×
詹姆斯·柯比。;Derakhti，莫泰扎

短暂的波浪破碎。 （英语） Zbl 1408.76075号

欧洲力学杂志。，B、 液体 73, 100-111 (2019).
摘要：《Theor.Comput.Fluid Dyn.10》，第1–4期，295–309页（1998年；Zbl 0910.76008号); 欧洲力学杂志。，B、 流体18，No.3，403–408（1999；Zbl 0939.76016号)],D.H.佩雷格林在讨论波浪能量耗散的局部变化作为单个波浪尺度上涡度生成机制的影响时，引发了对波浪驱动海洋中涡度动力学和混合过程的研究浪潮。在深水中，破碎效应的有限穿透深度导致了由脉冲力的局部横截面产生的烟圈概念力，如N.E.皮佐和W.K.梅尔维尔【流体力学杂志734198-218（2013；Zbl 1294.76078号)]. 在浅水区，深度限制有利于产生垂直涡旋结构的准二维场，由此产生能量到低波数的反向级联，以及流动的演变，如瞬态激流[D.约翰逊和C.帕蒂亚拉奇，“瞬态激流的Boussinesq建模”，海岸。Eng.53，No.5-6，419-439（2006；doi:10.1016/j.coastaleng.2005.11.005)]. 在本报告中，我们考虑了涡度生成机制，从二维深度平均流中垂直涡度模式的生成，到局部破裂事件期间涡度场演变的更详细图片。使用LES/VOF模型[M.德拉赫蒂和J.T.柯比，J.流体力学。761464–506（2014年；Zbl 1306.76049号)]，我们研究了相干涡旋结构的演化，其初始尺度由破裂区域的宽度决定，并且远大于在典型的单轴均匀破裂研究中所看到的局部控制的反向马蹄形结构。我们研究了这些结构的三维持续性及其对深度积分垂直涡度发展的贡献，但也指出，由于孤立的破裂事件，水平涡度的两个分量持续存在。

引用于5文件

MSC公司：

76B15号机组 水波、重力波；色散和散射，非线性相互作用
76B47码 不可压缩无粘流体的涡旋流动

引文：

Zbl 0910.76008号;Zbl 0939.76016号;Zbl 1294.76078号;Zbl 1306.76049号
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{J.T.Kirby}和\textit{M.Derakhti}，《欧洲力学杂志》。，B、 流体73100-111（2019年；Zbl 1408.76075）
全文： 内政部

