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Bae，Jin-Beom先生;李成杰;宋·杰文

超信息场理论的模块化约束。 （英语） Zbl 1409.81138号

《高能物理杂志》。 2019年，第1期，第209号论文，41页（2019年）.
摘要：我们通过要求NS-NS扇形配分函数在全模群SL（2，（mathbb{Z}））的（{Gamma}{theta}）同余子群下保持不变，将（mathcal{N}=（1,1））和（mathcal{N}=（2,2））超共形场理论的谱约束在二维中。我们使用半定规划来寻找对带或不带U（1）电荷算子的允许谱的约束。特别是，非电流初级粒子扭曲间隙的上界显示出有趣的峰值、扭结和平台。我们确定了一些在数值边界上实现的候选有理（S）CFT，并发现它们是作为与（{Gamma}{theta}）相关的模微分方程的解实现的。一些候选理论已经由[G.Höhn、自位顶点算子superalgebren和das Babymonster。波恩：波恩大学，Mathematisch-Naturwissenschaftliche-Fakultät（Diss.1995）（1996年；Zbl 0997.17500号)]在自对偶极值顶点算子（超）代数的背景下。我们还获得了带电算符的界，并研究了它们对\（\mathrm）中弱引力猜想的影响{广告}_{3}\).

引用于17文件

MSC公司：

81T60型 量子力学中的超对称场论
81T40型 量子力学中的二维场论、共形场论等
83二氧化碳 爱因斯坦方程（一般结构、正则形式主义、柯西问题）

关键词：

共形和W对称;弱引力猜想;低维场论;全局对称性

引文：

Zbl 0997.17500号

软件：

SDPB公司
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\textit{J.-B.Bae}等人，《高能物理学杂志》。2019年，第1号，第209号论文，第41页（2019年；Zbl 1409.81138）
全文： 内政部 arXiv公司

