我们研究弱电和$\mathrm{<trans\; data-src="U">单位</trans>}{\mathrm{}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$超对称颗粒含量模型中的对称破缺模式${\mathrm{<trans\; data-src="E">E类</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="6">6</trans>}}<trans\; data-src=",">,</trans>$包括标准模型单件$\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$和奇异夸克$\mathrm{<trans\; data-src="D">D类</trans>}<trans\; data-src=",">,</trans>\mathrm{<trans\; data-src="\hspace{0.5em}">\hspace{0.5em}</trans>}\stackrel{\mathrm{<trans\; data-src="¯">¯</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="D">D类</trans>}}<trans\; data-src=".">.</trans>$受自由费米子弦模型的激励，我们不需要${\mathrm{<trans\; data-src="E">E类</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="6">6</trans>}}$-Yukawa联轴器之间的类型关系。特别地，我们假设重子和轻子数是守恒的，所以奇异夸克可以是轻的。规范不变性允许Yukawa相互作用$\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$和希格斯双子粒子之间$\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$和奇异夸克，允许辐射$\mathrm{<trans\; data-src="U">单位</trans>}{\mathrm{}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$对称性破缺与有效值的生成$\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}$弱电尺度下的参数。对于这两个${\mathrm{<trans\; data-src="E">E类</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="6">6</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="\hspace{0.5em}">\hspace{0.5em}</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\psi ">\psi </trans>}$和$\mathrm{<trans\; data-src="\eta ">\eta </trans>}$模型、普遍的软超对称破缺参数和高（弦）尺度的Yukawa普遍性无法产生可接受的低能现象学。放松普遍性，我们找到了具有现象学上可接受值的解${\mathrm{<trans\; data-src="M">M（M）</trans>}}_{{\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}}$和$\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="-">-</trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$混合角。此外，通过改变$\mathrm{<trans\; data-src="U">单位</trans>}{\mathrm{}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$由于混合的电荷分配$\mathrm{<trans\; data-src="U">单位</trans>}{\mathrm{}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}_{\mathrm{<trans\; data-src="\chi ">\chi </trans>}}$和$\mathrm{<trans\; data-src="U">单位</trans>}{\mathrm{}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}_{\mathrm{<trans\; data-src="\psi ">\psi </trans>}}$属于${\mathrm{<trans\; data-src="E">E类</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="6">6</trans>}}<trans\; data-src=",">,</trans>$有可能在普遍边界条件下获得可接受的低能现象学。

• 收到日期：1998年4月29日

内政部：https://doi.org/10.1103/PhysRevD.58.115010