摘要
收到日期：2012年8月29日
图像
图3 数值计算三通 对于 Laughlin州（顶部）和 摩尔-里德状态（底部）。 通过纠缠熵从轨道（正方形）和实际空间（圆形）切割中提取 （填充）和最低纠缠能 （空），通过对表单执行窗口拟合 在不同的圆周上 。水平线标记 ，其中 （顶部）和 （底部）。 作为 ，提取的值 接近其理论值 和 分别是。 在后一种情况下，我们可以看到 需要以合理的精度提取TEE。 （插图） 与 对于这四个案例。 重用权限（&P） 图4 轨道纠缠熵的收敛性 对于 Laughlin状态为Virasoro水平保持的数量( )增加。 （插图）适用于各种周长 ，我们计算纠缠 仅保持最低的主生产计划 CFT的Virasoro水平。 足够大的 , 收敛到精确纠缠熵 。我们希望收敛由参数控制 对一些人来说 （主图）我们绘制了纠缠熵的收敛性， 作为的函数 ，使用 造成了严重的崩溃。 重用权限（&P） 图7 轨道（左）和实际空间（右）切面的纠缠光谱（中性电荷扇区） Laughlin州 .能量 以动量为单位绘制 两个光谱都具有计数1、1、2、3、5、7、11等，与手性玻色子CFT的计数一致。 然而，能量水平 我们在图8中研究了这两种情况下有着截然不同的定量行为。 右边的虚线是这样的 ，使用 符合每个部门的最高水平，我们将其与国家联系在一起 。拟合似乎排除了类似术语 ，但需要更大的尺寸和对“相互作用”的处理才能排除 如果它确实不存在。 重用权限（&P） 图8 Laughlin态的实空间切割和轨道切割的相对纠缠能 .（所示数据为中性电荷扇区； 以单位显示 不同时刻的状态通过其彩色符号进行区分。 （a） 对于实际空间切割，我们绘制 ; 相对纠缠能（相对于 )乘以圆柱体半径，作为 .能量外推到 使用二次拟合 ，并降落在纠缠速度的倍数上 （b）对于轨道切割，我们显示 在对数图上，显示数据具有负斜率的线性行为。 显示的线是对最后几个数据点进行线性拟合的结果。 这表明了幂律关系 具有 . 重用权限（&P） 图9 外推纠缠能 Moore-Read状态 ，使用与计数1、1、3、5、10等相关的切割 收费部门（参见附录）。 （左）这里我们表明，前三个动量的能量外推到 和 手征玻色子和马略拉那模的速度。 纵轴上的主要tics标记为 、次要tics标签组合 对于整数 和 （和 设置为1）。 势头强劲的国家 我们将其归因于系统规模的小，这与理论预测接近，但并不完全一致。 叠加线是在最大的几个周长上的二次拟合，通过外推得出 , （右）状态能级的理论位置。 这里玻色子计数（1,1,2,3,5）和马略拉那计数（1,0,1,1,2）很明显。 有关此图中计数的详细说明以及其他充电扇区的数据，请参见附录。 重用权限（&P） 图10 （a）反周期扇区和（b）周期扇区的薄环面轨道波函数。 每个位置对应一个轨道，轨道要么是满的（黑色），要么是空的（白色）。 每个键只有CFT的一个单一状态，我们将其分解为键上方的Majorana部分和玻色子的零模 ，如债券下方所示。 重用权限（&P） 图11 的纠缠光谱 Moore-Read状态 ，在 （顶部）和 （底部）充电行业。 在轨道情况下，切割发生在与 Majorana和 薄环面极限中的玻色子态（参见图10）。 实际空间切割发生在 以这种结合为中心。 对于 ，状态的计数为1、1、3、5、10、16等，而对于 ，计数为1、2、4、7、13等。 重用权限（&P）