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2023年1月4日

一个奇怪的积分

John Baez发布

关于Mathstodon,罗宾·休斯顿指出了一段视频奥德·玛格利特声称这是一个悬而未决的问题,为什么这个积分:

0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个\显示样式{int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx}

非常接近π8\压裂{\pi}{8},但不完全相等。

他们同意小数点后41位,但他们不一样!

0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个 = 0.39269908169872411548078304229099378605246454... π8 = 0.3926990816987241548078304229099378605246461... \开始{数组}{rcl}\显示样式{\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx}&=&0.3926990816987241548078304229099378605246454…\\\\\显示样式{\frac\pi8}&=&0.3926990816987241548078304229099378605246461\\\结束{数组}

所以,我们一群人试图弄清楚到底发生了什么。

Jaded非数学专家告诉我们这只是一个巧合,那么有什么可以解释的呢?但当然,如此接近的协议不太可能是“巧合”。也许是这样,但你这种态度在数学上永远不会有任何进展。

我们想起了著名的余弦Borwein积分

0 2余弦(x个) n个=0 N个(x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^{n}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2 n+1)}\,d x}

这等于π2\压裂{\pi}{2}对于N个N个小于等于55,但不适用于更大的N个N个:

0 2余弦(x个) n个=0 56(x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个π22.332410 138\显示样式{int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^{56}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2 n+1)}\,d x \;\大约\;\;\裂缝{\pi}{2}-2.3324\cdot 10^{-138}}

但确实如此肖恩·O他真正破解了这个问题,证明了我们正在努力解决的积分实际上可以简化为N个=N=\英寸余弦Borwein积分的版本,即

0 2余弦(x个) n个=0 (x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\displaystyle{\int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^{\infty}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2n+1)}\,d x}

关键是这样。使用Weierstrass因子分解

x个x个= n个=1 (1x个 2π 2n个 2)\frac{\sin x}{x}=\prod_{n=1}^\infty\left(1-\ frac{x^2}{\pi^2 n^2}\right)

余弦x个= n个=0 (14x个 2π 2(2n个+1) 2)\cos x=\prod_{n=0}^\infty\左(1-\frac{4x^2}{\pi^2(2n+1)^2}\右)

让你展示

n个=1 余弦(x个n个)= n个=0 (2x个/(2n个+1))2x个/(2n个+1)\prod_{n=1}^\infty\cos\left(\frac{x}{n}\right)=\prod_}n=0}^\infty\frac}\sin(2x/(2n+1))}{2x/

因此

0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个= 0 余弦(2x个) n个=0 (2x个/(2n个+1))2x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)\;d x}型=\显示样式{int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=0}^\inffy\frac{\sin(2x/(2n+1))}{2x/

然后,更改右侧的变量会得到

0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个=14 0 2余弦(x个) n个=0 (x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)\;d x}型=\压裂{1}{4}\显示样式{int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^\inffty\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2 n+1)}dx}

所以,展示一下

0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个\显示样式{int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx}

微观上小于π8\压裂{\pi}{8}相当于表明

0 2余弦(x个) n个=0 (x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^\inffty\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2 n+1)}dx}

微观上小于π2\压裂{\pi}{2}.

这为解决这个谜制定了一个明确的策略!人们理解为什么余弦Borwein积分

0 2余弦(x个) n个=0 N个(x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^{n}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2 n+1)}\,d x}

等于π2\压裂{\pi}{2}对于N个N个高达5555然后下降到略低的位置π2\压裂{\pi}{2}。一旦你看了正确类型的电影,机制就很清楚了。它非常直观。Greg Egan在这里以Hanspeter Schmid的想法为基础,用动画解释了这一点:

或者您可以观看此视频,其中包含一个简单但相关的示例:

所以,我们只需要表明N个+N到+,余弦Borwein积分的值不会下降太多!它只下降了一点点:大约7×10 437\乘以10^{-43}.

唉,这似乎不容易展示。至少我还不知道怎么做。但是,在分析中,一个看似完全神秘的问题现在变成了一件烦琐的事情:估计有多少

0 2余弦(x个) n个=0 N个(x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^{n}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2 n+1)}\,d x}

每次增加都会下降N个N个一点。

此时,如果你足够博学,你可能会尖叫:“但这是众所周知的!”

