192273248058489871350540667073279884477175994271630696593698793759

%N在特定高温膨胀中使用的理性分子（以最低的术语表示）。

%C下面定义的理性A（n）出现在热φ4模型的单回路有效势V1（y）的展开式中。请参阅Dolan-Jackiw、Kapusta和Quir/os参考。膨胀变量是y:=（m^2（phi））/（2*pi*k*T）^2，波尔兹曼常数k，（绝对）温度T和m^2！质量是m。

%C部分热单回路有效势的相关展开式为（（pi^2）*（（k*T）^4）/2）*和（A（n）*Zeta（2*n+1）*（-1）^（n+1）*y^（n+2），n=1..infty），带有黎曼Zeta函数。上面给出了膨胀参数y。有关更多详细信息，请参阅W.Lang链接。

%D J.I.Kapusta，《有限温度场理论》，剑桥大学出版社，1989年。

%D M.Quirós，有限温度场理论和相变，Helv。物理学。《学报》67（1994）451-583。

%H Isabel Caçao、Helmuth R.Malonek、Maria Irene Falcáo、Graça Tomaz，<a href=“https://www.emis.de/journals/JIS/VOL21/Falcao/falcao2.html“>与多维多项式序列相关的组合恒等式</a>，J.Int.Seq.，第21卷（2018年），第18.7.4条。

%H L.Dolan和R.Jackiw，<a href=“https://doi.org/10.103/PhysRevD.9.3320“>有限温度下的对称行为</a>，Phys.Rev.D9,12（1974）3320-41。

%H Wolfdieter Lang，<a href=“/A099398/a99398.txt”>定量a（n）及更多</a>。

%F a（n）=分子（a（n））与a（n。

%F a（n）=分子（8*（2*n-1）/（（2*（n+2））！！）使用双阶乘（2*n-1）！！：=A001147（n）（带（-1）！！：=1） 和（2*n）！！：=A000165（n）。

%e基本原理A（n）：=A099398（n）/A099399（n），n>=0:1/1，1/6，1/16，1/32，7/384。。。

%Y分母在A099399中给出。

%K non，压裂，简单

%0、5

%2004年11月10日