低,伊恩;舒,静;肖明磊;郑宇辉 手征微扰理论中的振幅/算符基础。 (英语) Zbl 07675219号 《高能物理杂志》。 2023,第1号,第31号文件,第33页(2023). 小结:我们建立了手征微扰理论(ChPT)在(D=4)时空维和任意数目的(N_f)中的壳上振幅/算子基础的系统结构。对于运动因子,我们使用自旋诱导变量来构造软块,这些软块是满足Adler零条件的局部振幅,并考虑到由于Gram行列式引起的运动基的减少,当重数为N时,在(O(p^{10})振幅变大:(N>D)。对于风味因子,我们在小(N_f)、(N_f\leqN)处引入了群理论关系,这降低了风味基础。结果是通过将构造一般有效场理论算子基的杨氏张量方法应用于非线性实现对称的情况而得到的。在无质量夸克极限下,我们给出了偶数和奇数粒子在(O(p^6))和(O(p^8))处的纯介子算符,以及任意(N=6)和任意(N_f),并建立了振幅基和算符基之间的直接对应关系。此外,对于\(N=6\)、8和10,在\(O(p^{10})\)处研究了由于Gram行列式引起的冗余。 引用于4文件 理学硕士: 81至XX 量子理论 关键词:手征拉格朗日函数;有效场理论;散射幅;QCD的有效场理论 软件:ABC4EFT公司 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{I.Low}等人,《高能物理学杂志》。2023年,第1期,第31号论文,33页(2023年;Zbl 07675219) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] S.Weinberg,手性对称的非线性实现,Phys。第166版(1968)1568[灵感]。 [2] 温伯格,S.,《拉格朗日现象学》,《物理学A》,96,327(1979)·doi:10.1016/0378-4371(79)90223-1 [3] Gasser,J。;Leutwyler,H.,单环手性微扰理论,年鉴物理。,158, 142 (1984) ·doi:10.1016/0003-4916(84)90242-2 [4] H.W.Fearing和S.Scherer,手征微扰理论介子拉格朗日到p(6)阶的推广,物理学。版本D53(1996)315[hep-ph/9408346][灵感]。 [5] J.Bijnens,G.Colangelo和G.Ecker,p^6阶介子手性拉格朗日函数,JHEP02(1999)020[hep-ph/9902437][灵感]·Zbl 0952.81019号 [6] Bijnens,J。;Hermansson-Truedsson,N。;王,S.,p^8阶介子手性拉格朗日,JHEP,01,102(2019)·Zbl 1409.81060号 ·doi:10.1007/JHEP01(2019)102 [7] S.Weinberg,重子和轻子非连续过程,物理学。Rev.Lett.43(1979)1566[灵感]。 [8] Buchmüller,W。;Wyler,D.,《新相互作用和风味保持的有效拉格朗日分析》,Nucl。物理学。B、 268621(1986)·doi:10.1016/0550-3213(86)90262-2 [9] Grzadkowski,B。;Iskrzynski,M。;米西亚克,M。;Rosiek,J.,《尺寸——拉格朗日标准模型中的六项》,JHEP,10,085(2010)·Zbl 1291.81452号 ·doi:10.1007/JHEP10(2010)085 [10] S.L.Adler,部分保守轴向矢量流所暗示的强相互作用的一致性条件,Phys。修订版137(1965)B1022[灵感]。 [11] I.非线性实现对称的低、阿德勒零和有效拉格朗日,物理学。修订版D91(2015)105017[arXiv:1412.2145][灵感]。 [12] I.低对称希格斯玻色子,物理学。版本D91(2015)116005[arXiv:1412.2146][灵感]。 [13] C.Cheung,K.Kampf,J.Novotny和J.Trnka,《散射振幅软极限的有效场理论》,物理学。Rev.Lett.114(2015)221602[arXiv:1412.4095]【灵感】。 [14] C.Cheung、K.Kampf、J.Novotny、C.-H.Shen和J.Trnka,有效场理论的壳内递归关系,物理学。修订稿116(2016)041601[arXiv:1509.03309]【灵感】。 [15] 低,I。