你说得对!我们发现这个东西很有趣,但它不是新的。当我在MathOverflow上发布这篇文章时,我偶然看到一篇文章,其中提到了对这件事的讨论:

原来博文和他的朋友们已经研究过了。这里有一点:

在这本书中还有很多内容:

  • J.M.Borwein、D.H.Bailey和R.Girgensohn,数学实验:发现的计算途径,马萨诸塞州韦尔斯利,A K Peters,2004年。

实际上积分

0 2余弦(x个) n个=0 (x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{int_0^\infty 2\cos(x)\prod_{n=0}^{\infty}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2-n+1)}\,dx}

是伯纳德·马雷斯在17岁时发现的。显然,他提出了一个挑战,即证明其小于π4\压裂{\pi}{4}Borwein和其他人对此进行了深入研究,并找出了解决方法。

但仍有工作要做!

据我所知,已知的证据表明

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个7.407310 43\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx}\;\大约\;7.4073\cdot 10^{-43}

所有这些都涉及大量的暴力计算。有没有一种更具概念性的方式来理解这种差异,至少是近似的?那里一个明确的概念性证明

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个>0\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx}\>\;\;0

就是这样格雷格·伊根在我的博客文章中解释道。但我们能得到一个明确的证据吗

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个<C类\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx}\&lt;\;\;C类

对于一些小常数C类C类,说吧10 4010^{-40}还是这样?

有人可以说,在我们这样做之前,奥德·马加利特是对的:这里有一个公开的问题。证明某事是真实的并不成问题。理解上的问题为什么?这是真的。

发布于2023年1月4日下午4:26 UTC

此条目的TrackBack URL:https://golem.ph.utexas.edu/cgi-bin/MT-3.0/dxy-tb.fcgi/3437

14条评论和0条回溯

关于:一个奇怪的积分

这真是一个有趣的结果!3Blue1Brown最近的一段视频(2个月前)讲述了Borwein积分,一个朋友在课堂上也遇到了这个问题。

我还想评论一下,这是等式中的一个错误(它在分母中漏掉了一个2),应该是这样的: n个=1 余弦(x个n个)= n个=1 (2x个/(2n个+1)2x个/(2n个+1)\prod_{n=1}^\infty\cos\left(\frac{x}{n}\right)=\prod_}n=1}^\inffy\frac}\sin(2x/(2n+1)}{2x/

发布人:路易斯·帕拉西奥斯2023年1月7日上午5:46|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

谢谢你发现了这个错误,这也影响了下一行!我想我现在已经把一切都修好了。

我的博客文章提到了你正在谈论的视频。这是开始理解这些Borwein积分的一个好方法,尽管它侧重于这个简单的积分:

0 n个=0 N个(x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{\int_0^\infty\prod_{n=0}^{n}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2-n+1)}\,dx}

这等于π2\压裂{\pi}{2}直到N个=6N=6,而不是“余弦”Borwein积分

0 2余弦x个 n个=0 N个(x个/(2n个+1))x个/(2n个+1)d日x个\显示样式{int_0^\infty 2\cos x\prod_{n=0}^{n}\frac{\sin(x/(2n+1))}{x/(2 n+1)}\,d x}

这等于π2\压裂{\pi}{2}直到N个=55N=55格雷格·伊根(Greg Egan)在我的博客文章中的解释涵盖了以下两个方面:

发布人:约翰·贝兹2023年1月7日10:19 PM|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

我认为你的博客文章没有提到3Blue1Brown视频,但我在你博客文章下面的评论中提到了它。

发布人:托德·特里布尔2023年1月16日11:22 PM|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

我现在看到了困惑。这里有两篇博客文章:当前的一篇,和你链接到的那篇,也称为“我的博客文章”。

发布人:托德·特里布尔2023年1月17日凌晨1:51|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

我也有点被这个积分迷住了,只想分享一下这个稍微更“直观”的观点:

通过考虑傅里叶域中的积分,它可以很好地与“调和随机游动”或“随机调和级数”相关,即带有随机符号的调和级数。这样的级数几乎肯定会收敛。这里讨论的积分等于随机谐波级数加和为2的概率密度,由于傅立叶的缘故,该概率密度高达因数pi。

没有cos(2x)的简单积分几乎是pi/4,这与谐波随机游动返回原点的概率(密度)有关。

请参见https://thatsmaths.com/2016/07/28/random-harmonic-series网站/或Schmuland,Byron,2003:随机谐波级数,Amer。数学。每月,110,407–416用于(视觉)解释。这让人想起了Borwein积分,它可以归结为具有简谐收缩(奇数)宽度的“移动平均值”的重复卷积。本文讨论了一种逐次逼近法,其中值在第56步之前不会降至1/8以下,就像通过Borwein的方法一样。

本文还认为,使用中心极限定理,卷积的尾部是近似正态的。这可以用来近似1/8的偏差,但我认为它不能用作严格的上限。在一阶近似下,我得到了1e-14(pi)的偏差,小于1/8(π)。

与1/8的偏差与一阶残差pdf尾部的概率质量有关(这大约是正常的),因此,如果有人能找到一种方法来量化重复移动平均过程中有多少概率质量超过了某个值,这应该会给你一个偏差的界限。

发布人:2023年1月7日下午7:48|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

我没有勇气在傅立叶变换中计算出适当的归一化,但这里有一个可能的相关视角的草图。

写作新几内亚(x个)=x个x个sinc(x)=frac{sinx}{x}, 0 2余弦(x个) n个=0 新几内亚(x个/(2n个+1))d日x个= 余弦(x个) n个=0 新几内亚(x个/(2n个+1))d日x个\int_0^\infty 2 cos(x)\prod_{n=0}^\infty sinc(x/(2n+1))d x=\int_{-\infty}^\infty cos(x)\prod_{n=0}^\ infty sinc(x/(2n+1))d x是傅里叶逆变换(对于常数的某些约定),在11,第页,共页 n个=0 新几内亚(x个/(2n个+1))\prod_{n=0}^\输入正弦(x/(2n+1))。因此,在某些常数的范围内,它是无限卷积χ 1*χ 1/*χ 1/5*\chi_1\ast\chi_{1/3}\ast\hi_{1/5}\ast \cdot计算值为1,其中χ \智利(_a)是的标准化指示函数[,][-a,a]即均匀随机变量的密度U型 单位(_a)在里面[,][-a,a]。去掉卷积中的第一个因子,这等于U型 1/+U型 1/5+U_{1/3}+U_{1/5}+\cdots位于[0,2][0,2](即在1的距离内),对于独立均匀随机变量U型 1/U_{1/3}等。通过对称性,这反过来是相同总和存在的概率的一半[2,2][-2,2].

的尾部概率U型 1/+U型 1/5+U_{1/3}+U_{1/5}+\cdots例如,可以使用霍夫丁不等式.

现在,也许如果你仔细地在正确的地方包含正确的常数,我刚才写的正确版本最终会说π2 0 2余弦(x个) n个=0 新几内亚(x个/(2n个+1))d日x个\裂缝{\pi}{2}-\int_0^系数2cos(x)\prod_{n=0}^系数sinc(x/(2n+1))dx是概率的常数倍|U型 1/+U型 1/5+|C类|U_{1/3}+U_{1/5}+\cdots|\ge C对于某些显式常数C类C类,并且由于Hoeffding或相关的尾界,这种概率非常小。

但正如我所说,我现在没有胃口,也没有时间去纠正所有这些常数,并检查这是否真的有效。

发布人:Mark Meckes于2023年1月10日凌晨3:43|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

您的卷积方法是常用方法思考Borwein积分。因此,如果我有一个好的方法来绑尾巴,我可能会通过正常化来斗争,特别是在一些朋友的帮助下。我来看看霍夫丁的不等式。

上述Schmuland的论文很好地应用了这一思想。

将系列相加

± 1 ± ½ ± ⅓  ± ¼ ± ⅕ ± ⅙ ± …

你可以用独立的公平硬币来选择每一个标志。总和几乎可以肯定地收敛。绘制结果的概率密度图。你可以得到一个好看的函数。此函数的值为2,接近1/8。不幸的是,它更接近

0.124999999999999999999999999999999999999999764...0.124999999999999999999999999999999999999999764...

