定量分析${\mathit{<trans\; data-src="a">一</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}$≡1/2(克-2${<trans\; data-src=")">)</trans>}_{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}$在超重力的框架内，给出了弱电对称性的大统一和辐射破缺。我们发现${\mathit{<trans\; data-src="a">一</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="SUSY">SUSY公司</trans>}}$主要是来自光chargino交换的手征干涉项，该项带有与μ符号密切相关的特征。因此，通常${\mathit{<trans\; data-src="a">一</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="SUSY">SUSY公司</trans>}}$>μ>0时为0${\mathit{<trans\; data-src="a">一</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="\mu ">\mu </trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="SUSY">SUSY公司</trans>}}$当tanβ～1时，μ<0小于0，几乎没有例外。在定量水平上，表明如果E821 BNL实验能够达到预期的4×${\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="-">-</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="10">10</trans>}}$并且强子误差减少了4倍或更多，那么实验将探索${\mathit{<trans\; data-src="m">米</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}$-${\mathit{<trans\; data-src="m">米</trans>}}_{\mathit{<trans\; data-src="g">克</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="̃">̃</trans>}}$区域中的平面${\mathit{<trans\; data-src="m">米</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}$≲400 GeV，${\mathit{<trans\; data-src="m">米</trans>}}_{\mathit{<trans\; data-src="g">克</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="̃">̃</trans>}}$假设实验不会在其2σ不确定度极限内丢弃标准模型结果，则tanβ10为700 GeV。对于较小的tanβ，E821的SUSY范围仍然相当大。此外，如果在标准模型值的2σ限值内未发现任何影响，则较大的tanβ情景将严重限制在当前自然度标准内，即：。，${\mathit{<trans\; data-src="m">米</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="0">0</trans>}}$,${\mathit{<trans\; data-src="m">米</trans>}}_{\mathit{<trans\; data-src="g">克</trans>}\mathrm{<trans\; data-src="̃">̃</trans>}}$≲1 TeV。©1996年美国物理学会。

• 收到日期：1995年7月24日

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevD.53.1648