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MadGraph框架下的maddiol积分偶极子。(英语) 兹布1288.81145
小结:为了实现次前导阶(NLO)QCD校正的完全自动化,一个重要的组成部分是在未解析粒子的单粒子相空间上进行分析积分,这是将减法项添加到虚拟校正中所必需的。我们在MadGraph框架下给出了这些集成偶极子的实现。其结果是一个软件包,可以自动计算任意过程的NLO实际发射部分。

理学硕士:
81V05型 强相互作用,包括量子色动力学
81T15型 微扰重整化方法在量子场论问题中的应用
81T80型 模拟与数值模拟(量子场论)(MSC2010)
81-08年 量子理论问题的计算方法
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参考文献:
[1] 斯泰尔泽,T。;Long,WF,树级螺旋度振幅的自动生成,计算。物理。公社,81357,(1994年)
[2] 马尔托尼,F。;Stelzer,T.,Madevent:用madgraph自动生成事件,JHEP,02,027,(2003)
[3] 阿尔沃尔,J。;等等,Madgraph/madevent v4:新一代网络,JHEP,09028,(2007)
[4] 公司合作;嘘声,E。;等,Comphep4.4:从拉格朗日到事件的自动计算,Nucl。仪器。方法学,A 534,250,(2004年)
[5] A、 普霍夫,卡尔切普2.3:MSSM、结构函数、事件生成、批处理和其他包的矩阵元素生成,hep ph/0412191[塔尖]。
[6] 格雷斯伯格,T。;等,夏尔巴1α,概念验证版,JHEP,02,056,(2004)
[七] 格雷斯伯格,T。;等,与夏尔巴1.1事件生成,JHEP,02,007,(2009)
[8] W、 Kilian,T.Ohl和J.Reuter,WHIZARD:在LHC和ILC模拟多粒子过程,arXiv:0708.4233[塔尖]。
[9] 曼加诺,ML;莫雷蒂,M。;皮奇尼尼,F。;皮托,R。;波洛萨,阿德,阿尔普根,强子碰撞中硬多粒子过程的发生器,JHEP,07001,(2003)
[10] 卡法雷拉,A。;帕帕多普洛斯,CG;Worek,M.,Helac phegas:所有部件级过程的发生器,计算机。物理。公社,1801941年,(2009年)
[11] 坎贝尔,吉咪;埃利斯,RK,在强子对撞机上矢量玻色子对产生的更新。修订版,D 60113006,(1999)
[12] 坎贝尔,吉咪;埃利斯,RK,在强子对撞机的W+2喷流和Z\^{}{+}2喷流产生的主导顺序修正。修订版,D 65113007,(2002年)
[13] Nagy,Z.,下一篇关于强子-强子碰撞中三个喷流观测值的领先阶计算,Phys。修订版,D 68094002,(2003年)
[14] 弗里雄公司。;韦伯,BR,匹配NLO QCD计算和parton簇射模拟,JHEP,06029,(2002)
[15] 弗里雄公司。;纳森,P。;韦伯,BR,匹配NLO QCD和重口味生产中的parton淋浴,JHEP,08,007,(2003)
[16] 弗里雄公司。;莱恩,E。;莫蒂林斯基,P。;韦伯,BR,单顶生产MC@NLO公司,JHEP,03,092,(2006年)
[17] 托里利,P。;Frixione,S.,使用PYTHIA匹配NLO QCD计算MC@NLO公司,JHEP,04110,(2010年)
[18] Nason,P.,结合NLO QCD和簇射蒙特卡罗算法的新方法,JHEP,11040,(2004)
[19] 纳森,P。;Ridolfi,G.,《Z对强子产生的主导阶蒙特卡罗正权重》,JHEP,08077,(2006)
[20] 拉通德达达,O。;吉塞克,S。;韦伯,B,e\^{{}{+}e\^{}下的正权重{−} 强子湮灭,JHEP,02,051,(2007)
[21] 弗里雄公司。;纳森,P。;Ridolfi,G.,《重口味强酸生产领先订单蒙特卡罗法的正权重》,JHEP,09126,(2007)
[22] 阿利奥利,S。;纳森,P。;奥利亚里,C。;Re,E.,NLO矢量玻色子生产与JHEP POWHEG的簇射相匹配,07,060,(2008)
