跳到内容
BY-NC-ND 3.0许可证 开放式访问 发布人:De Gruyter开放存取 2016年12月30日

具有Riemann-Liouville分数阶导数的脉冲系统的一般解

  • 张显敏 电子邮件徽标 丁文斌 许鹏 刘左华 童书
来自日志开放数学

摘要

本文研究了一类具有脉冲效应的分数阶微分系统,通过对极限情形(当脉冲趋于零时)的分析,得到了脉冲分数阶系统的通解公式。所得结果表明,对于分数阶系统,脉冲引起的偏差是不确定的。还提供了一个示例来说明结果。

MSC 2010年:34A08号34A37飞机

1引言

分数微积分被用作一种强有力的工具来揭示复杂或超复杂系统动力学的隐藏方面[1-3],分数微分方程这一主题正受到广泛关注。有关详细信息,请参阅[4-14]以及其中的参考文献。

脉冲效应广泛存在于许多过程中,其状态可用脉冲微分方程描述。此外,在具有Caputo分数阶导数的脉冲微分方程的情况下,已经有许多关于这个主题的工作[15-23],脉冲分数阶偏微分方程在[24-29].

受上述工作的启发,我们将研究以下带有Riemann-Liouville分数阶导数的脉冲Cauchy问题:

D类+q个u个(t吨)=(f)(t吨u个(t吨))t吨(T型]t吨t吨(=12)Δ(J型+1q个u个)|t吨=t吨=J型+1q个u个(t吨+)J型+1q个u个(t吨)=Δ(u个(t吨))=12J型+1q个u个()=u个u个C类(1)

哪里q∊(q个) ∊ (0, 1),D类+q个表示左侧Riemann-Liouville阶分数导数q个J型+1q个表示1−级左侧Riemann-Liouville分数积分问题f:J型×ℂ → ℂ 是一个适当的连续函数,并且=t吨0<t吨1< ... <t吨<t吨+1=T型.在这里J型+1q个u个(t吨+)=ε0+J型+1q个u个(t吨+ε)J型+1q个u个(t吨)=ε0J型+1q个u个(t吨+ε)表示的左右极限J型+1q个u个(t吨)t吨=t吨分别是。

对于脉冲系统(1)我们有

Δ10Δ20Δ0冲动地系统1=D类+q个u个(t吨)=(f)(t吨u个(t吨))q个01t吨T型J型+1q个u个()=u个u个C类(2)

因此,这意味着存在一个隐藏的条件

Δ10Δ20Δ0这个解决方案冲动的系统1=这个解决方案系统的2(3)

因此,脉冲系统解的定义(1)提供如下:

定义1.1

函数z(t):【a,T】→ ℂ据说是分数阶柯西问题的解(1)如果J型+1q个z(z)()=u个方程条件D类+q个z(z)(t吨)=(f)t吨z(z)t吨每t∊(a,T]得到验证,脉冲条件Δ(J型+1q个z(z))|t吨=t吨=Δ(z(z)(t吨))(在这里我=1,2,...,m) 满足,z(t)对区间的限制(t吨k个,吨k个+1] (此处k=0, 1, 2,...,m) 是连续的,并且条件(3)持有.

因此,我们将考虑脉冲系统(1)并寻求脉冲系统的一些解(1)根据定义1.1.

本文的其余部分组织如下。第2节,介绍了一些初步情况。第3节,给出了具有Riemann-Liouville分数阶导数的脉冲微分方程的通解公式。第4节文中给出了一个实例来说明主要结果。

2准备工作

首先,我们回顾了分数微积分的一些概念[2]以及非线性分数阶微分方程的一个性质。

定义2.1

α阶左侧Riemann-Liouville分数次积分((α) > 0)函数x(t)的定义为

J型α+xt吨=1Γq个t吨t吨α1xd日t吨>
哪里Γ是伽马函数.
定义2.2

q阶左侧Riemann-Liouville分数导数((q)函数x(t)的0)由定义

D类q个+xt吨=1Γn个q个d日d日t吨n个t吨t吨n个q个1xd日n个=q个+1t吨>.

