图像
图1 单粒子隧穿的相干控制。 （a） 在双阱势的右侧实现了单个原子，随后的隧穿动力学可以在动量空间中直接观察到。 由于采用了双阱势的周期性排列，动量分布由插图所示的衍射图案给出。 对灰色阴影区域进行评估，以获得所示的衍射效率。 （b） 添加对称驱动会导致预测的动力学减慢。 （c） 通过施加锯齿驱动力来破坏广义宇称性破坏了这种效应。 此处灰色阴影区域表示准备阶段。 实线是数据的正弦拟合。 重用权限（&P） 图2 实验装置示意图。 良好准直的原子束撞击周期性光位移势，其沿传播方向绝热增加。 通过改变光场的延伸来调整交互时间 方向。 利用多道板探测远场动量分布。 使用的带有声光偏转器的光学装置如右侧所示。 在插图中，显示了由于镜面处的残余相移而引起的对称性变化。 重用权限（&P） 图3 实验实现参数的Floquet态准能量。 位于一侧的粒子的初始制备主要导致两个Floquet态的布居，相应的本征能量表示为暗颗粒和黑点。 隧道动力学由准能量差给出。 （a） 在对称驱动的情况下，Floquet状态在 导致隧道的相干破坏。 （b） 如插图所示，打破时间对称性会导致反交叉。 显然，对于与驱动对称性无关的高驱动频率，隧穿劈裂会增加，因此预计隧穿速度会更快。 重用权限（&P） 图4 对称驱动隧道动力学的系统研究。 （a） 该图显示了隧穿速率的驱动频率依赖性。 如果驱动频率接近第三激发态的共振，则驱动会导致隧道的加速。 在整个范围内，无自由参数的全Floquet分析解释了实验结果（实心点）。 实线表示双模近似值内的预测。 （b） 在该图中，我们将固定驱动频率但改变驱动振幅的实验数据与理论预测进行了比较。 对于这些特定的实验参数，双模近似也可以定量地解释观测结果。 重用权限（&P） 图5 不同驾驶对称性的隧道动力学。 （a） 开环表示静止势下的隧穿动力学，而实心圆点则揭示了由于对称驱动导致的动力学减慢。 （b） 在空间对称双阱中应用锯齿波时间驱动可以在相互作用期间产生显著的隧穿效应。 （c） 打破空间对称性，即非对称双阱，但采用对称正弦时间驱动也会导致预期的隧穿速率增加。 参数： , , , . 重用权限（&P）