从静水压平衡状态开始,重气体位于恒定重力场中的轻气体上方,界面处的瑞利-泰勒不稳定性将向上层流体发射冲击波。我们进行了一系列大规模的模拟,结果表明,上升的轻流体气泡就像活塞一样,压缩了前部的重流体并产生冲击波。这些冲击波以多维方式合并成一个强大的正常冲击波,在向上传播时强度会增加。模拟结果表明,激波马赫数在三维中的增长速度高于二维。通过瑞利-泰勒不稳定性产生的冲击可能在Ia型超新星中发挥重要作用。

1
F.X.公司。
时间
, “
白矮星核火焰前锋的加速
,”
天体物理学。J.莱特。
423
,
L131(长度131)
(
1994
).
2
英国。
野本
,
英国。
岩本
、和
N。
Kishimoto公司
, “
Ia型超新星的起源及其在宇宙学中的可能应用
,”
科学类
276
,
1378
(
1997
).
三。
E.J.公司。
伦茨
,
E.公司。
男爵
、和
D。
分行
, “
Sn 1984a和Ia型超新星的延迟爆轰模型
,”
天体物理学。J。
547
,
402
(
2001
).
4
V.N.公司。
加梅佐
,
上午。
霍赫洛夫
、和
E.S.公司。
奥兰
, “
Ia型超新星的三维延迟爆轰模型
,”
天体物理学。J。
623
,
337
(
2005
).
5
M。
辛格尔
,
瑞典。
伍斯利
,
C.答。
伦德曼
,
医学硕士。
、和
J.B.公司。
潜水钟
, “
Ia型超新星瑞利-泰勒不稳定火焰的三维数值模拟
,”
天体物理学。J。
632
,
1021
(
2005
).
6
F.K.公司。
Röpke公司
J.C.公司。
尼迈耶
, “
Ia型超新星爆炸全恒星模型中的延迟引爆
,“
阿童木。天体物理学。
464
,
683
(
2007
).
7
J。
,
O.E.B.公司。
梅塞尔
,
上午。
霍赫洛夫
、和
T。
普莱瓦
, “
大尺度热核火焰的演化
,”
天体物理学。J。
656
,
347
(
2007
).
8
M。
辛格尔
洛杉矶。
杜尔西
, “
Ia型超新星中第一批火焰的传播
,”
天体物理学。J。
656
,
333
(
2007
).
9
J.P.公司。
梅利亚多
,
美国。
萨尔卡
、和
年。
, “
可压缩混溶流体瑞利-泰勒湍流的大涡模拟
,”
物理学。流体
17
,
076101
(
2005
).
10
A.W.公司。
厨师
, “
可压缩湍流混合大涡模拟的人工流体特性
,”
物理学。流体
19
,
055103
(
2007
).
11
A.W.公司。
厨师
体育。
迪莫塔基斯
,“
可混流体之间瑞利-泰勒不稳定性的过渡阶段
,”
J.流体力学。
443
,
69
(
2001
).
12
E.秒。
奥兰
V.N.公司。
加梅佐
, “
气相燃烧中爆燃转爆轰的起源
,”
库布斯特。火焰
148
,
4
(
2007
).
13
J、D。
安德森
,
现代可压缩流
(
麦格劳-希尔
,
纽约
,
2004
.
14
R。
科朗
K.O.公司。
弗里德里希斯
,
超音速流动和冲击波
(
跨科学
,
纽约
,
1948
).
15
美国。
钱德拉塞卡
,
流体动力学和水磁稳定性
(
牛津大学出版社
,
牛津
,
1961
).
16
J.R.公司。
里斯托切利
吨。
克拉克
,“
瑞利-泰勒湍流:自相似分析和直接数值模拟
,”
J.流体力学。
507
,
213
(
2004
).
17
A.W.公司。
厨师
,
西。
卡伯特
、和
P.L.公司。
米勒
, “
瑞利-泰勒不稳定性中的混合跃迁
,”
J.流体力学。
511
,
333
(
2004
).
18
西。
卡伯特
, “
可混溶瑞利-泰勒不稳定性的二维和三维模拟比较
,”
物理学。流体
18
,
045101
(
2006
).
19
F.X.公司。
时间
F.D.公司。
甜美的
, “
基于亥姆霍兹自由能表插值的正负电子状态方程的准确性、一致性和速度
,“
天体物理学。J.,补充序列。
126
,
501
(
2000
).
20
F.X.公司。
时间
瑞典。
伍斯利
, “
核火焰的传导传播。I.退化C类+O(运行)O(运行)++白矮星
,”
天体物理学。J。
396
,
649
(
1992
).
21
瑞典。
伍斯利
,
美国。
Wunsch公司
、和
M。
库伦
, “
Ia型超新星中碳的点燃:一个分析模型
,“
天体物理学。J。
607
,
921
(
2004
).
22
T。
普莱瓦
,
交流。
考尔德
、和
D.Q.博士。
羔羊
, “
Ia型超新星爆炸:重力约束爆轰
,”
天体物理学。J.莱特。
612
,
L37级
(
2004
).
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