通过引理2.2英寸[11],初值问题

D类q个+u个t吨=(f)t吨u个t吨q个C类n个d日q个01t吨T型J型1q个+u个=u个u个C类(4)

等价于以下第二类非线性Volterra积分方程,

u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨n个q个1(f)u个d日.(5)

3主要成果

定义分段函数

u个~t吨=1Γq个J型+1q个u个t吨k个+t吨t吨k个q个1+1Γq个t吨k个t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨k个t吨k个+1w个小时e(电子)第页e(电子)k个=012

具有J型+1q个u个t吨k个+=J型+1q个u个t吨k个+Δk个u个t吨k个.定义2.2, ..., 我们有

D类q个+u个~t吨=1Γn个q个Γq个d日d日t吨t吨t吨η1q个1J型+1q个u个t吨k个+ηt吨k个q个1+t吨k个n个ηq个1(f)u个d日d日η=1Γn个q个Γq个d日d日t吨t吨k个t吨t吨η1q个1J型+1q个u个t吨k个+ηt吨k个q个1+t吨k个n个ηq个1(f)u个d日d日η=(f)t吨u个t吨|t吨t吨k个t吨k个+1

所以,ũ(吨)满足的分数导数条件(1),它不满足条件(3)因此,我们假设ũ(吨)是求脉冲系统精确解的近似解(1).

定理3.1

设ξ为常数。函数u(t)是系统的一般解(1)当且仅当u(t)满足分数阶积分方程

u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨1u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日+=1k个Δu个t吨Γq个t吨t吨q个1=1k个ξΔu个t吨Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1+(f)u个d日u个+t吨(f)u个d日t吨t吨q个1t吨t吨t吨q个1+(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨k个t吨k个+1(6)
前提是(6)存在.

证明.“必要性”。首先,我们可以很容易地验证等式(6)满足隐藏条件(3).

接下来,将Riemann-Liouville分数导数等式(6)对于每个t吨∊ (t吨k个t吨k个+1](其中k个= 0, 1, 2, ...,),我们有

D类q个+u个t吨=D类q个+u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1+(f)u个d日+=1k个Δu个t吨Γq个t吨t吨q个1=1k个ξΔu个t吨Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1+(f)u个d日u个+t吨(f)u个d日t吨t吨q个1t吨t吨t吨q个1+(f)u个d日=(f)t吨u个t吨t吨ξ=1k个Δu个t吨(f)t吨u个t吨t吨(f)t吨u个t吨t吨t吨t吨t吨k个t吨k个+1=(f)t吨u个t吨|t吨t吨k个t吨k个+1.

所以,等式(6)满足系统的Riemann-Liouville分数导数(1).使用(6)对于每个t吨k个(此处k个=1,2,…,米),我们得到

J型+1q个u个t吨k个+J型+1q个u个t吨k个=1Γ1q个t吨t吨η1q个1u个ηd日ηt吨t吨k个+1Γ1q个t吨t吨η1q个1u个ηd日ηt吨=t吨k个=Δk个u个t吨k个ξΔk个u个t吨k个u个+t吨(f)u个d日u个+t吨k个(f)u个d日t吨k个t吨(f)u个d日t吨t吨k个=Δk个u个t吨k个.

因此,等式(6)满足脉冲条件(1).然后,等式(6)满足系统条件(1).

“充分性”。我们证明了系统的解(1)满足等式(6)通过数学归纳法。定义2.1,解决方案(1)满足

u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨1.(7)

(7),我们有J型+1q个u个t吨1+=J型+1q个u个t吨1+Δ1u个t吨1=u个+Δ1u个t吨1+t吨1(f)u个d日和近似解ũ(吨)(用于t∊(t吨1t吨2])由提供

u个~t吨=1Γq个J型+1q个u个t吨1+t吨t吨1q个1+1Γq个t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日=u个+Δ1u个t吨1+t吨1(f)u个d日Γq个t吨t吨1q个1+1Γq个t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨1t吨2(8)

具有e(电子)1(t吨) =u个(t吨) –ũ(t吨)的t吨∊ (t吨1t吨2].

