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KMS条件


Kubo-Martin-Schwinger(KMS)条件是一种边界值条件它自然出现在量子统计力学及相关领域地区。

给定一个量子系统B=B(H)具有有限的 尺寸 希尔伯特空间 小时,定义功能 陶^t作为

 tau^t(A)=e(itH)Ae(-itH),
(1)

哪里i=平方英尺(-1)虚单位以及在哪里H=高^*是哈密顿量,即动能之和所有粒子中B类加上与之相关的粒子的势能B类下一步,对于任何实数 R中的β,定义热平衡欧米伽-贝塔作为

 ω_beta(A)=(Tr(e^(-βH)A)),
(2)

哪里晶体管表示矩阵跟踪.来自陶^t欧米伽-贝塔,我们可以定义所谓的平衡关联功能 F=F_贝塔哪里

 F_贝塔(A,B;t)=欧米伽贝塔(Atau^t(B)),
(3)

KMS边界条件表明

 F_贝塔(A,B;t+ibeta)=欧米伽贝塔(τ^t(β)A)。
(4)

特别是,这个身份与国家有关欧米伽-贝塔的值分析的功能 F_贝塔(A,B;z)边界条带的

 S_beta={C中的z:0<I(zsgn(beta))<| beta|},
(5)

在这里,I(w)表示虚部属于w(C)sgn(x)表示符号函数应用于R中的x.

在各种文献中,KMS边界条件是在不同的环境中描述的。例如,标识()有时是针对集成,顺从的

 int_(-infty)^inftyomega_beta(Atau ^t(B))f(t-ibeta)dt=int_(-infty),
(6)

在这里,f(z)用作F_贝塔(A,B;z).在其他文献中(例如荒木和宫田1968),情况看起来有所不同仍然如此。


另请参见

有界运算符,希尔伯特空间,线性运算符,Tomita-Takesaki公司理论

此条目由贡献克里斯托弗斯托弗

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荒木,H.和宫田,H.“关于KMS边界条件”出版物。RIMS,京都大学。A类 4, 373-385, 1968.科恩,J.S。;丹尼尔斯,H.A。医学硕士。;和Winnink,M.“关于泛化KMS边界条件。"Commun公司。数学。物理。 84, 449-458,1982Derezíski,J.和Pillet,C.“KMS国家”http://pillet.univ-tln.fr/data/pdf/KMS-states.pdf.中堂,C.R.公司。“量子力学中的哈密顿量。”超物理。2012.http://hyperphysics.phy-astr.gsu.edu/hbase/quantum/hamil.html.

引用如下:

克里斯托弗·斯托弗.“KMS条件”。来自数学世界--Wolfram Web资源,创建人埃里克韦斯特因.https://mathworld.wolfram.com/KMSCondition.html

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