参考文献：

[1] Peregrine，D.H.，冲浪区洋流，Theor。计算。流体动力学。，10, 295-309, (1998) ·Zbl 0910.76008号
[2] Peregrine，D.H.，浅水和深水中破碎机产生的大尺度涡度，欧洲机械杂志。B流体，18，403-408，（1999）·Zbl 0939.76016号
[3] 丁格曼斯，M.W。；Radder，A.C.公司。；de Vriend，H.J.，波浪诱导流驱动力的计算，海岸。工程师，11，539-563，（1987）
[4] 比勒，O。；雅各布森，T.E.，《拦河坝上的波浪驱动洋流和旋涡动力学》，J.流体力学。，449, 313-339, (2001) ·Zbl 1015.76012号
[5] Smith，J.A.，有限深度中的波电流相互作用，J.Phys。大洋洲。，36, 1403-1419, (2006)
[6] 克拉克，D.B。；埃尔加，S。；劳本海默，B.，短波破碎产生的涡度，地球物理。Res.Lett.公司。，39、L24604（2012）
[7] 皮佐，东北部。；梅尔维尔，W.K.，《深水破碎波产生漩涡》，《流体力学杂志》。，734, 198-218, (2013) ·Zbl 1294.76078号
[8] Bonneton，P。；文莱，N。；卡斯特尔，B。；Marche，F.，《由碎波带中的消波引起的大尺度涡度生成》，离散Contin。动态。系统。序列号。B、 （2010年）第13、4、729-738页·Zbl 1330.76019号
[9] Feddersen，F.，《强沿岸流中冲浪带涡流的产生》，J.Phys。大洋洲。，44, 600-617, (2014)
[10] Choi，J。；Kirby，J.T。；Yoon，S.B.，Boussinesq在定向随机波浪条件下的沙丘试验中对沿岸流的建模，海岸。工程，101，17-34，（2015）
[11] 金·D·H。；Lynett，P.J。；Socolofsky，S.A.，弱分散、湍流和旋转流体流动的深度积分模型，海洋模型。，198-214年7月27日（2009年）
[12] 金·D·H。；Lynett，P.J.，《浅层流动中的湍流混合和被动标量输运》，《物理学》。流体，23016603，（2011）
[13] 理查德，G.L。；Gavrilyuk，S.L.，《剪切浅水流模型中的经典水力跳跃》，《流体力学杂志》。，725, 492-521, (2013) ·Zbl 1287.76089号
[14] Zhang，Y。；肯尼迪，A.B。；熊猫，N。；道森，C。；Westerink，J.J.，Boussinesq-Green-Naghdi旋转水波理论，海岸。工程师，73，13-27，（2013）
[15] 卡斯特罗，A。；Lannes，D.，涡度存在下的完全非线性长波模型，J.流体力学。，759, 642-675, (2014) ·Zbl 1446.76077号
[16] Kirby，J.T.，Boussinesq模型及其在大范围海岸过程中的应用，J.Waterway，Port，Coast。海洋工程，142，6，03116005，（2016）
[17] 肯尼迪，A.B。；陈，Q。；Kirby，J.T。；Dalrymple，R.A.，Boussinesq波浪转换、破碎和爬升建模。一： 海岸港口J.Waterway 1D。海洋工程，126，1，39-47，（2000）
[18] Lynett，P.J.，用高阶Boussinesq型方程进行近岸波浪建模，J.Waterway，Port，Coast。海洋工程，132，5，348-357，（2006）
[19] Kazolea，M。；德里斯，A.I。；Synolakis，C.E.，扩展boussinesq型方程非结构化有限体积近似下波浪破碎的数值处理，J.Compute。物理。，271, 281-305, (2014) ·兹比尔1349.76346
[20] 库马尔，N。；Feddersen，F.，《斯托克斯漂移和瞬时撕裂流对内陆架的影响》。第一部分：无分层，J.Phys。大洋洲。，47, 227-241, (2017)
[21] F.C.K.Ting。；Kirby，J.T.，《海岸溢出式破碎机中的冲浪区湍流动力学》。工程，27，131-160，（1996）
[22] Shi，F。；Kirby，J.T。；哈里斯，J.C。；盖曼，J.D。；Grilli，S.T.，用于破碎波和海岸淹没的Boussinesq建模的高阶自适应时间步长TVD解算器，海洋模型。，43-44，36-51（2012）
[23] 约翰逊，D。；Pattiaratchi，C.，Boussinesq瞬态撕裂流建模，海岸。工程，53，419-439，（2006）
[24] Spydell先生。；Feddersen，F.，《碎波带中的拉格朗日漂流物弥散：定向传播，正常入射波》，J.Phys。大洋洲。，39, 809-830, (2009)
[25] Dallymple，R.A。；MacMahan，J.H。；Reniers，A.J.H.M。；Nelko，V.，《撕裂流》，年。流体力学版次。，43, 551-581, (2011) ·Zbl 1299.86003号
[26] 穆利根，R.P。；海伊，A.E。；Bowen，A.J.，《岩石浅滩上方的波浪驱动射流》，J.Geophys。研究，115，C10038，（2010）
[27] 魏，Z。；Dallymple，R.A。；徐，M。；卡尼尔，R。；Derakhti，M.，《碎波带中的短波》，J.Geophys。研究：海洋，1224143-4162，（2017）
[28] 哈马克，J。；谢夫纳，N。；Segur，H.，《关于周期性撕裂流的产生和狭窄的注释》，J.Geophys。决议，96，C3，4909-4914，（1991）
[29] 弗朗索瓦，M.M。；卡明斯，S.J。；Dendy，E.D。；科特，D.B。；西西里岛，J.M。；Williams，M.W.，体积跟踪框架内连续和尖锐界面表面张力模型的平衡力算法，J.Compute。物理。，213, 141-173, (2006) ·Zbl 1137.76465号
[30] 马，G。；Shi，F。；Kirby，J.T.，《用于碎波带气泡模拟的多分散双流体模型》，J.Geophys。第116号决议，C05010，（2011年）
[31] 卡里卡，P.M。；Drew，D.A。；博内托，F。；Lahey Jr.，R.T.，水面船舶下气泡两相流的多分散模型，国际多相流杂志，25，257-305，（1999）·Zbl 1137.76542号
[32] 德拉赫蒂，M。；Kirby，J.T.，非定常破碎波下的气泡卷吸和液泡相互作用，流体力学杂志。，761, 464-506, (2014) ·Zbl 1306.76049号
[33] 德拉赫蒂，M。；Kirby，J.T.，《非定常聚焦波包中的断裂起始、能量和动量通量》，《流体力学杂志》。，790553-581（2016）·Zbl 1382.76072号
[34] Wu，C.H。；Nepf，H.M.，《三维波浪破碎的破碎标准和能量损失》，J.Geophys。第107号决议，C103177，（2002年）
[35] Rapp，R.J。；Melville，W.K.，《深水破碎波的实验室测量》，Phil.Trans。R.Soc.A，331，735-800，（1990）
[36] 梅尔维尔，W.K。；弗隆。；怀特，C.J.，《破碎波下的速度场：相干结构和湍流》，《流体力学杂志》。，454, 203-233, (2002) ·Zbl 0987.76507号
[37] 德拉赫蒂，M。；Kirby，J.T。；Shi，F。；Ma，G.，非静水RANS模型中碎波带和深水中的波浪破碎。第2部分：湍流和平均环流，海洋模型。，107, 139-150, (2016)
[38] 马，G。；Shi，F。；Kirby，J.T.，全频散表面波过程的冲击捕获非静水力学模型，海洋模型。，43-44, 22-35, (2012)
[39] 德拉赫蒂，M。；Kirby，J.T。；Shi，F。；Ma，G.，NHWAVE:一致边界条件和湍流建模，海洋模型。，106, 121-130, (2016)
[40] Newberger，P.A。；Allen，J.S.，在碎波带中应用三维静水力学原始方程模型：1。公式，地球物理学杂志。研究，112，C08018，（2007）
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。