  • 拜伦·施穆兰,随机调和级数,阿默尔。数学。每月 110(2003), 407–416.
发布人:约翰·贝兹2023年1月12日下午7:01|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

是的,我记得你之前的帖子中的卷积方法。我的建议中可能有一个新的方面,那就是分离一个卷积因子,以便将积分转化为可能性(指事件)与概率密度。至少在我习惯使用的工具箱中,概率估计比密度更难处理。

发布人:Mark Meckes于2023年1月13日凌晨1:47|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

事实上,我的“也许是新的”想法出现在Schmuland论文的第6节,这归因于Kent Morrison未发表的作品。莫里森用这个想法证明了密度在2时的值严格小于1/8。尽管如此,也许我提出的使用霍夫定不等式之类的方法可以用来限制差异。

事实上,霍夫丁的不等式隐含在Schmuland的论文中,尽管它适用于硬币翻转,而不是统一的随机变量。这是第二页上的尾部不等式,它是通过将马尔可夫不等式与指数矩估计结合起来推导出来的。

那篇论文的另一个精彩之处是,从硬币翻转到统一随机变量的概率论证,根据我的口味,这比使用Weierstrass因式分解从余弦乘积到正弦乘积更好地解释了“真正发生的事情”。

发布人:Mark Meckes于2023年1月13日下午4:52|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

好的,我们开始吧。从Schmuland的论文中,我可以避免考虑傅里叶变换中的归一化。我或多或少重新发现了莫里森的论点,它表明1/81/8实际上等于α=探针[|R(右)|<4]/8,\α=探针[|R|\lt 4]/8,哪里R(右)=U型 1+U型 2+,R=U_1+U_2+\cdot,具有U型 j个U_j(_j)中的独立一致随机变量[2/(2j个+1),2/(2j个+1)][-2/(2j+1),2/(2j/1)](这里我将从上面的符号转换为Schmuland符号。)

事实上α<1/8\α\lt 1/8根据概率是<1\第1页.霍夫丁不等式确实表明概率非常接近11等等α\阿尔法非常接近1/81/8,尽管它并没有捕捉到它的接近程度。不过,这并不奇怪,因为就精确常数而言,霍夫丁不等式通常并不尖锐。我们也许可以做得更好,比如,贝内特不等式.

但无论如何,我个人觉得这解决了Oded Margalit的问题:原始积分接近π/8\圆周率/8因为这个随机变量R(右)R(右)极有可能在中场休息[4,4][-4,4].

这是霍夫丁的论点:霍夫丁不等式意味着探针[|R(右)|4]2经验[32 j个=1 (42j个+1) 2].问题[|R|\ge 4]\le 2 exp\left[-\frac{32}{\sum_{j=1}^\infty\left(\frac{4}{2j+1}\right)^2}\right]。

如果我正确地进行代数运算,将其简化为知道 k个=1 1k个 2=π6\sum{k=1}^\infty\frac{1}{k^2}=\frac{\pi}{6},然后 j个=1 1(2j个+1) 2=π 281\求和{j=1}^\infty\frac{1}{(2j+1)^2}=\frac{\pi^2}{8}-1,我们最终会探针[|R(右)|4]0.0004,探针[|R|\ge 4]\le 0.0004,所以探针[|R(右)|<4]0.9996.探针[|R|\lt 4]\ge 0.9996。

发布人:Mark Meckes于2023年1月13日下午5:33|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

这太棒了!起初我根本没有理解你的论点,但现在我读到了霍夫丁的不等式,它慢慢开始有意义了。

但无论如何,你似乎已经解开了谜团!如果我理解正确

探针[|R(右)|4]0.0004探针[|R|\ge 4]\;\法律\;0.0004

你已经证明了

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个<0.0004π8\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx\;\lt \;0.0004\cdot\frac{\pi}{8}}

