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非阿贝尔gerbes上的拓扑量子场论。 (英语) Zbl 1138.81046号

非阿贝尔格be是主丛的自然推广;对于主丛,为了研究gerbe的几何,赋予它一个连接是很方便的。
作者展示了如何(在gerbe完全分解的技术假设下)用BRST算子来描述gerbe的无穷小对称性,BRST算子作用于与其自然关联的字段空间。更准确地说,这些字段是余循环数据((lambda{ij},g{ijk})和连接数据((m_i,\gamma{ij{}),B_i)\);给定连接的曲率三元组表示为\((nui,\delta{ij},\omegai)\)。所有这些字段都是(G\)或(text{Aut}(G)\)值微分形式。这些数据的对称性包括局部规范对称性(h_i)、仿射数据连接的位移((\pi_i,\eta_{ij},\alpha_i,E_i))和约化规范对称性。通过引入合适的虚场\(c_i)、\(varphi_i),\(fi_i)和\(sigma_i)可以将无穷小对称性天真地编码为BRST型微分算子\(Q)。运算符\(Q\)实际上不是幂零的,因为\(Q^2\eta_{ij}\neq0\)。然而,在理论的所有其他领域中,(Q)都是幂零的,当作用于场(eta{ij})时,对其幂零性的阻碍正是将虚场扩展到全局部分的障碍。因此,可以通过引入适当的新字段来控制gerbe图的双交点上虚字段的行为,从而获得真正的幂零算子。的确如此,这一现象有一个非常简洁的解释,即泛名词,这是主丛理论的泛丛的自然推广。也就是说,通用gerbe的连接数据的形式是\((\mu_i,V_{ij},A_i)\),其中,以虚数扩展每个字段,\(\mu_ i=m_i+c_i\),\(V_{ij}=\gamma_{ij}+A_{iij}\)和\(A_i=B_i+E_i+\phi_i \);注意,最低的组件正是底层gerbe的连接数据((mi,gamma{ij},B_i)。相应的曲率三元组是\(F_i,\Delta_{ij},\Omega_i),其中\。同样,最低的分量正好是基础gerbe上给定连接的曲率tripe。值得注意的是,上述所有引入的场和虚场都自然地作为通用gerbe连接或曲率的组成部分出现,以及两个额外的场(a{ij})和(b_{ij{),它们精确地控制了双交点上虚场的行为。
完全分解\(G\)-gerbes的模空间\({\mathcal H}\)上的外导数\(q\)是域空间上的显幂零(二阶)微分,它与壳上的天真算子\(q\)一致。更准确地说,任何具有(q)不变测度和(q)不变量被积函数的路径积分都定位在域(a{ij})和(b_{ij{)中,有效的BRST算子(q)作用于规范固定轨迹作为(q)。
上述通用gerbe结构让人想起拓扑Yang-Mills理论中的通用束结构,实际上,(q)-可观测项,即(q)上同调类,可以看作是Donaldson-Writed不变量的gerby推广。此外,(q)-上同调的追踪部分给出了gerbe的标准的Tech-de-Rham上同调。

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第81页第45页 量子力学中的拓扑场理论
81T13型 量子场论中的Yang-Mills和其他规范理论
55兰特 代数拓扑中的光纤束
55转65分 代数拓扑中纤维空间和纤维束的推广
81T70型 场论中的量子化;上同调方法
57兰特 对叶理空间进行分类;Gelfand-Fuks上同调
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