分段积分的连续应用很容易得到所述结果。我们知道这一点$$1-\Phi(x)=\Phi^c(x)=\frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{x}^{infty}e^{-t^2/2}dt。$$要应用分部积分,将被积函数乘以$\压裂{1}{t}$以获得$$\Phi^c(x)=\frac{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{x}^{infty}\frac}{t}\left(te^{-t^2/2}\right)dt$$括号中所示的术语可以进行整合以获得$-e^{-t^2/2}$因此,积分简化为$$\Phi^c(x)=\frac{1}{\sqrt{2\pi}}\ frac{e^{-x^2/2}}{x}-\frac}1}{\sqrt{2\pi}}\int_{x}^{\infty}\ frac{e^}-t^2/2{{t^2}}。$$现在我们知道了
- $\phi(x)=\frac{1}{\sqrt{2\pi}}e^{-x^2/2}$而且
- 右侧的积分项总是大于0,即,$$\压裂{1}{\sqrt{2\pi}}\int_{x}^{\infty}\frac{e^{-t^2/2}}{t^2}\geq0。$$
因此,结合这些观察结果,我们发现$$\Phi^c(x)\leq\frac{\Phi(x)}{x}$$或者换句话说,$$\frac{1-\Phi(x)}{\Phi(x)}\leq\frac{1}{x}$$
现在,您可以继续在$\Phi^c(x)$以获得下限。更具体地说,我们获得$$\Phi^c(x)=\Phi(x)\left(\frac{1}{x}-\frac}1}{x^3}\right)+\int_{x}^{infty}3t^{-4}e^{-t^2/2}dt。$$同样,右侧的积分为正,因此,$$\φ(x)\左(\frac{1}{x}-\frac[1}{x^3}\右)\leq\phi^c(x)。$$结合这两个不等式,我们发现$\压裂{1}{x}-o(x^{-1})\leq\压裂{\Phi^c(x)}{\Phi(x){\leq\frac{1}{x}$换句话说,$$\压裂{\Phi^c(x)}{\Phi(x){\approx\frac{1}{x}$$在的渐近极限x美元$.
事实证明,更多的分部积分应用导致了一个交替的包络级数。更多细节可以从Christopher G Small的教科书中获取,统计的扩张和渐近《统计学和应用概率专著》115。佛罗里达州博卡拉顿:CRC出版社,ISBN 978-1-58488-590-0/hbk;978-1-4200-1102-9/电子书,第xiv+343页(2010),2681183万令吉,Zbl 1196.62002号,应该可以在线获取。