我们考虑了具有额外非正则项的超对称模型中的弱电对称破缺${\mathrm{<trans\; data-src="U">单位</trans>}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$规范对称性和一个额外的标准模型单重态标量$\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$.对于适当的费用${\mathrm{<trans\; data-src="U">单位</trans>}<trans\; data-src="(">(</trans>\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}<trans\; data-src=")">)</trans>\mathrm{}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$禁止初级$\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}$术语，但有效$\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}$由的VEV生成$\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}$从而为$\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}$问题。有多种情况导致可接受的小规模$\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}$-${\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$混合和其他现象学后果，所有这些都涉及一些但不是过度微调。一类由一个大的三线性软超对称破缺项驱动，意味着小的混合，一个轻的${\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}$（例如，200GeV），以及在树级可以是一阶的电弱相变。在另一节课上${\mathrm{<trans\; data-src="m">米</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="S">S公司</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="2">2</trans>}}<trans\; data-src="<"><</trans>\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}\mathrm{}$（辐射破坏），尺寸参数的典型尺度，包括${\mathrm{<trans\; data-src="M">M（M）</trans>}}_{{\mathrm{<trans\; data-src="Z">Z轴</trans>}}^{<trans\; data-src="\prime ">\prime </trans>}}$以及有效的$\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}$，是$\mathrm{<trans\; data-src="\sim ">\sim </trans>}\mathrm{<trans\; data-src="1">1</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="TeV">TeV公司</trans>}$，但由于抵消，弱电尺度较小。我们将弱电尺度下的软超对称破缺参数与弦尺度下的参数联系起来，选择在一类弦模型中确定的Yukawa耦合。我们发现，对于弦尺度下的普适软超对称破缺质量参数，没有得到任何一种方案，也没有奇异的多重态对重整化群方程起作用。然而，当通用软断裂假设放松时，两种情况都可能发生。辐射断裂也可能由异国情调产生，这在大多数弦模型中都是意料之中的。

• 收到日期：1997年3月13日

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevD.56.2861