Δ1u个t吨10u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨1t吨2

我们得到了

Δ1u个t吨10e(电子)1t吨=Δ1u个t吨10u个t吨u个~t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨1(f)u个d日Γq个t吨t吨1q个11Γq个t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日.

然后,我们假设

e(电子)1t吨=σΔ1u个t吨1Δ1u个t吨10e(电子)1t吨=σΔ1u个t吨1Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨1(f)u个d日t吨t吨1q个1t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日.

其中函数σ(.)是σ(0)=1的待定函数。因此,

u个t吨=u个~t吨+e(电子)1t吨=1Γq个σΔ1u个t吨1u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ1u个t吨1t吨t吨1q个1+1σΔ1u个t吨1u个+t吨1(f)u个d日t吨t吨1q个1+t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨1t吨2.(9)

使用(9),我们得到J型+1q个u个t吨2+=J型+1q个u个t吨2+Δ2u个t吨2=u个+Δ1u个t吨1+Δ2u个t吨2+t吨2(f)u个d日.因此,近似解ũ(吨)(用于t∊(t吨2t吨])由提供

u个~t吨=1Γq个J型+1q个u个t吨2+t吨t吨2q个1+1Γq个t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日=u个+Δ2u个t吨1+Δ2u个t吨2t吨2(f)u个d日Γq个t吨t吨2q个1+1Γq个t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨2t吨(10)

具有e(电子)2(t吨) =u(t)–ũ(t吨)的t∊(t吨2t吨]. 此外,通过(9),确切的解决方案u(吨)属于(1)满足

Δ1u个t吨10Δ2u个t吨20u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨2t吨Δ1u个t吨10u个t吨=1Γq个σΔ2u个t吨2u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ2u个t吨2t吨t吨2q个1+1σΔ2u个t吨2u个+t吨2(f)u个d日t吨t吨2q个1+t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨2t吨
Δ2u个t吨20u个t吨=1Γq个σΔ1u个t吨1u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ1u个t吨1t吨t吨1q个1+1σΔ1u个t吨1u个+t吨1(f)u个d日t吨t吨1q个1+t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨2t吨.

因此,

Δ1u个t吨10Δ2u个t吨20e(电子)2t吨=Δ1u个t吨10Δ2u个t吨20u个t吨u个~t吨=1Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨2(f)u个d日t吨t吨2q个1t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日(11)
Δ1u个t吨10e(电子)2t吨=Δ1u个t吨10u个t吨u个~t吨=σΔ2u个t吨2Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨2(f)u个d日t吨t吨2q个1t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日(12)
Δ2u个t吨20e(电子)2t吨=Δ2u个t吨20u个t吨u个~t吨=1Γq个σΔ1u个t吨1u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ1u个t吨1t吨t吨1q个1Δ1u个t吨1t吨t吨2q个1+1σΔ1u个t吨1u个+t吨1(f)u个d日t吨t吨1q个1t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日u个+Δ1u个t吨1+t吨2(f)u个d日t吨t吨2q个1t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日.(13)

然后,通过(11)(13),我们获得

e(电子)2t吨=1Γq个[σ(Δ1(u个(t吨1)))+σ(Δ2(u个(t吨2)))1]u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ1(u个(t吨1))(t吨t吨1)q个1Δ1(u个(t吨1))(t吨t吨2)q个1+1σu个t吨1u个+t吨1(f)u个d日t吨t吨1q个1+t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日σ(Δ2(u个(t吨2)))u个+t吨2(f)u个d日t吨t吨2q个1+t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日.(14)

因此,

u个t吨=u个~t吨+e(电子)2t吨=1Γq个[σ(Δ1(u个(t吨1)))+σ(Δ2(u个(t吨2)))1]u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ1(u个(t吨1))(t吨t吨1)q个1Δ2(u个(t吨2))(t吨t吨2)q个1+1σu个t吨1u个+t吨1(f)u个d日t吨t吨1q个1+t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日+1σ(Δ2(u个(t吨2)))u个+t吨2(f)u个d日t吨t吨2q个1+t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨(t吨2t吨].(15)

