https://zbmath.org/atom/cc/82D40 2024-04-15T15:10:58.286558Z Werkzeug公司 https://zbmath.org/1530.35286 2024-04-15T15:10:58.286558Z “刘亚辉” https://zbmath.org/authors/？q=ai:liu.yahui “郝慧琴” https://zbmath.org/authors/？q=ai:hao.huiqin “张建文” https://zbmath.org/authors/？q=ai:zhang.janwen 摘要：本文将给出（2+1）维海森堡铁磁自旋链方程在不同周期背景下的精确流氓波解，该方程可以控制（2+1\)-在半经典极限下具有双线性和各向异性相互作用的维海森堡铁磁自旋链。我们将根据谱问题的非线性化导出Lax对的不同谱参数和相应的周期特征函数。通过Darboux变换方法，将在两种不同的周期种子解下导出一阶和二阶流氓波解，它们可以用雅可比椭圆函数textit{dn}和textit{cn}表示。同时，将对这两种不同参数的不同解在两种不同椭圆模量的周期背景下的动力学特性进行解析和图形分析。 https://zbmath.org/1530.78001 2024-04-15T15:10:58.286558Z 米哈伊尔·内切夫（Mikhail A.Nechaev） https://zbmath.org/authors/？q=ai:nechaev.mikhail-一个 小结：得到了基于哈尔巴赫原理建立的系统的图形形状，该系统在自身中心具有最大场。 https://zbmath.org/1530.81102 2024-04-15T15:10:58.286558Z “余、陶” https://zbmath.org/authors/？q=ai:yu.tao.3 “罗，赵初” https://zbmath.org/authors/？q=ai:luo.zhaochu “Gerrit E.W.Bauer” https://zbmath.org/authors/？q=ai:bauer.gerrit-电子战 摘要：手性或利手性将物体与其镜像区分开来，例如右手和左手的展开拇指、食指和中指。在数学中，它是由三个向量的外积来描述的，这三个向量遵循右手\textit{vs.}左手定律。由磁化矢量、磁化梯度和破逆对称产生的电场定义的磁性织构的手征性可以通过强相对论性自旋-位相互作用来固定。这篇综述的重点是在磁序、电介质和导体的激发态中观察到的手性，它们在消逝时保持横向自旋。即使没有任何相对论效应，倏逝波的横向自旋也被锁定在其传播平面的动量和表面法线上。因此，这种手性起到了广义自旋轨道相互作用，这导致在自旋电子学中发现了磁性、声子、电子、光子和等离子体激元激发之间的各种手性相互作用，这些手性相互作用将准粒子的激发介导到单一方向，导致诸如手性自旋和声子泵浦、手性自旋塞贝克、自旋蒙皮、磁阱、磁振子多普勒、手性磁振子阻尼和自旋二极管效应等现象。在纳米光学和等离子光子学中，存在着与电子对应物有趣的类比。在简要回顾了自旋电子学中表征基态手征磁性织构和手征耦合磁体的手征性概念之后，我们转向激发态的手征现象。根据广义自旋-位相互作用，我们给出了自旋电子学中动力学手性的统一电动力学图，并将其与纳米光学和等离子体电子学中的动力学手性进行了比较。基于一般理论，我们随后回顾了GHz时间尺度下磁性、光子、电子和声子纳米结构中各种激发之间的手性相互作用以及横向自旋的近场转移的理论进展和实验证据。在结束本文之前，我们为未来的研究提供了一个视角。 https://zbmath.org/1530.82010 2024-04-15T15:10:58.286558Z “卡梅洛，J.M.P.” https://zbmath.org/authors/？q=ai:carmelo.jose-百万英镑 “萨克拉门托，P.D.” https://zbmath.org/authors/？q=ai:sacramento.pedro-天 提交人论文的更正[同上，974，文章ID 115610，52 p.（2022；Zbl 1484.82028）]。 https://zbmath.org/1530.82013 2024-04-15T15:10:58.286558Z “安德烈·N·伊格纳滕科” https://zbmath.org/authors/？q=ai:ignatenko.andrey-n个 “Irkhin，Valentin Yu。” https://zbmath.org/authors/？q=ai:irkhin.valentin-于 摘要：我们研究了具有周期比晶格周期大两倍的磁性结构的海森堡反铁磁体。我们考虑了所有类型的Bravais晶格（简单立方、bcc和fcc），并将所有这些反铁磁体分为7类，即3加4类，分别用符号A和B表示。表征磁性结构简并的序参数是A类的普通Neel向量，B类的所谓4复数。我们已经考虑了自旋波和大N展开中这些态的涨落修正（N是自旋分量的数量）。低于Neel温度（T_{mathrm{N}}）时，量子和热涨落提升简并性，使得简单的单波矢量共线结构更适合所有类别。这种效应的卫星是自旋波谱中特定波矢处交换间隙的打开（非均匀静态横向磁化率也有类似的效应）。然而，随着温度的接近（T_｛\mathrm｛N｝｝），交换间隙正在缩小。我们计算了临界指数（eta）和（nu）到（1/N）的顺序，发现A和B类的临界指数不同。 https://zbmath.org/1530.82014 2024-04-15T15:10:58.286558Z “谢尔盖·马蒂诺夫” https://zbmath.org/authors/？q=ai:martinov.sergey-n个 瓦西里·图加里诺夫 https://zbmath.org/authors/？q=ai:tugarinov.vasiliy-我 “亚历克桑德·马丁诺夫” https://zbmath.org/authors/？q=ai:martynov.aleksandr-秒 摘要：对描述铁磁体模型中自旋取向角的非谐变化、最近磁邻居和次最近磁邻居之间的交换竞争以及易轴交换各向异性的微分方程，开发了近似解算法。通过在初始条件附近展开泰勒级数方程的第一积分，导出了角速度与角度和初始条件的明显依赖关系。