让\(T>\菜单\)和\(m\in\mathbb{N}\)具有\((m+1).
定理3.1
系统(2.1)是关于以下方面的FTSS \((delta,varepsilon,T)),如果满足以下条件:
$$l_{T}(\nu)\leq\frac{\varepsilon}{\delta}$$
(3.1)
具有
$$开始{对齐}和l_{T}(\nu)=\biggl[4+\frac{M_{1}}{2}\bigl(1-e^{-2T}\bigr)l_{M+1}(\nu)+M_{2}\ frac{T^{2\alpha-1}}{2\ alpha-1-1}(nu)\biggr]e^{(M_{3}+2)T},\&l_{k+1}(\nu)=\biggl[4+\frac{M_{1}}{2}\bigl(1-e^{-2(k+1)\nu}\bigr)l_{k}(\nu)+M_{2}\frac{(k+1,\结束{对齐}$$
对于 \(k\英寸[0,m]\),\({l_{0}(\nu)=1}\),\({M_{1}=\frac{8\Gamma(2\alpha-1)}{4^{\alpha}\Gamma^{2}(\alpha)}\|B\|^{2{}\),\({M_{2}=\frac{4}{\Gamma^{2}(\alpha)}\|C\|^{2{}) 和 \(M_{3}={\frac{8\Gamma(2\alpha-1)}{4^{\alpha}\Gamma^{2}(\alpha)}\|A\|^{2{}\).
证明
系统的解决方案(2.1)满足以下方程:
$$开始{对齐}y(t)=&y(0)+\frac{1}{\Gamma(\alpha}^{t}(t-s)^{\alpha-1}Cy(s-\nu)\,dW(s)。\结束{对齐}$$
(3.2)
使用Cauchy–Schwartz不等式,我们得到
$$开始{aligned}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\Vert\overline{\varphi}\Vert_{2}+\frac{4}{\Gamma^{2{(\alpha)}\biggl[\biggl(\int_{0}^{t}(t-s)^{\alpha-1}\Vert A\Vert\bigl\Vert y(s)\biger\Vert\,ds\biggr)^2}\\&{}+\biggl(\int_{0}^{t}(t-s)^{\alpha-1}\Vert B\Vert\bigl\Vert y(s-\nu)\bigr\Vert\,ds\biggr)^{2}\biggr]\\&{}+\frac{4}{\Gamma^{2}(\alpha)}\biggl\Vert\int_{0}^{t}(t-s)^{\alpha-1}Cy(s-\nu)\,dW _{0}^{t} e(电子)^{2s}(t-s)^{2\alpha-2}\,ds\biggr)\biggl[\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\垂直A\垂直^{2}\bigl\垂直^{t} e(电子)^{-2s}\Vert B\Vert^{2}\bigl\Vert y(s-\nu)\bigr\Vertqu{2}\,ds\biggr]\\&{}+\frac{4}{\Gamma^2}(\alpha)}\biggl\Vert\int_{0}^{t}(t-s)^{\alpha-1}Cy(s-\nu)\,dW(s)\biggr\Vert^2}。\结束{对齐}$$
考虑到双方的期望
$$开始{aligned}\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{E}\ Vert\overline{\varphi}\Vert_{2}\\&{}+\frac{8\Gamma(2\alpha-1)}{\Gamma^{2{(\alpha)4^{\alpha}E^{2t}\biggl[\int_{0}^{t} 电子^{-2s}\Vert A\Vert^{2}\mathbb{E}\bigl\Vert y(s)\bigr\Vert_{2}\,ds+\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\Vert B\Vert^{2}\mathbb{E}\bigl\Vert y(s-\nu)\bigr\Vert${2}\,ds\biggr]\\&{}+\frac{4}{\Gamma^{2{(\alpha)}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}\VertC\Vert_{2}\mathbb{E}\ bigl\Vert y(s-\nu垂直^{2}\,ds.\end{aligned}$$
然后
$$\开始{aligned}\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{E}\ Vert\overline{\varphi}\ Vert^}+M_{1} 电子^{2t}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s-\nu)\bigr\Vert^{2}\,ds\\&{}+M_{2}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}\mat血红蛋白{E}\bigl\ Verty(s-\nu_{3} 电子^{2t}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds,\end{aligned}$$
(3.3)
哪里\({M_{1}=\frac{8\Gamma(2\alpha-1)}{4^{\alpha}\Gamma^{2}(\alpha)}\|B\|^{2{}\),\({M_{2}=\frac{4}{\Gamma^{2}(\alpha)}\|C\|^{2{})和\(M_{3}={\frac{8\Gamma(2\alpha-1)}{4^{\alpha}\Gamma^{2}(\alpha)}\|A\|^{2{}\).
