我们考虑了TeV尺度下的任意超对称U（1）规范因子，在该因子下，两个希格斯超场${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=",">,</trans>\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}$标准模型的重要性不言而喻。我们假设有一个单重超磁场$\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$这样的话${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$是超电位中允许的项。我们首先讨论了这一假设在弱电能标度下对双希格斯扇形结构的一般影响，以及$\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z</trans>}$-${\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$混合和中性子扇区。然后，我们假设在该尺度上存在大统一对称性和普遍软超对称性破缺项。我们进一步假设额外的U（1）通过形式的超势项被辐射破坏${\mathrm{<trans\; data-src="hh">小时</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$，其中$\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}$和${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="c">c（c）</trans>}}$是出现在E中的奇异的三色字段${}_{\mathrm{<trans\; data-src="6">6</trans>}}$模型。我们证明了U（1）-破缺标度和参数$\mathrm{<trans\; data-src="tan">棕褐色的</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\beta ">\beta </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="\equiv ">\equiv </trans>}{\mathrm{<trans\; data-src="v">v（v）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}{<trans\; data-src="/">/</trans>\mathrm{<trans\; data-src="v">v（v）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}}$然后两者都被预测为${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}}{\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$联轴器。

• 收到日期：1997年4月30日

内政部：https://doi.org/10.1103/PhysRevD.56.7155