此外t吨2t吨1,我们有

t吨2t吨1D类q个+u个t吨=(f)t吨u个t吨q个C类n个d日q个01t吨(t吨]n个d日t吨t吨1n个d日t吨t吨2ΔJ型+1q个u个t吨=t吨k个=J型+1q个u个t吨k个+J型+1q个u个t吨k个=Δk个u个t吨k个k个=12J型+1q个u个=u个u个C类(16)
=D类q个+u个t吨=(f)t吨u个t吨q个C类n个d日q个01t吨(t吨]n个d日t吨t吨1ΔJ型+1q个u个t吨=t吨1=J型+1q个u个t吨1+J型+1q个u个t吨1+J型+1q个u个t吨2+J型+1q个u个t吨2=Δ1u个t吨1+Δ2u个t吨2J型+1q个u个=u个u个C类(17)

使用(9)(15),我们有1个–σ1+ Δ2) = 1 –σ1) + 1 –σ2). 出租ρ(z(z)) = 1 –σ(z(z)),我们得到ρ(z(z)+w个) =ρ(z(z)) +ρ(w个)用于∀z(z)w个ℂ. 那么,ρ(z(z))ξz,这里ξ是一个常数。因此,

u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ1u个t吨1Γq个t吨t吨1q个1=ξΔ1u个t吨1Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨1(f)u个d日t吨q个1t吨1t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨1t吨2.(18)

u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日+Δ1u个t吨1Γq个t吨t吨1q个1+Δ2u个t吨2Γq个t吨t吨2q个1ξΔ1u个t吨1Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨1(f)u个d日t吨t吨1q个1+t吨t吨t吨q个1(f)u个d日ξΔ2u个t吨2Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨2(f)u个d日t吨t吨2q个1+t吨2t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨2t吨.(19)

接下来,针对t∊(t吨n个t吨n+1],假设

u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日+=1n个Δu个t吨Γq个t吨t吨q个1=1n个ξΔu个t吨Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨(f)u个d日t吨t吨q个1t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨n个t吨n个+1.(20)

使用(20),我们有

J型+1q个u个t吨n个+1+=J型+1q个u个t吨n个+1+Δn个+1u个t吨n个+1=u个+=1n个+1Δu个t吨+t吨n个+1(f)u个d日

因此,近似解ũ(吨)对于t∊(t吨n+1t吨n+2]由提供

u个~t吨=1Γq个J型+1q个u个t吨n个+1++t吨t吨n个+1q个1+1Γq个t吨n个+1t吨t吨q个1(f)u个d日=u个+=1n个+1Δu个t吨+t吨n个+1(f)u个d日1Γq个t吨t吨n个+1q个1+1Γq个t吨n个+1t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨n个+1t吨n个+2(21)

具有e(电子)n+1(t吨) =u个(t吨)——ũ(t吨)的t∊(t吨n个+1t吨n个+2]. (20),精确解u(吨)属于(1)满足

Δ1u个t吨10u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨n个+1t吨n个+2Δn个+1u个t吨n个+10
Δj个u个t吨j个01j个n个+1u个t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日+1n个+1n个d日j个Δu个t吨Γq个t吨t吨q个11n个+1n个d日j个ξΔu个t吨Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨(f)u个d日t吨t吨q个1t吨t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨n个+1t吨n个+2.