因此,
$$\开始{对齐}e^{-2t}\mathbb{e}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{e}\ Vert\overline{\varphi}\Vert_{2}+M_{1}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s-\nu)\bigr\Vert^{2}\,ds\\&{}+M_{2}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}\mat血红蛋白{E}\bigl\ Verty(s-\nu^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds,\end{aligned}$$
(3.4)
对于\(在[0,\nu]\中),我们获得
$$\开始{对齐}e^{-2t}\mathbb{e}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{e}\Vert\上划线{\varphi}\Vert_{2}+M_{1}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s-\nu)\bigr\Vert^{2}\,ds\\&{}+M_{2}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}\mat血红蛋白{E}\bigl\ Verty(s-\nu^{t} 电子^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds\\leq&4\mathbb{E}\ Vert\overline{\varphi}\ Vert^}2}+\frac{M_1}}{2}\bigr_{2} t吨^{2\alpha-1}}{2\alpha-1}\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}\\&{}+M_{3}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds\\leq&\biggl \\&{}+M_{3}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds.\end{aligned}$$
根据格朗沃尔不等式,我们有
$$e^{-2t}\mathbb{e}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq\biggl(4+\frac{M_{1}}{2}\ bigl(1-e^{-2-nu}\bigr)+\frac{M_2}\nu^{2\alpha-1}}}{2\biggr)e^{M_{3} t吨}\mathbb{E}\Vert\overline{\varphi}\Vert^{2}$$
(3.5)
因此,我们获得
$$\begon{aligned}\mathbb{E}\bigl\Vert y(t)\bigr\Vert ^{2}\leq&\biggl(4+\frac{M_{1}}{2}\bigl(1-E^{-2\nu}\bigr)+\frac{M_{2}\nu ^{2\alpha-1}}{2\alpha-1}\biggr)E^{(M_{3}+2)\nu}\mathbb{E}\Vert\overline{\varphi}\Vert ^{2}\\le q和l_{1}(\nu)\mathbb{E}\Vert\overline{\varphi}\Vert^{2},\quad\forall t\in[0,\nu],\end{aligned}$$
哪里\({l{1}(\nu)=(4+\压裂{M_{1}}{2}(1-e^{-2\nu})+\压裂}M_{2}\nu^{2\alpha-1}}{2\alpha-1})e^{(M_{3}+2)\nu}}).
对于\(位于[\nu,2\nu]\中),我们有
$$\开始{对齐}e^{-2t}\mathbb{e}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{e}\ Vert\overline{\varphi}\ Vert^{2}+\frac{M_{1}}{2}\ bigl(1-e^{-2-t}\bigr)l_{1{(\nu)\mathbb2{e}\Vert\overrine{\valphi}\ Vert^{2}+\压裂{M_{2} t吨^{2\alpha-1}}{2\alpha-1}l_{1}(\nu)\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}\\&{}+M_{3}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds\\leq&\biggl(4+\frac{M_{1}}{2}\bigle(1-E^{-2(2\nu)}\bigr)l_{1{(\nu)+\frac{M_2}mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}\\&{}+M_{3}\int_{0}^{t} 电子^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds.\end{aligned}$$
使用Gronwall不等式,我们得到
$$\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}E^{-2t}\leq\biggl(\frac{M_1}{2}\bigle(1-E^{-2(2\nu)}\bigr)l_{1}(\nu)+4+\frac{M_2}b{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2} e(电子)^{米_{3} t吨}. $$
(3.6)
因此,我们获得
$$开始{对齐}\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&\biggl(4+\frac{M_{1}}{2}\ bigl(1-E^{-2(2\nu)}\bigr)l_{1{(\nu)+\frac{M_}2}(2\nu)^{2\alpha-1}{2\alpha-1{1}(\nu)\biggr)E^{(M_{3}+2)(2\nu)}\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}\\leq&l_{2},\[0,\nu],\end{aligned}中的所有t的四边形$$
哪里\({l{2}(\nu)=(4+\frac{M_{1}}{2}(1-e^{-2(2\nu)})l{1}(\nu)+\frac{M_2}.
