佩雷斯-阿尔瓦雷斯,R。;Pernas-Salomón,R。;维拉斯科,V.R。 传递矩阵和数值稳定性分析之间的关系,以避免(Omega d)问题。 (英语) Zbl 1322.34097号 SIAM J.应用。数学。 75,第4期,1403-1423(2015). 摘要:传递矩阵法通常用于研究矩阵Sturm-Liouville(MSL)类(N)方程所描述的问题。在某些情况下,会出现数值退化(所谓的“Omega d”问题),从而影响方法的性能。在具有分段常数系数的多层系统的情况下,我们在这里提出了一个可以克服这个问题的过程。这是通过研究相关传递矩阵((mathbf T))和其他传递矩阵变量之间的关系来实现的。通过这种方法,可以获得在一般情况下可以克服(Omega d)问题的矩阵,然后在一般情况的特殊情况下可以解决问题。在此框架下,提出了利用这些数值稳定矩阵求解不同边界条件问题的不同策略。数值和分析示例表明,这些稳定变量比其他矩阵方法更适合于克服(Omega d)问题。由于MSL系统的普遍性,这些结果可以应用于多层结构中许多基本激励的研究。 引用于2文件 MSC公司: 34升16 常微分算子特征值和谱的其他部分的数值逼近 34C60个 常微分方程模型的定性研究与仿真 34B24型 Sturm-Liouville理论 34A09号 隐式常微分方程,微分代数方程 34A30型 线性常微分方程组 78A40型 光学和电磁理论中的波和辐射 关键词:传递矩阵;矩阵Sturm-Liouville问题;数值稳定性;二次特征值;\(\Omega d\)问题 软件:mctoolbox软件 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{R.Pérez-álvarez}等人,SIAM J.Appl。数学。75,编号41403-1423(2015年;兹bl 1322.34097) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] G.Bastard和J.A.Brum,《半导体异质结构中的电子态》,IEEE J.量子电子学,22(1986),第1625-1644页。 [2] G.Bastard,{应用于半导体异质结构的波动力学},《物理条件》,法国奥赛,巴黎,1989年。 [3] Y.Bibikov,《常微分方程通用教程》,列宁格勒大学出版社,列宁格,1981年(俄语)·Zbl 0482.34003号 [4] G.Bonnet,{具有格林张量闭合表达式的正交弹性介质},国际。《固体结构杂志》,46(2009),第1240-1250页·Zbl 1236.74043号 [5] H.Calas、R.Rodriguez-Ramos、J.A.Otero、L.Leija、A.Ramos和G.Monsivais,{多层压电系统中剪切水平波表面速度的色散曲线},J.Appl。物理。,107 (2010), 044511. [6] J.Chen、E.Pan和H.Chen,{磁电弹性多层板中的波传播},国际。《固体结构杂志》,44(2007),第1073-1085页·Zbl 1178.74090号 [7] R.de L.Kronig和W.G.Penney,{晶格中电子的量子力学},Proc。R.Soc.伦敦。序列号。数学。物理学。工程科学。,130(1931),第499-513页。 [8] J.Dunkin,{分层弹性介质中高频模态解的计算},Bull。地震波。Soc.Amer.,美国。,55(1965),第335-358页。 [9] 郭瑜,陈文伟,张瑜,{多层压电结构中的导波传播},科学。中国Ser。《物理学》,52(2009),第1094-1104页。 [10] N.J.Higham,《数值算法的准确性和稳定性》,第2版,SIAM,费城,2002年·Zbl 1011.65010号 [11] V.Hurewicz,{常微分方程讲座},麻省理工学院出版社,马萨诸塞州剑桥,1958年·Zbl 0082.29702号 [12] Y.Jiangong,D.Juncai,M.Zhijuan,{关于多层磁电弹性板中波的色散关系},Appl。数学。型号。,36(2012),第5780-5791页·Zbl 1349.74239号 [13] M.E.Korotyaeva、A.A.Kutsenko、A.L.Shuvalov和O.Poncelet,{具有依赖深度特性的二维声子晶体中的Love波},应用。物理学。莱特。