因此,

Δ1u个t吨10e(电子)n个+1t吨=Δ1u个t吨10u个t吨u个~t吨Δn个+1u个t吨n个+10Δn个+1u个t吨n个+10=1Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨n个+1(f)u个d日t吨t吨n个+1q个1t吨n个+1t吨t吨q个1(f)u个d日(22)
Δj个u个t吨j个01j个n个+1e(电子)n个+1t吨=Δj个u个t吨j个01j个n个+1u个t吨u个~t吨=1Γq个11j个n个+1n个d日j个ξΔu个t吨u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+1j个n个+1n个d日j个Δu个t吨t吨t吨q个1+1j个n个+1n个d日j个ξΔu个t吨u个+t吨(f)u个d日t吨t吨q个1+t吨t吨t吨q个1(f)u个d日u个+1j个n个+1n个d日j个Δu个t吨+t吨n个+1(f)u个d日t吨t吨n个+1q个1t吨n个+1t吨t吨q个1(f)u个d日.(23)

(22)(23),我们获得

e(电子)n个+1t吨=1Γq个11n个+1ξΔu个t吨u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日+1n个+1Δu个t吨t吨t吨q个11n个+1Δu个t吨t吨t吨q个1+1n个+1ξΔu个t吨u个+t吨(f)u个d日t吨t吨q个1+t吨t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨n个+1(f)u个d日t吨t吨n个+1q个1+t吨t吨t吨q个1(f)u个d日.(24)

因此,

u个t吨=u个~t吨+e(电子)n个+1t吨=u个Γq个t吨q个1+1Γq个t吨t吨q个1(f)u个d日+=1n个+1Δu个t吨Γq个t吨t吨q个1=1n个+1ξΔu个t吨Γq个u个t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日u个+t吨(f)u个d日t吨t吨q个1+t吨t吨q个1(f)u个d日(f)o(o)第页t吨t吨n个+1t吨n个+2.

那么,系统的解决方案(1)满足等式(6)所以,脉冲系统(1)等于积分方程(6)。现在完成举证。

4示例

对于系统(1)当ƒ为非线性函数时,很难得到解析解(1)因此,给出了一个线性示例来说明所获得的结果。

示例4.1

让我们考虑脉冲分数阶系统的一般解

D类1+12u个t吨=t吨t吨1n个d日t吨2ΔJ型1+112u个t吨=2=J型1+112u个2+J型1+112u个2=δR(右)J型1+112u个1=u个0R(右)(25)

定理3.1,脉冲系统的一般解(25)如下所示:

u个t吨=u个0Γ(12)t吨112+1Γ(12)1t吨t吨12d日(f)o(o)第页t吨12u个0Γ(12)t吨112+1Γ(12)1t吨t吨12d日+δΓ(12)t吨212ξδΓ(12)u个0t吨1112+1t吨t吨12d日u个0+12d日t吨2122t吨t吨12d日(f)o(o)第页t吨2.(26)
接下来,验证如下等式(26)满足系统条件(25).取Riemann-Liouville分数导数到等式(26)我们有

(i) 对于t∊(1,2]

D类1+12u个t吨=1Γ(12)d日d日t吨1t吨t吨η1121u个0Γ(12)η1121+1Γ(12)1n个η121d日d日ηt吨12=t吨|t吨12

(ii)对于t∊(2, 3]

D类1+12u个t吨=1Γ(12)d日d日t吨1t吨t吨η121u个0Γ(12)η112+1Γ(12)1n个η12d日+δΓ(12)η212ξδΓ(12)×u个0η1112+1n个η12d日u个0+12d日η2122ηη12d日d日ηt吨2={t吨|t吨1ξδ×t吨|t吨11Γ(12)Γ(12)d日d日t吨12t吨η121u个0+12d日η2122ηη12d日d日ηt吨2={t吨|t吨1ξδt吨|t吨1t吨|t吨2}t吨2=t吨|t吨2

所以等式(26)系统满足Riemann-Liouville分数导数条件(25).定义2.1,我们获得

J型1+112u个2+J型1+112u个2=1Γq个1t吨t吨η121u个ηd日ηt吨2+1Γq个1t吨t吨η121u个ηd日ηt吨=2=δΓ(12)Γ(12)2n个t吨η121η2d日ηt吨2+ξδ1Γ(12)Γ(12)1t吨t吨η121u个0η112+1ηη12d日u个0+12d日η122n个η12d日d日ηt吨2+=δξδu个0+1t吨d日u个0+12d日2t吨d日t吨2+=δ.
那就是等式(26)系统满足脉冲条件(25).