对于\(在[0,(k+1)\nu]\中),\(k\英寸[0,m]\),我们有
$$\开始{对齐}e^{-2t}\mathbb{e}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{e}\ Vert\overline{\varphi}\Vert_{2}+\frac{M_{1}}{2}\ bigl(1-e^{-2-t}\bigr)l_{k}+\压裂{M_{2} t吨^{2\alpha-1}}{2\alpha-1}l_{k}(\nu)\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}\\&{}+M_{3}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Vert y(s)\bigr\Vert ^{2}\,ds\\leq&&\biggl(4+\frac{M_{1}}{2}\bigl(1-E^{-2(k+1)\nu}\bigr)l_{k}(\nu)+\frac{M_{2}((k+1)\nu)^{2\α-1}}{2\α-1}l_{k}(\nu)\biggr)\mathbb{E}\Vert\overline{\varphi}\Vert^{2}\\&{}+M_{3}\int _{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds.\end{aligned}$$
使用Gronwall不等式,我们得到
$$开始{对齐}&e^{-2t}\mathbb{e}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\\&\quad\leq\biggl(4+\frac{M_1}}{2}\bigle(1-e^{-2(k+1)\nu}\bigr)l_{k}l_{k}(\nu)\biggr)\mathbb{e}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2} e(电子)^{米_{3} t吨}. \结束{对齐}$$
(3.7)
因此,我们获得
$$开始{对齐}\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&\biggl(4+\frac{M_1}}{2}\ bigl(1-E^{-2(1+k)\nu}\bigr)l_{k}E ^{(M_{3}+2)(1+k)\nu}\mathbb{E}\Vert\overline{\varphi}\Vert^{2}\\leq&l_{k+1}(\nu)\mathbb{E}\ Vert\overrine{\varphi}\Vert_{2},\quad\对于\bigl[0,(1+k)\nu\bigr],\end{aligned}中的所有t$$
哪里\({l{k+1}(\nu)=(4+\frac{M_{1}}{2}(1-e^{-2(1+k)\nu})l{k}(\nu)+\frac{M_2}(1+k)\nu.
对于所有人\(在[0,t]\中),我们得到
$$\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq\biggl(4+\frac{M_{1}}{2}\ bigl(1-E^{-2T}\biger)l_{M+1}\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}$$
(3.8)
这就完成了证明。 □
备注3.2
很明显\(l_{0}(\nu)\leq l_{1}(\nu)\leq\cdots\leq l_{T}(\ nu)\).
备注3.3
在这种情况下\(0<T\leq\nu\),我们获得系统的FTS(2.1)如果我们有以下条件:
$$l_{T}(\nu)=\biggl[4+\frac{M_{1}}{2}\bigl(1-e^{-2T}\biger)+M_{2}\ frac{T^{2\alpha-1}}{2\alpha-1}\biggr]e^{(M_{3}+2)T}\leq\frac}\varepsilon}{\delta}$$
定理3.4
系统(2.1)是关于的FTSS \((delta,varepsilon,I)),如果出现以下情况 \(\mathcal{A}\) 已实现:
$$\max\bigl(e^{2\nu},4\bigr)\exp\biggl[\biggl(\frac{{米}_{1}+{米}_{3} }{2\alpha-1}+2\biggr)T\biggr]E_{2\alpha-1}\bigl({米}_{2} \Gamma(2\α-1)T^{2\γ-1}\biger)\leq\frac{\varepsilon}{\delta}$$
(3.9)
哪里 \({M_{1}=\frac{8\Gamma(2\alpha-1)}{4^{\alpha}\Gamma^{2}(\alpha)}\|B\|^{2{}\),\({M_{2}=\frac{4}{\Gamma^{2}(\alpha)}\|C\|^{2{}) 和 \(M_{3}={\frac{8\Gamma(2\alpha-1)}{4^{\alpha}\Gamma^{2}(\alpha)}\|A\|^{2{}\).
证明
通过不平等(3.3),我们得到以下估计:
$$\开始{aligned}\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{E}\ Vert\overline{\varphi}\ Vert^}+M_{1} 电子^{2t}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Vert y(s-\nu)\bigr\Vert ^{2}\,ds\\&{}+M_{2}\int _{0}^{t}(t-s)^{2 \alpha-2}\mathbb{E}\bigl\Vert y(s-\nu)\bigr\Vert ^{2}\,ds\\&{}+M_{3} e(电子)^{2t}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds.\end{aligned}$$
(3.10)
因此,
$$\开始{对齐}e^{-2t}\mathbb{e}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&4\mathbb{e}\ Vert\overline{\varphi}\Vert_{2}+M_{1}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s-\nu)\bigr\Vert^{2}\,ds\\&{}+M_{2} e(电子)^{-2t}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}\mathbb{E}\bigl\Verty(s-\nu)\bigr\Vert^{2}\,ds\\&{}+M_{3}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds\\leq&4\mathbb{E}\ Vert\overline{\varphi}\ Vert^}2}+M_{1}\int_{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Vert y(s-\nu)\bigr\Vert ^{2}\,ds\\&{}+M_{2}\int _{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}E ^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Vert y(s-\nu)\bigr\Vert ^{2}\,ds\\&{}+M_{3}\int _{0}^{t} e(电子)^{-2s}\mathbb{E}\bigl\Verty(s)\bigr\Vert^{2}\,ds.\end{aligned}$$
让\({h(t)=e^{-2t}\mathbb{e}\|y(t)\|^{2}}\),然后我们得到,\(对于[0,t]\中的所有t\),
$$\开始{对齐}h(t)\leq&4\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}+M_{1} 电子^{-2\nu}\int_{0}^{t} 小时(s-\nu)\,ds+M_{2} e(电子)^{-2\nu}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}h(s-\nu)\,ds\\&{}+M_{3}\int_{0}^{t} 小时(s) \,ds\\leq&4\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}+M_{1}\int_{0}^{t} 小时(s-\nu)\,ds+M_{2}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}h(s-\nu)\^{t} 小时(s) \,ds.\结束{对齐}$$
让\({g(t)=\sup_{theta\ in[-\nu,t]}h(\theta)}\),对于所有人\(在[0,t]\中).