参考文献：

[1] J.M.Maldacena，超热场理论和超重力的大N极限，国际期刊Theor。《物理学》38（1999）1113[hep-th/9711200][灵感]·Zbl 0969.81047号 ·doi:10.1023/A:1026654312961
[2] S.S.Gubser、I.R.Klebanov和A.M.Polyakov，非临界弦理论规范理论相关器，物理学。莱特。B 428（1998）105【第9802109页】【灵感】·Zbl 1355.81126号 ·doi:10.1016/S0370-2693（98）00377-3
[3] E.Witten，《反德西特空间与全息术》，高级理论家。数学。Phys.2（1998）253[hep-th/9802150][灵感]·Zbl 0914.53048号 ·doi:10.4310/ATMP.1998.v2.n2.a2
[4] J.-B.Bae、S.Lee和J.Song，《电流共形场理论的模约束》，JHEP12（2017）045[arXiv:1708.08815]【灵感】·Zbl 1383.81177号 ·doi:10.1007/JHEP12（2017）045
[5] S.Hellerman，CFT和量子引力的普遍不等式，JHEP08（2011）130[arXiv:0902.2790][INSPIRE]·Zbl 1298.83051号 ·doi:10.1007/JHEP08（2011）130
[6] D.Friedan和C.A.Keller，2d CFT配分函数的约束，JHEP10（2013）180[arXiv:1307.6562][INSPIRE]·Zbl 1342.81361号 ·doi:10.1007/JHEP10（2013）180
[7] S.Collier，Y.-H.Lin和X.Yin，模块化引导重新审视，JHEP09（2018）061[arXiv:160806241][INSPIRE]·兹比尔1398.83044 ·doi:10.1007/JHEP09（2018）061
[8] C.A.Keller和H.Ooguri，Calabi-Yau紧化的模块约束，Commun。数学。Phys.324（2013）107[arXiv:1209.4649]【灵感】·Zbl 1276.81095号 ·doi:10.1007/s00220-013-1797-8
[9] J.D.Qualls和A.D.Shapere，《二维共形场理论中算子维数的界限》，JHEP05（2014）091[arXiv:1312.0038]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP05（2014）091
[10] J.D.Qualls，一般二维共形场理论中算子维数的通用界，arXiv:1508.00548[INSPIRE]。
[11] N.Benjamin，E.Dyer，A.L.Fitzpatrick和S.Kachru，二维CFT和三维重力荷电态的宇宙界，JHEP08（2016）041[arXiv:1603.09745][灵感]·Zbl 1390.83244号 ·doi:10.1007/JHEP08（2016）041
[12] L.Apolo，带W\[mathcal{W}3\]代数和AdS3高自旋理论的CFT上的界，Phys。修订版D 96（2017）086003[arXiv:1705.10402][灵感]。
[13] N.Afkhami-Jeddi等人，高自旋CFT2的约束，JHEP05（2018）092[arXiv:1707.07717][灵感]·Zbl 1391.83083号 ·doi:10.1007/JHEP05（2018）092
[14] E.Dyer，A.L.Fitzpatrick和Y.Xin，调味2d CFT配分函数的约束，JHEP02（2018）148[arXiv:1709.01533]【灵感】·Zbl 1387.81312号 ·doi:10.1007/JHEP02（2018）148
[15] T.Anous，R.Mahajan和E.Shaghoulian，《奇偶校验和模块化引导》，SciPost Phys.5（2018）022[arXiv:1803.04938]【灵感】。 ·doi:10.21468/SciPostPhys.5.3.022
[16] M.R.Gaberdiel等人，极限N=（2,2）2D共形场理论和模块化约束，Commun。数字Theor。物理2（2008）743[arXiv:0805.4216]【灵感】·Zbl 1214.81245号 ·doi:10.4310/CNTP.2008.v2.n4.a3
[17] S.Odake，与字符串紧化相关的扩展超正规代数的字符公式，国际期刊Mod。物理学。A 5（1990）897【灵感】。 ·doi:10.1142/S0217751X90000428
[18] S.Odake，C=3−d保角代数与扩展超对称，Mod。物理学。莱特。A 5（1990）561【灵感】·Zbl 1020.81633号 ·doi:10.1142/S0217732390000640
[19] S.El-Showk和M.F.Paulos，用极值泛函方法引导共形场理论，物理学。Rev.Lett.111（2013）241601[arXiv:1211.2810]【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.111.241601
[20] S.D.Mathur、S.Mukhi和A.Sen，关于有理共形场理论的分类，《物理学》。莱特。B 213（1988）303[启发]。 ·doi:10.1016/0370-2693（88）91765-0
[21] M.R.Gaberdiel和C.A.Keller，模微分方程和零向量，JHEP09（2008）079[arXiv:0804.0489][INSPIRE]·Zbl 1245.81240号 ·doi:10.1088/1126-6708/2008/09/079