最后,很明显等式(26)满足以下极限情况

δ0D类1+12u个t吨=t吨t吨1n个d日t吨2ΔJ型1+112u个t吨=2=J型1+112u个2+J型1+112u个2+=δR(右)J型1+112u个1=u个0R(右)=D类1+12u个t吨=t吨t吨1J型1+112u个1=u个0R(右)(27)
那么,等式. (26)是系统的通用解决方案(25).

电子邮件:

确认

作者非常感谢匿名审稿人的善意评论、纠正错误和改进书面语言,这对提高本文的质量非常有用。

本文所述工作得到了国家自然科学基金(21576033、21636004、61563023、61261046)和江西省卫生和计划生育委员会基础研究国家重点发展计划(20143246)的资助,江西省自然科学基金(20151BAB207013)和九江大学研究基金(8400183)。

工具书类

[1]Podlubny I.,分数微分方程,学术出版社,圣地亚哥,1999在谷歌学者中搜索

[2]Kilbas A.A.、Srivastava H.H.、Trujillo J.J.,分数阶微分方程的理论与应用,Elsevier,阿姆斯特丹,2006在谷歌学者中搜索

[3]Baleanu D.、Diethelm K.、Scalas E.、Trujillo J.J.,分数微积分模型和数值方法,复杂性、非线性和混沌系列,世界科学,新加坡,2012年2014年10月14日/8180在谷歌学者中搜索

[4]Ye H.,Gao J.,Ding Y.,广义Gronwall不等式及其在分数阶微分方程中的应用,数学杂志。分析。申请。,2007, 328 (2), 1075-10812016年10月10日/j.jmaa.2006年5月61日在谷歌学者中搜索

[5]Benchohra M.,Henderson J.,Ntouyas S.K.,Ouahab A.,分数阶无限时滞泛函微分方程的存在性结果,J.Math。分析。申请。,2008, 338 (2), 1340-13502016年10月10日/j.jmaa.2007年6月21日在谷歌学者中搜索

[6]Agarwal R.P.,Benchohra M.,Hamani S.,非线性分数阶微分方程边值问题存在性结果的调查,学报。申请。数学。,2010, 109 (3), 973-10332007年10月10日/10440-008-9356-6在谷歌学者中搜索

[7]Odibat Z.M.,分数阶微分方程线性系统的分析研究,计算。数学。申请。,2010, 59 (3), 1171-11832016年10月10日/j.camwa.2009.06.035在谷歌学者中搜索

[8]Ahmad B.,Nieto J.J.,通过Leray-Shauder度理论研究分数阶微分方程反周期边值问题解的存在性,Topol。方法非线性分析。,2010, 35(2), 295-304在谷歌学者中搜索

[9]Bai Z.,关于非局部分数次边值问题的正解,非线性分析:TMA,2010,72(2),916-92410.1016/j.na.2009.07.033在谷歌学者中搜索

[10]Mophou G.M.,N'Guérékata G.M.。一些具有无限时滞的半线性中立型分数阶泛函发展方程温和解的存在性,应用。数学。计算。,2010, 216 (1), 61-6910.1016/j.amc.2009.12.062在谷歌学者中搜索

[11]邓伟,非线性分数阶微分方程解的光滑性和稳定性,非线性分析:TMA公司。,2010, 72 (3-4), 1768-177710.1016/j.na.2009.09.018在谷歌学者中搜索

[12]Klimek M.,带Hadamard导数的序列分数阶微分方程,Commun。非线性科学。数字。模拟。,2011, 16, 4689-46972016年10月10日/j.cnsns.2011.01.018在谷歌学者中搜索

[13]Ahmad B.,Ntouyas S.K.,分数阶微分方程耦合系统的完全Hadamard型积分边值问题,分形。计算应用程序。分析。,2014年,17448-36010.2478/s13540-014-0173-5在谷歌学者中搜索