我们有,\(对于[0,T]\中的所有s),\({h(s)\leq g(s)}\)和\({h(s-\nu)\leq g(s)}\).
因此,对于所有人来说\(在[0,t]\中),我们获得
$$h(t)\leq 4\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}+(M_{1}+M_{3})\int_{0}^{t} 克(s) \,ds+M_{2}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}g \,ds$$
因此,使用变量更改\(v=t-s),我们有\(对于[0,t]\中的所有θ)
$$h(θ)\leq 4\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}+$$
(3.11)
\({\theta\mapsto\int_{0}^{\theta}s^{2\alpha-2}g(\theta-s)\,ds}\)和\({\theta\mapsto\int_{0}^{\theta}g(s)\,ds}\)是两个递增函数,因为克是非负的并且在增加。因此,我们有\(对于[0,t]\中的所有θ)
$$h(θ)\leq 4\mathbb{E}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}+(M_{1}+M_{3})\int_{0}^{t} 克(s) \,ds+M_{2}\int_{0}^{t} 秒^{2\α-2}g(t-s)\,ds$$
(3.12)
因此,我们得到\(对于[0,t]\中的所有t\)
$$\begin{aligned}g(t)\leq&\max\Bigl\{\sup_{theta\in[-\nu,0]}h(\theta),\sup_{theta \in[0,t]}h(\ttheta)\Bigr\}\\leq&\ max\Bigl\{e^{2\nu},4\Bigr\}\mathbb{e}\Vert\overline{\varphi}\Vert^{2}+(M_{1}+M_{3})\int_{0}^{t} 克(s) \,ds+M_{2}\ int _{0}^{t} 秒^{2\alpha-2}g(t-s)\,ds\\leq&\max\bigl\{e^{2\nu},4\bigr\}\mathbb{e}\Vert\overline{\varphi}\Vert^{2}+(M_{1}+M_{3})\int_{0}^{t} 克(s) \,ds+M_{2}\int_{0}^{t}(t-s)^{2\alpha-2}g \,ds.\end{aligned}$$
使用广义Gronwall不等式(推论2.3 in[8]),用于\(在[0,t]\中),我们得到
$$g(t)\leq\max\bigl(e^{2\nu},4\biger)\mathbb{e}\Vert\overline{\varphi}\Vert^{2}\exp\biggl[({米}_{1}+{米}_{3} )\压裂{t}{2\alpha-1}\biggr]E_{2\alpha-1}\ bigl({米}_{2} \Gamma(2\alpha-1)t^{2\alfa-1}\bigr)$$
(3.13)
那么,对于所有人来说\(在[0,t]\中),我们获得
$$h(t)\leq\max\bigl(e^{2\nu},4\biger)\mathbb{e}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}\exp\biggl[({米}_{1}+{米}_{3} )\frac{t}{2\alpha-1}\biggr]E_{2\alpha-1}\bigl({米}_{2} \Gamma(2\alpha-1)t^{2\alfa-1}\bigr)$$
(3.14)
因此,对于所有人来说\(在[0,t]\中),我们有
$$\开始{aligned}\mathbb{E}\bigl\Verty(t)\bigr\Vert^{2}\leq&\max\bigl(E^{2\nu},4\bigr)\mathbb{E}\ Vert\overline{\varphi}\Vert_2}\exp\biggl[\biggl(\frac{{米}_{1}+{米}_{3} }{2\alpha-1}+2\biggr)t\biggr]E_{2\alpha-1}\bigl({米}_{2} \Gamma(2\α-1)t^{2\阿尔法-1}\bigr)\\leq&\max\bigl(e^{2_nu},4\biger)\mathbb{e}\Vert\上划线{\varphi}\Vert^{2}\exp\biggl[\biggl(\frac{{米}_{1}+{米}_{3} }{2\alpha-1}+2\biggr)T\biggr]E_{2\alpha-1}\bigl({米}_{2} \Gamma(2\alpha-1)T^{2\alfa-1}\biger)。\结束{对齐}$$
那么,如果\({\mathbb{E}\|\上划线{\varphi}\|^{2}<\delta}\)和条件\(\mathcal{A}\)等等,我们有\({\mathbb{E}\|y(t)\|^{2}<\varepsilon,对于[0,t]}中的所有t).
因此,证明是完整的。 □