[23] 汉密尔顿,K。;理查森,P。;图利,J.,《Drell-Yan矢量玻色子产生的领先阶蒙特卡罗模拟正权》,JHEP,1015,(2008)
[24] 阿利奥利,S。;纳森,P。;奥利亚里,C。;Re,E.,在淋浴蒙特卡罗程序中实现NLO计算的一般框架:POWHEG BOX,JHEP,06043,(2010)
[25] Melrose,DB,《费曼图的简化》,Nuovo Cim.,40181,(1965年)
[26] 帕萨里诺,G。;Veltman,MJG,e\^{}{+}e\^{}的单循环修正{−} 湮没成μ\^{}{+}μ\^{}{−} 在温伯格模型中,自然物理学,B 160,151,(1979)
[27] 伯尔尼,Z。;狄克逊,LJ;Kosower,DA,尺寸调节五边形积分,Nucl。物理学,B 412751,(1994年)
[28] 骨膜,G。;帕帕多普洛斯,CG;Pittau,R.,Cuttools:一个实现OPP缩减法计算单回路振幅的程序,JHEP,03,042,(2008)
[29] 骨膜,G。;帕帕多普洛斯,CG;Pittau,R.,《单圈振幅的有理项》,JHEP,05,004,(2008)
[30] 伯杰,CF;等,一种单回路振幅的外壳上方法的自动化实现。修订版,D 78036003,(2008年)
[31] 吉勒,WT;Zanderighi,G.,《单圈振幅的数值计算:胶子情况》,JHEP,06038,(2008)
[32] 比诺思,T。;吉尔特,日本;海因里希,G。;皮隆,E。;Reiter,T.,Golem95:一个计算单圈张量积分的数值程序,计算。物理。社区,1802317,(2009年)
[33] 丹尼,A。;Dittmier,S.,单圈张量积分的约化方案,Nucl。物理学,B 734,62,(2006)
[34] 丹尼,A。;迪特迈尔。;罗斯,M。;韦德斯,LH,带电电流的弱电修正{−} → 费米子过程:技术细节和进一步结果,物理物理学报,B 724,247,(2005)
[35] 伯杰,CF;等等,强子对撞机产生W+3喷流的精确预测。版次。Lett.,102221001,(2009年)
[36] 伯杰,CF;等等,在强子对撞机的W+3喷流分布的领先阶QCD预测。07480,2009年,(修订版)
[37] 爱尔兰共和国埃利斯;梅尔尼科夫,K。;Zanderighi,G.,《工作中的广义统一性:强子W+3喷气式飞机生产的首次NLO QCD结果》,JHEP,04077,(2009)
[38] 基思·埃利斯,R。;梅尔尼科夫,K。;Zanderighi,G.,Phys tevatron的W+3喷气式飞机生产。修订版,D 80094002,(2009年)
[39] C、 F.Berger等人。,在Z的前导阶QCD预测旁边,γ*+3-Tevatron的射流分布,1004.1659[塔尖]。
[40] 布雷登斯坦,A。;丹尼,A。;迪特迈尔。;Pozzorini,S.,NLO QCD修正至\(pp在大型强子对撞机,物理。版次。Lett.,103012002,(2009年)
[41] 布雷登斯坦,A。;丹尼,A。;迪特迈尔。;Pozzorini,S.,大型强子对撞机顶部-顶部-底部-底部-底部生产的NLO QCD修正:2。完整的强子结果,JHEP,03,021,(2010)
[42] 贝维拉克,G。;查肯,M。;帕帕多普洛斯,CG;皮托,R。;沃里克,M.,《袭击NLO愿望者:ppttbb,JHEP,09,109,(2009年)
[43] 贝维拉克,G。;查肯,M。;帕帕多普洛斯,CG;Worek,M.,大型强子对撞机中希格斯玻色子分析中的主导QCD背景:研究\(ppt\overline t+2\)喷流位于下一个导序,Phys。版次。Lett.,104162002,(2010年)
[44] 比诺思。;以此类推,在前导顺序QCD修正后\(第大强子对撞机上的b\ overline b\ overline b\):夸克诱导的情况,Phys。Lett.,B 685293,(2010年)
[45] 吉勒,WT;Glover,EWN,e\^{}{+}e\^{}中射流截面的高阶修正{−} 湮灭,物理学版,D 461980,(1992)
[46] 昆斯特,Z。;Soper,DE,α{S}\^{3}级强子碰撞中射流截面的计算。修订版,D 46192,(1992年)
[47] 弗里雄公司。;昆斯特,Z。;签名者,A.,三个喷气式飞机横截面到下一个领导命令,Nucl。物理学,B 467399,(1996年)