[14]Thiramanus P.,Ntouyas S.K.,Tariboon J.,具有非局部分数积分边界条件的Hadamard型分数阶微分方程的存在唯一性结果,摘要。申请。分析。,2014,2014,文章ID 902054,9页10.1155/2014/902054在谷歌学者中搜索

[15]Ahmad B.,Sivasundaram S.,涉及分数阶微分方程的非线性脉冲混合边值问题的存在性结果,非线性分析。混合系统。,2009, 3, 251-25810.1016/j.nahs.2009.01.008在谷歌学者中搜索

[16]Ahmad B.,Sivasundaram S.,分数阶脉冲积分边值问题解的存在性,非线性分析。混合系统。,2010年,4134-1412016年10月10日/j.nahs.2009.002在谷歌学者中搜索

[17]田毅,白振,分数阶微分方程三点脉冲边值问题的存在性结果,计算。数学。申请。,2010, 59, 2601-26092016年10月10日/j.camwa.2010.01.028在谷歌学者中搜索

[18]曹杰,陈华,分数阶微分包含脉冲边值问题的一些结果,电子。J.资格。理论不同。Equ.、。,2011, 11, 1-2410.14232/ejqtde.2011.11在谷歌学者中搜索

[19]王霞,分数阶非线性微分方程的脉冲边值问题,计算。数学。申请。,2011, 62, 2383-23912016年10月10日/j.camwa.2011.07.026在谷歌学者中搜索

[20]张欣,张欣,关于分数阶脉冲微分方程通解的概念q∊(0,1),申请。数学。计算。,2014, 247, 72-89在谷歌学者中搜索

[21]张欣,关于分数阶脉冲微分方程通解的概念q∊(1,2),申请。数学。计算。,2015, 268, 103-1202016年10月10日/j.amc.2015.05.123在谷歌学者中搜索

[22]张欣,具有Caputo-Hadamard分数阶导数和脉冲效应的微分方程的一般解,Adv.Differ。Equ.、。,2015,2015,文章ID 215,16页10.1186/s13662-015-0552-1在谷歌学者中搜索

[23]Stamova I.,Stamov G.,分数阶脉冲函数系统的稳定性分析,公共非线性科学数值模拟。,2014, 19, 702-7092016年10月10日/j.cnsns.2013.07.005在谷歌学者中搜索

[24]Abbas S.,Benchohra M.,具有状态相关时滞的分数阶脉冲偏双曲泛函微分方程,分形。计算应用程序。分析。,2010, 13(3), 225-24410.1504/IJDSDE.2011.042941在谷歌学者中搜索

[25]Abbas S.,Benchohra M.,分数阶脉冲偏双曲型微分方程的上下解方法,非线性分析。混合系统。,2010, 4(3), 406-4132016年10月10日/j.nahs.2009.10.004在谷歌学者中搜索

[26]Abbas S.,Agarwal R.P.,Benchohra M.,分数阶脉冲变时滞偏双曲微分方程的Darboux问题,非线性分析。混合系统。,2010, 4(4), 818-82910.1016/j.nahs.2010.06.001在谷歌学者中搜索

[27]Abbas S.,Benchohra M.,Gorniewicz L,涉及Caputo分数导数的脉冲偏双曲泛函微分方程的存在性理论,Sci。数学。日本。,2010, 72(1), 49-60在谷歌学者中搜索

[28]Benchohra M.,Seba D.,banach空间中的脉冲偏双曲分数阶微分方程,J.Fract。计算应用程序。,2011年,1(4),1-1210.7153/fdc-02-7在谷歌学者中搜索

[29]郭涛,张凯,脉冲分数阶偏微分方程,应用。数学。计算。,2015, 257, 581-5902016年10月10日/j.amc.2014.05.101在谷歌学者中搜索

收到:2015-10-6
认可的:2016-11-15
在线发布:2016-12-30
印刷出版:2016-1-1

©张.

本作品根据Creative Commons Attribution-NonCommercial-NoDerivatives 3.0许可证授权。

于2024年5月17日从下载https://www.degruyter.com/document/doi/10.1515/math-2016-0096/html
滚动到顶部按钮