×

描述运动锋面湮灭动力学的向后整体解。 (英语) Zbl 1030.35015号

作者分析了反应扩散方程(u_t=u{xx}+f(u)),其中(f)在(0<alpha<1),(fu(0)<0),(fu(1)<0)和(int0^1 f(u。扩展已知结果[P.C.法夫J.B.麦克劳德,建筑。定额。机械。分析。65, 335-361 (1977;Zbl 0361.35035号);D.亨利,半线性抛物方程的几何理论,数学课堂讲稿,840。Springer-Verlag(1981年;Zbl 0456.35001号)],他证明了近似于大(t)解的两个移动前锋(Psi(x-p_1(t))和(Psi(-x+p_2(t)。

MSC公司:

35B40码 偏微分方程解的渐近行为
35B41型 吸引器
35K57型 反应扩散方程
37L25型 无穷维耗散动力系统的惯性流形和其他不变吸引集
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
全文: 内政部

参考文献:

[1] Carr,J.和Pego,R.L.,ut=\epsilon 2uxx-f(u)溶液中的亚稳态模式,Comm.Pure。申请。数学。,42 (1989), 523-576. ·Zbl 0685.35054号 ·doi:10.1002/cpa.3160420502
[2] Carr,J.和Pego,R.,ut=\epsilon 2uxx-f(u)中亚稳态模式的不变流形,Proc。罗伊。爱丁堡大学学报,116(1990),133-160·Zbl 0738.35023号 ·doi:10.1017/S0308210500031425
[3] Eckmann,J.-P.和Rougemont,J.,《Ginzburg-Landau动力学粗化》,Comm.Math。物理。,199 (1998), 441-470. ·Zbl 1057.35508号 ·doi:10.1007/s002200050508
[4] Fife,P.C.,《反应和扩散系统的数学方面》,Springer-Verlag出版社,1979年·兹比尔0403.92004
[5] -,双稳态非线性扩散方程解的长时间行为,Arch。定额。机械。分析。,70 (1979), 31-46. ·Zbl 0435.35045号 ·doi:10.1007/BF00276380
[6] Fife,P.C.和McLeod,J.B.,《非线性扩散方程解到移动前沿解的方法》,Arch。定额。机械。分析。,65 (1977), 335-361. ·Zbl 0361.35035号 ·doi:10.1007/BF00250432
[7] Fusco,G.,小ε的ut=\epsilon 2uxx+f(u)动力学的几何方法,In:K.Kirchgässner,(ed.),涉及类型变化的问题,Springer-Verlag,第53-73页,1990年·Zbl 0715.35038号
[8] Fusco,G.和Hale,J.K.,慢运动流形,休眠不稳定性和奇异摄动,J.Dynam。微分方程,1(1989),75-94·Zbl 0684.34055号 ·doi:10.1007/BF01048791
[9] Fusco,G.,Hale,J.K.和Xun,J.,《行波作为有界域上解的极限》,SIAM J.Math。分析。,27 (1996), 1544-1558. ·Zbl 0874.35008号 ·doi:10.137/S0036141094275361
[10] Henry,D.,半线性抛物方程的几何理论,Springer-Verlag,1981年·Zbl 0456.35001号
[11] Morita,Y.和Mimoto,Y.,一维标量反应扩散方程中层的碰撞和坍塌,《物理学D》,140(2000),151-170·Zbl 0980.35069号 ·doi:10.1016/S0167-2789(00)00026-9
[12] Rougemont,J.,Ginzburg-Landau方程中扭结的动力学:嵌入扭结对的亚稳态形状和坍缩的方法,非线性,12(1999),539-554。我我我·Zbl 0984.35148号 ·doi:10.1088/0951-7715/12/3/007
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。