[48] Somogyi,G.,强子初始状态减法:NNLO兼容方案,JHEP,05,016,(2009)
[49] 卡塔尼,S。;西摩,MH,NLO QCD中计算射流截面的通用算法,Nucl。物理学,B 485291,(1997)
[50] 卡塔尼,S。;迪特迈尔。;西摩,MH;Trócsányi,Z.,具有大质量部分子的次主导级QCD计算的偶极子形式,Nucl。物理学,B 627189,(2002)
[51] Kosower,DA,规范理论振幅的天线因子分解,物理。修订版,D 57,5410,(1998年)
[52] 坎贝尔,吉咪;卡伦,马萨诸塞州;格洛弗,EWN,电子-正电子湮没中的四种喷射事件形状,欧洲。物理。J、 ,C 9,245,(1999年)
[53] 盖尔曼·德里德,A。;盖尔曼,T。;Glover,EWN,NNLO的天线减法,JHEP,09056,(2005)
[54] 达莱奥。;盖尔曼,T。;Maître,D.,《用强子初始状态进行天线减法》,JHEP,04,016,(2007)
[55] 格雷斯伯格,T。;Krauss,F.,QCD NLO计算的自动偶极子减法,欧洲。物理。J、 ,C 53501,(2008年)
[56] M、 西摩和特夫林,TeVJet:NLO-QCD中计算射流观测值的通用框架,arXiv:0803.2231[塔尖]。
[57] 查肯,M。;帕帕多普洛斯,CG;Worek,M.,偶极子极化,JHEP,08085,(2009)
[58] K、 长谷川,S.Moch和P.Uwer,自偶极子-偶极子相减项的自动生成,arXiv:0911.4371[塔尖]。
[59] 弗雷德里克斯,R。;盖尔曼,T。;Greiner,N.,madgraph/madevent中偶极子减法的自动化,JHEP,09122,(2008)
[60] 弗雷德里克斯,R。;弗里雄公司。;马尔托尼,F。;Stelzer,T.,《QCD中次前导阶计算的自动化:FKS减法》,JHEP,10,003,(2009)
[61] SM和NLO多段工作组协作,J.R.Andersen等人。,SM和NLO多航段工作组:总结报告,1003.1241[塔尖]。
[62] T、 Binoth等人。,montecarlo工具与单循环程序之间标准接口的建议,1001.1307[塔尖]。
[63] 纳吉。;Trócsányi,Z.,电子正电子湮没中四个射流观测值的领先阶计算,Phys。修订版,D 59,014020,(1999年)
[64] 坎贝尔,吉咪;爱尔兰共和国埃利斯;特拉蒙塔诺,F.,单顶产量和衰变在下一个领导秩序,物理。修订版,D 70094012,(2004年)
〔65〕 坎贝尔,吉咪;特拉蒙塔诺,F.,下一个领导秩序修正W t生产和衰变,Nucl。物理学,B 726,109,(2005)
[66] 霍夫特,G。;杨志明,规范场的正则化与重整化。物理学,B 44,189,(1972)
[67] 博利尼,CG;维数为12,正则化为giaovj
[68] 规范不变正则化方法。Nuovo Cim.,4289年,(1972年)
〔69〕 总经理Cicuta;Montaldi,E.,《通过连续空间维数解析重整化》,Nuovo Cim。利特,4329,(1972年)
[70] Siegel,W.,通过降维实现超对称维正则化,Phys。利特,B 84193,(1979年)
[71] Siegel,W.,超对称维正则化的不一致性,物理。利特,B 94,37,(1980年)
[72] Stöckker,D.,《维数缩减正则化:一致性,量子作用原理和超对称性》,JHEP,03,076,(2005)
[73] 签字人,A。;Stöcker,D.,使用强子碰撞的维数缩减,Nucl。物理学,B 808,88,(2009)
[74] 昆斯特,Z。;签字人,A。;Trócsányi,Z.,所有2的单圈螺旋度振幅QCD中的2个过程和N=1超对称杨-米尔斯理论,国立大学。物理学,B 411,397,(1994年)
[75] 卡塔尼,S。;迪特迈尔。;Trócsányi,Z.,具有大质量部分子的QCD和SUSY QCD振幅的单圈奇异行为,物理。利特,B 500,149,(2001年)
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