多电子狄拉克库仑哈密顿量${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="dc">直流电</trans>}}$对多电子原子相对论效应的大多数计算都是基于此，它没有对应于原子束缚态的归一化本征函数。两个备选哈密顿量${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$和${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$考虑了在量子电动力学框架内可导出，因此不受此缺陷影响的。它们与${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="dc">直流电</trans>}}$通过在相互作用项中存在外部场或自由正能量投影算子；Breit操作员可以包含在${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$或${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$没有因此而产生任何困难。使用${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$或${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$本文描述了原子物理中能级和跃迁振幅的系统计算方法的起点。Hartree-Fock（HF）对特征函数的近似${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$和${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$定义了相对论HF方程。结果用于阐明与${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="dc">直流电</trans>}}$.减少${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$和${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{<trans\; data-src="+">+</trans>}$到完全等价的相对论薛定谔-泡利哈密顿量${\mathrm{<trans\; data-src="H">H（H）</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="P">P（P）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="rel">相对</trans>}}$和${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="P">P（P）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="rel">相对</trans>}}$以闭合形式执行。与${\mathrm{<trans\; data-src="h">小时</trans>}}_{\mathrm{<trans\; data-src="P">P（P）</trans>}}^{\mathrm{<trans\; data-src="rel">相对</trans>}}$发现比DHF方程更简单。

• 1979年11月30日收到

内政部：https://doi.org/10.103/PhysRevA.22.348