,103 (2013), 111902. ·Zbl 1360.76260号 [14] M.E.Korotyaeva、A.A.Kutsenko、A.L.Shuvalov和O.Poncelet,计算声子板和波导中剪切波色散谱的解析法,J.Compute。灰尘。,22 (2014), 1450008. ·Zbl 1360.76260号 [15] X.Li和M.Wang,{\it无限各向异性压电介质的三维格林函数},国际。《固体结构杂志》,44(2007),第1680-1684页·Zbl 1155.74339号 [16] M.Lowe,用于在多层介质中模拟超声波的矩阵技术,IEEE Trans。超声波。Ferroelec公司。频率控制,42(1995),第525-542页。 [17] A.N.Norris、A.J.Nagy和F.A.Amirkulova,《求解径向非均匀圆柱各向异性结构阻抗矩阵的稳定方法》,J.Sound Vibration,332(2013),第2520-2531页。 [18] A.N.Norris和A.L.Shuvalov,{圆柱形各向异性径向非均匀弹性固体的波阻抗矩阵},Quart。J.机械。申请。数学。,63(2010年),第401-435页·Zbl 1242.74038号 [19] R.Peírez-Aкlvarez和F.GarciкA-Moliner,{\it传输矩阵,格林函数和相关技术:多层异质结构研究工具},Jaume I大学,Castelloín de la Plana,西班牙,2004年。 [20] S.I.Rokhlin和W.Huang,{两个各向异性固体之间薄各向异性层的超声波相互作用:精确和渐近边界条件方法},J.Acoust。Soc.Amer.,美国。,92(1992),第1729-1742页。 [21] S.I.Rokhlin和L.Wang,{层状各向异性介质中弹性波传播的稳定递归算法:刚度矩阵法},J.Acoust。Soc.Amer.,美国。,112(2002),第822-834页。 [22] A.Shcherbakov、A.Tishchenko、D.Setz和B.Krummacher,OLEDs}光学特性建模的严格s矩阵方法,有机电子。,12(2011),第654-659页。} [23] A.L.Shuvalov,{it圆柱形各向异性径向非均匀材料三维弹性动力学的六边形形式},Proc。R.Soc.伦敦。序列号。数学。物理学。工程科学。,459(2003),第1611-1639页·Zbl 1058.74044号 [24] F.Szmulowicz,{\it-Kronig-Penney模型:一种新的解决方案},欧洲物理学杂志。,18(1997),第392-397页。 [25] F.Szmulowicz,{强调带边条件的新Kronig-Penney方程},欧洲物理学杂志。,29(2008),第507-516页。 [26] E.L.Tan,{它是一种用于多层各向异性固体中弹性波传播稳定分析的简明有效的散射矩阵形式},超声。,41(2003年),第229-236页。 [27] E.L.Tan,{提高弹性波在层状各向异性介质中传播效率的刚度矩阵法},J.Acoust。Soc.Amer.,美国。,118(2005),第3400-3403页。 [28] E.L.Tan,{多层各向异性介质中弹性波传播稳定性分析的混合柔度-柔度矩阵法},J.Acoust。Soc.Amer.,美国。,119(2006),第45-53页。 [29] E.L.Tan,《压电多层膜中声波建模的矩阵算法》,IEEE Trans。超声波。Ferroelec公司。频率控制,54(2007),第2016-2023页。 [30] E.L.Tan,{含固体和流体的一维声子晶体中floquet波传播的混合矩阵的广义本征问题},超声。,50(2010年),第91-98页。 [31] F.Tisseur和K.Meerbergen,《二次特征值问题》,SIAM Rev.,43(2001),第235-286页·兹伯利0985.65028 [32] C.Trallero-Giner、R.Peírez-Alvarez和F.Garciía-Moliner,《半导体异质结构中的长波极性模式》,佩加蒙,牛津,1998年。 [33] L.Wang和S.Rokhlin,{压电多层膜广义格林函数和有效介电常数的柔度/刚度矩阵公式},IEEE Ultrason。Ferroelect公司。《频率控制》,51(2004),第453-463页。 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不声称其完整性或完全匹配。