Einstein-Maxwell方程组的Kerr-Newman解的电磁场与引力常数无关，这一事实引起了人们的注意，并被一个平面空间物理问题所阐明：无限导电率旋转带电扁椭球体的场和（a）真空磁化率或（b）无限磁化率。当角速度为${\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="a">一</trans>}{\stackrel{\mathrm{<trans\; data-src="̃">̃</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="R">R（右）</trans>}}}^{<trans\; data-src="-">-</trans>\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}\mathrm{}}$，其中${\stackrel{\mathrm{<trans\; data-src="̃">̃</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="R">R（右）</trans>}}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="=">=</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="R">R（右）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="+">+</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="a">一</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src=",">,</trans>\mathrm{<trans\; data-src=" "> </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="R">R（右）</trans>}\mathrm{<trans\; data-src=" "> </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="and">和</trans>}\mathrm{<trans\; data-src=" "> </trans>}\stackrel{\mathrm{<trans\; data-src="̃">̃</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="R">R（右）</trans>}}$分别是椭球体的半小半径和半大半径。结果表明，对于小型${\mathrm{<trans\; data-src="\omega ">\omega </trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}$导电表面电流[情况（a）]或体积磁化[情况（b）]对总磁矩的贡献是表面电荷对流电流所产生磁矩的两倍$\mathrm{<trans\; data-src="q">q个</trans>}$.场的多极扩展${\mathrm{<trans\; data-src="F">F类</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\nu ">\nu </trans>}}$[（a）和（b）相同]，并证明与附录中获得的广义Deutsch解形式相同。这些是带真空磁化率的旋转带电球形理想导体电磁场的精确解。分析了这些结果对理解Kerr-Newman黑洞性质的含义，如旋磁因子的值2。

• 1972年6月2日收到

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevD.7.992