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个<0.00016\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx\;\lt \;0.00016 }

我可能会尝试整理细节(为了我自己的教育),并在维基百科上提到你的发现,我已经花了一些时间添加了新建部分他们关于Borwein积分的文章。

对于喜欢分析的人来说,仍然存在挑战!首先,提出一个人类可以理解的论点

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个<10 10\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx\;\lt \;10^{-10}}

然后拿出一个

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个<10 20\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx\;\lt \;10^{-20}}

然后拿出一个

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个<10 30\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx\;\lt \;10^{-30}}

然后想出一个

π8 0 余弦(2x个) n个=1 余弦(x个n个)d日x个<10 40\显示样式{\frac{\pi}{8}-\int_0^\infty\cos(2x)\prod_{n=1}^\inffy\cos\left(\frac{x}{n}\right)dx\;\lt \;10^{-40}}

发布人:约翰·贝兹2023年1月17日下午5:20|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

你好,约翰,马克,

首先,马克,霍夫丁的出色表现,这确实是一个优雅而容易的偏差界限。

我不知道你是否还感兴趣,但我想我可能已经找到了一种方法来战胜你最初的挑战,找到一个绝对极小的界限!

通过使用切诺夫界。在这里:

日志(δ/2)基础设施 t吨>0[t吨+ n个{,5,7,...}日志(新几内亚(t吨/n个)t吨/n个)]\显示样式{log(\delta/2)\le\inf_{t\gt0}\left[-a t+\sum_{n\in\{3,5,7,…\}}\log\left(\frac{\sinh(t/n)}{t/n}\right)\right]}

(我使用了半宽统一变量,即(1/n个,1/n个)(-1/n,1/n),即Schmuland的R/2)

这个π/8\圆周率/8偏差可以通过以下方式找到=2a=2、和π/4\圆周率/4=1a=1.

虽然没有霍夫丁界那么清晰,但我认为它仍然比数值积分或卷积简单得多,只需要对一个非常光滑的函数进行数值最小化;总和收敛得很好,因为日志(新几内亚(x个)/x个)\对数(\sinh(x)/x)O(运行)(x个 2)O(x^2).

我们得到的值(如果我没有犯任何错误,请自己检查)大约是4.7e-41(!!)(对于n到10000000-从1000000增加到0.01e-41-t大约是197.7;n的界限是单调的),非常接近我在维基百科上看到的1.882e-42的值。

(对于π/4\圆周率/4在t~25时,我有0.0001981对0.00002241,所以两者都大约有10倍的松弛。)

我们可能做得更好:根据下面的论文,我们在边界上得到了额外的一半,因为R(右)R(右)正在减少-请参见中的最后一个引理使用平滑将马尔可夫、切比雪夫和切尔诺夫不等式的边界减半马克·胡贝尔(Mark Huber)。这将使其降至2.4e-41。

我很想知道你怎么想,

当做,

发布人:2023年1月17日下午7:36|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

为了清楚起见,我提到的值仍然需要乘以π/8\圆周率/8(或π/4\圆周率/4相应)因此π/8\圆周率/8积分为C~9.4e-42

(参见7.4e-43http://oeis.org/A091494).

发布人:2023年1月17日下午7:58|永久链接|对此的答复

关于:一个奇怪的积分

我不打算花时间检查算术,但是的,这正是做得更好的正确方法。

霍夫丁不等式本身实际上是用切尔诺夫界证明的。Hoeffding basic的证明对t吨t吨当随机和的大小彼此相当时,这个选择,以及由此产生的Hoeffing不等式,会产生好的结果。

在此设置中,大小的边界缩小到00,通常最好使用伯恩斯坦不等式和贝内特不等式(这两个不等式也由切尔诺夫方法证明,具有不同的选择t吨t吨)或者像你一样直接使用切尔诺夫边界。

我只是使用了Hoeffing界,因为它是最简单的应用,并且给出了足够好的答案,可以作为概念证明。

发布人:Mark Meckes,2023年1月17日10:31 PM|永久链接|对此的答复

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