$\开始组$

给我一个量子比特门$\英寸${I,X,Y,Z}。我可以准备任何状态,发送它,并测量结果,但只有一次。是否有识别大门的策略?

$\端组$

2个答案2

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5
$\开始组$

准备一对Bell$|00\等级+|11\等级$.将门应用于它的一个量子比特(任何一个都可以;无关紧要)。进行贝尔基准测量。四种可能的测量结果是四种可能出现的泡利。这与超密集编码的工作原理相同。

重要的是,这使用了一个双量子比特状态。用一个单量子比特态因为霍利沃的束缚,你不可能做你想做的事。如果你能从四个泡利中得到四个可区分的状态,那就意味着你成功地将两个比特编码成一个量子位,违反了界限。

$\端组$
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  • $\开始组$ 谢谢!霍列沃的约束论点非常到位。 $\端组$
    – 滚筒
    4月30日20:35
  • $\开始组$ 那么,我想,两次激发(两个单量子比特状态)就足够了。这是正确的吗?如果是,它们是什么? $\端组$
    – 滚筒
    4月30日22:14
2
$\开始组$

果断地说,不,你不能。具体来说,不是用看起来像这样的策略:准备一些单个量子位输入$\rho美元$,应用闸门美元$然后使用一些POVM进行测量。给出任何输入$|\psi\范围$问题归根结底是要找到一种能够区分$|\psi\范围$,$X|\psi\范围$,$Y|\psi\范围$、和$Z|\psi\范围$。即使你有选择初始状态的自由$|\psi\范围$门的作用,以及选择测量策略的充分自由,这四种状态永远不会相互正交。因此,没有办法对它们进行决定性的区分。

如果你把更多限制在仅仅在闸门后进行计算基础测量,那么更容易看到,因为你永远无法区分$|\psi\范围$$Z|\psi\范围$即使有无限的统计数据。

如所述另一个答案,如果你使用纠缠并且只对状态的一部分应用门,你就可以做到。

$\端组$
6
  • $\开始组$ 谢谢你的回答。两枪就够了吗?如果是,战略是什么? $\端组$
    – 滚筒
    4月30日22:12
  • $\开始组$ 我不能使用POVM测量,只能使用标准投影测量(在z基础上) $\端组$
    – 滚筒
    5月1日9:45
  • $\开始组$ @我觉得我需要问问你这里的“两枪”到底是什么意思。因为正如我在答案中提到的,如果你只是在进行计算基础测量,并且输入是一个量子比特,那么你就无法区分$|psi&rangle$和$Z|psi.rangle$,即使有无限的统计数据 $\端组$
    – 全球供应链
    5月1日9:56
  • $\开始组$ 我无法区分I门和Z门?这是声明吗?我只需通过状态$\vert 0\rangle$。一枪就足以识别大门。 $\端组$
    – 滚筒
    5月1日11:27
  • $\开始组$ @trurl否,因为$I|0\rangle=Z|0\rangle$ $\端组$
    – 全球供应链
    5月2日12:55

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