[22] P.Bantay，RCFT特征的模微分方程，JHEP06（2010）021[arXiv:1004.2579][INSPIRE]·Zbl 1290.81099号 ·doi:10.1007/JHEP06（2010）021
[23] H.R.Hampapura和S.Mukhi，《关于具有两个特征的二维共形场理论》，JHEP01（2016）005[arXiv:1510.04478]【灵感】·Zbl 1388.81215号 ·doi:10.1007/JHEP01（2016）005
[24] H.R.Hampapura和S.Mukhi，无Kac-Moody对称性的二维RCFT，JHEP07（2016）138[arXiv:1605.03314][灵感]·Zbl 1390.81598号 ·doi:10.1007/JHEP07（2016）138
[25] S.Mukhi和G.Muralidhara，来自全纯自举的通用RCFT相关器，JHEP02（2018）028[arXiv:1708.06772][INSPIRE]·Zbl 1387.81327号 ·doi:10.1007/JHEP02（2018）028
[26] A.R.Chandra和S.Mukhi，《走向双特征有理共形场理论的分类》，arXiv:1810.09472【灵感】·Zbl 1415.81074号
[27] J.A.Harvey和Y.Wu，有理共形场理论中的Hecke关系，JHEP09（2018）032[arXiv:1804.06860][INSPIRE]·Zbl 1398.81211号 ·doi:10.1007/JHEP09（2018）032
[28] T.Arakawa和K.Kawasetsu，拟lisse顶点代数和模线性微分方程，arXiv:1610.05865[INSPIRE]·Zbl 1459.17046号
[29] C.Beem和L.Rastelli，顶点算子代数，Higgs分支和模微分方程，JHEP08（2018）114[arXiv:1707.07679][INSPIRE]·Zbl 1396.81191号 ·doi:10.1007/JHEP08（2018）114
[30] M.Buican和Z.Laczko，非酉Lagranges和酉非Lagrange共形场理论，物理学。修订稿120（2018）081601[arXiv:1711.09949][灵感]。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.120.081601
[31] G.Hoehn，Selbstduale顶点算子superalgebren und das babymonster（自对偶顶点算子超代数和婴儿怪物），Bonner Math。Schr.286（1996）1[arXiv:0706.0236]·Zbl 0997.17500号
[32] N.Arkani-Hamed、L.Motl、A.Nicolis和C.Vafa，《弦景观、黑洞和引力是最弱的力量》，JHEP06（2007）060[hep-th/0601001]【灵感】。 ·doi:10.1088/1126-6708/2007/06/060
[33] Y.Nakayama和Y.Nomura，AdS/CFT对应关系中的弱引力猜想，Phys。版本D 92（2015）126006[arXiv:1509.01647]【灵感】。
[34] M.Montero、G.Shiu和P.Soler，《三维弱引力猜想》，JHEP10（2016）159[arXiv:1606.08438][启示]·兹比尔1390.83123 ·doi:10.1007/JHEP10（2016）159
[35] W.Boucher，D.Friedan和A.Kent，二维N=2超正规代数的行列式和酉性或弦紧化的精确结果，Phys。莱特。B 172（1986）316【灵感】·兹比尔1174.81319 ·doi:10.1016/0370-2693（86）90260-1
[36] D.Simmons-Duffin，保角bootstrap的半定规划求解器，JHEP06（2015）174[arXiv:1502.02033][INSPIRE]。 ·doi:10.1007/JHEP06（2015）174
[37] D.Poland、S.Rychkov和A.Vichi，《共形自举：理论、数值技术和应用》，Rev.Mod。Phys.91（2019）015002[arXiv:1805.04405]【灵感】。 ·doi:10.1103/RevModPhys.91.015002
[38] J.D.Brown和M.Henneaux，渐近对称的规范实现中的中心电荷：三维引力的一个例子，Commun。数学。物理104（1986）207[灵感]·Zbl 0584.53039号 ·doi:10.1007/BF01211590
[39] I.Antoniadis、C.Bachas、C.Kounnas和P.Windey，《自由费米子和超弦之间的超对称性》，《物理学》。莱特。B 171（1986）51【灵感】。 ·doi:10.1016/0370-2693（86）90996-2
[40] P.Windey，超Kac-Moody代数和超对称二维自由费米子，Commun。数学。Phys.105（1986）511【灵感】·Zbl 0601.17003号 ·doi:10.1007/BF01238930
[41] E.Witten，《重新审视三维重力》，arXiv:0706.3359【灵感】·Zbl 0768.53042号
[42] S.Mukhi。私人通信。
[43] C.Vafa，《弦乐景观与沼泽地》，hep-th/0509212[灵感]·Zbl 1117.81117号
[44] H.Ooguri和C.Vafa，《关于弦乐景观和沼泽地的几何学》，纽克尔。物理学。B 766（2007）21[hep-th/0605264]【灵感】·Zbl 1117.81117号 ·doi:10.1016/j.nuclphysb.2006.10.033
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