我们分析了通过精确枚举获得的一整套均衡和超静定球体填料的几何结构和机械稳定性。非同构等静压填料的数量随着球体的数量呈指数增长$\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}$结构和对称性的多样性随着$\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}$随着超静定度的增加而减小$\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}<trans\; data-src="\equiv ">\equiv </trans>{\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}<trans\; data-src="-">-</trans>{\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\text{<trans data-src="ISO">国际标准化组织</trans>}}$，其中${\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}$是成对触点的数量${\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}}_{\text{<trans data-src="ISO">国际标准化组织</trans>}}<trans\; data-src="=">=</trans>\mathrm{<trans\; data-src="3">三</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}<trans\; data-src="-">-</trans>\mathrm{<trans\; data-src="6">6</trans>}$最大接触填料通常既不是最密集的也不是最对称的。局部结构分析表明$\mathrm{<trans\; data-src="f">（f）</trans>}$与体（rhcp）晶体相容的有序核的数量随着增加而急剧减少$\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}$由于层错、五倍和近五倍对称结构以及其他排除rhcp顺序的基序的高倾向性。While期间$\mathrm{<trans\; data-src="f">（f）</trans>}$随增加而增加$\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}$，超静定核的重要组成部分$\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}$小到11个保留了非rhcp结构。经典的成核理论只考虑球形核，或只考虑与大块晶体具有相同顺序的核，无法捕捉到这种效应。我们的结果为经典成核理论的失败提供了解释$\mathrm{<trans\; data-src="N">N个</trans>}<trans\; data-src="\lesssim ">\lesssim </trans>\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}$颗粒物；我们认为，在这种尺寸范围内，考虑无约束几何的核是至关重要的。我们的结果也适用于理解通过硬核排斥和短程吸引相互作用相互作用的系统中的动力学阻滞和干扰。

• 收到日期：2012年2月22日

内政部：https://doi.org/10.1103/PhysRevE.85.051403