;Yin,Z.,《软引导和有效场理论》,JHEP,11078(2019)·Zbl 1429.81049号 ·doi:10.07/JHEP11(2019)078 [16] L.Dai,I.Low,T.Mehen和A.Mohapatra,手征微扰理论中的算子计数和软块,物理学。版本D102(2020)116011[arXiv:2009.01819]【灵感】。 [17] D.Liu,I.Low和Z.Yin,《伪纳米金石希格斯玻色子的通用印记》,Phys。修订稿121(2018)261802[arXiv:1805.00489]【灵感】。 [18] 刘,D。;低,I。;Yin,Z.,复合希格斯模型中的普遍关系,JHEP,05170(2019)·doi:10.07/JHEP05(2019)170 [19] L.Graf、B.Henning、X.Lu、T.Melia和H.Murayama,第2、12、117、1959、45171、1170086页,…:QCD手性拉格朗日方程的希尔伯特级数,JHEP01(2021)142[arXiv:2009.01239][INSPIRE]。 [20] 亨宁,B。;Lu,X。;Melia,T。;Murayama,H.,Hilbert级数和有效场理论中带导数的算子基,Commun。数学。物理。,347, 363 (2016) ·Zbl 1350.81021号 ·doi:10.1007/s00220-015-2518-2 [21] 李海良,任忠,舒坚,肖明良,俞建宏,郑永华,标准模型有效场理论中的维权算子完备集,物理学。版次D104(2021)015026[arXiv:2005.00008]【灵感】。 [22] 李海良,任忠,肖明良,余建华,郑永华,标准模型有效场理论中的完备维线算子集,物理学。版次D104(2021)015025[arXiv:2007.07899]【灵感】。 [23] 李海林,舒钧,肖钧,余钧,描述一般有效场理论的景观,arXiv:2012.1615[启示]。 [24] 李,H-L;任,Z。;肖,M-L;余,J-H;Zheng,Y-H,d≤9时的低能有效场论算符基础,JHEP,06138(2021)·doi:10.1007/JHEP06(2021)138 [25] Murphy,CW,标准模型电磁场理论中的8维算子,JHEP,10174(2020)·doi:10.1007/JHEP10(2020)174 [26] 沙德米,Y。;Weiss,Y.,《有效场理论振幅的壳内方式:标量和矢量耦合到胶子》,JHEP,02,165(2019)·doi:10.1007/JHEP02(2019)165 [27] T.Ma,J.Shu和M.-L.Xiao,来自壳上振幅的标准模型有效场论,arXiv:1902.06752[IINSPIRE]。 [28] Durieux,G。;北原,T。;沙德米,Y。;Weiss,Y.,《基于壳振幅的弱电有效场理论》,JHEP,01,119(2020)·doi:10.1007/JHEP01(2020)119 [29] 李,H-L;任,Z。;肖,M-L;余,J-H;Zheng,Y-H,任意维通用有效场理论的算子:壳振幅基构造,JHEP,04,140(2022)·Zbl 1522.81213号 [30] 孙浩,肖明良,余振华,希格斯有效场理论中的完全NLO算子,arXiv:2206.07722[INSPIRE]。 [31] H.Elvang和Y.-t.Huang,散射振幅,arXiv:1308.1697[灵感]·Zbl 1332.81010号 [32] B.Henning和T.Melia,通过谐波构建有效场理论,《物理学》。修订版D100(2019)016015[arXiv:1902.06754][灵感]。 [33] 马振中,《物理学家群论》。《世界科学》(2007),https://books.google.com.hk/books?id=E2hkWLiKjX4C。 ·Zbl 1157.20001号 [34] K.Kampf,J.Novotny和J.Trnka,SU(N)非线性σ模型中树级振幅的递归关系,Phys。版本D87(2013)081701[arXiv:1212.5224]【灵感】·Zbl 1392.81139号 [35] 李,H-L;任,Z。;肖,M-L;余,J-H;Zheng,Y-H,算符基于无菌中微子的有效场理论:d≤9,JHEP,11,003(2021)·Zbl 1521.81164号 ·doi:10.1007/JHEP11(2021)003 [36] B.Henning和T.Melia,共形螺旋对偶与自由CFT的Hilbert空间,arXiv:1902.06747[灵感]。 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。