给编辑的信

J.应用。克里斯特。(1984).17,369
https://doi.org/10.107/S0021889884011729

的建议特别电荷密度研究出版标准委员会

P.J.贝克尔,P.铜笔和F.L.赫什菲尔德

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[18]环烯的晶体结构，I.X射线研究

J.布雷格曼,F.L.赫什菲尔德,D.拉宾诺维奇和G.M.J.施密特

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实验与理论电荷密度：85 K下双环丁烷的氢键衍生物

M.艾森斯坦和F.L.赫什菲尔德

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通过最小二乘法细化的差异密度。二、。四氰基环丁烷

M.哈雷和F.L.赫什菲尔德

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的结构顺式-1,3-三氰基环丙烷

A.哈特曼和F.L.赫什菲尔德

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热参数的协方差及其对刚体计算的影响

F.L.赫什菲尔德和U.Shmueli公司

对任意坐标系中原子振动分量的协方差矩阵进行了各向同性近似。通过数值比较说明了这些协方差的替代处理对导出的刚体振动参数的影响。忽略振动张量不同分量之间的相关性可能会导致严重错误U型如果这些是指非正交轴。

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绘制电荷变形密度

F.L.赫什菲尔德

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Hellmann-Feynman对电荷密度的约束，一项实验测试

F.L.赫什菲尔德

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从富Zürich X射线数据得到的四氟对苯二甲腈（TFT）在98K下的静态变形密度

F.L.赫什菲尔德

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2-氰基胍中电荷变形密度的X射线测定

F.L.赫什菲尔德和H.希望

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晶格能计算中的静电项：C₂H（H）₂，一氧化碳₂和C₂N个₂

F.L.赫什菲尔德和K·米尔斯基

用于评估分子间能量的广泛使用的原子-原子近似在处理静电相互作用方面存在不足。基于Hartree-Fock分子电荷分布，在三个近似水平下，对三种晶体结构进行了晶格能计算，其中明确包含了静电能。虽然所选的分子都是非极性的，但在每种情况下，静电项提供了大部分计算的晶格能，并导致预测的平衡胞尺寸明显收缩。在氰化物中，静电作用似乎是解释所观察到的正交结构而不是替代立方结构所必需的。将每个分子视为一个点四极，严重高估了最近邻分子的相互作用能，但对于较远的邻分子，则与分子电荷分布的更详细模型相当吻合。将点电荷分配给几个原子对于所研究的三个系统来说是一个适当的近似值，但对于对称性较低的分子，可能需要更大的灵活性。

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X射线数据能区分键合效应和振动涂抹吗？

F.L.赫什菲尔德

将X射线和中子衍射相结合来区分振动涂抹和化学键引起的电荷变形的频繁实践既不必要也不完全令人满意。这两种效应主要发生在真实空间和互惠空间的不同区域。只要X射线数据延伸到倒数半径，就可以区分它们d日*>2Å^{- 1}并提供了细化程序明确允许的粘接变形。这种分离的成功性可以通过比较键合原子对的振动椭球来检验，键合方向上的振幅应该相等。将这种“刚性结合”测试应用于最近使用电荷变形模型进行的四次改进，结果表明振动参数在很大程度上是无偏的，而来自平行球形原子改进的振动参数则不是。由于原子核处的大变形密度，氢振动参数不能从X射线数据中导出；它们也不满足刚性结合假设。

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在最小二乘计算中处理弱反射

F.L.赫什菲尔德和D.拉宾诺维奇

在摄影强度测量中，反射的不可观测性为真值建立了条件概率分布如果这在观测阈值以下是未定义的。相比之下，计数器方法得出的值为如果²_哦其中，即使对于最弱的反射，误差也可能接近正态分布。在最小二乘优化中，最好基于如果²，这种正态分布不应被任意排除或其他虐待“未观察到的”反射所扭曲。这种对弱强度的选择性篡改会使输入数据产生偏差，因此可能导致精细参数中的系统错误。通过数值实验说明了预期效果。

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不寻常的双重反射-奋乃静

F.L.赫什菲尔德

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通过最小二乘法精制的差异密度：富马酸

F.L.赫什菲尔德

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试验结构生成中的对称性

F.L.赫什菲尔德

在通过已知尺寸的分子位置和取向的系统变化生成试验结构时，位置和取向参数扫描的范围取决于分子的对称性和空间群。晶体轴的变换集使给定空间群的等效位置坐标保持不变，从而定义了相应的导数对称性，符合三十个不同的“柴郡”群之一。该群与分子点群的直积指定了三元结构参数的六维空间的对称性。这个空间中的非对称单元是要由几个参数扫描的区域。

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