https://zbmath.org/atom/cc/76W 2024-04-15T15:10:58.286558Z Werkzeug公司 https://zbmath.org/1530.35176 2024-04-15T15:10:58.286558Z “Elie Abdo” https://zbmath.org/authors/？q=ai:abdo.elie “米哈埃拉·伊格纳托娃” https://zbmath.org/authors/？q=ai:ignatova.mihaela 小结：我们考虑了多孔介质中表面电荷密度与二维流体相互作用的演化。在动量方程中，斯托克斯定律被达西定律取代，达西定律由电力平衡。这就产生了一个主动标量方程，其中通过非线性和非局部关系从标量电荷密度计算传输速度。我们在整个空间（mathbb{R}^2）和周期设置（mathbb{T}^2。我们证明了Besov空间解的整体存在唯一性{乙}_{p，1}^{2/p}\）用于较小的初始数据。我们还获得了解的解析性、正则性和长期行为。 https://zbmath.org/1530.35197 2024-04-15T15:10:58.286558Z “科布，迪米特里” https://zbmath.org/authors/？q=ai:cobb.dimitri 摘要：本文研究了在（|x|to+infty）处不可积的Euler型方程在（mathbb{R}^d）上的有界解。如前所述，即使在强光滑条件下，此类解也无法在初值问题中实现唯一性。这与通过在这些方程中使用Leray投影算子获得的适定性结果形成对比。通过注意到使用Leray投影仪需要一个额外的条件，解决了这个明显的矛盾，解决方案必须满足\（|x|\ to+\ infty\）。我们的目标是找到一个这样的条件是尖锐的。然后，我们应用我们开发的方法来证明Besov-Lipschitz解在Serfati解理论中的完全唯一性结果。在最后一节中，我们看到了这些技术如何应用于理想MHD中使用的Elsässer变量。 https://zbmath.org/1530.35203 2024-04-15T15:10:58.286558Z “哎，成飞” https://zbmath.org/authors/？q=ai:ai.chengfei “沈、军” https://zbmath.org/authors/？q=ai:shen.jun.1|申军 摘要：本文考虑二维非自治磁-粘弹性流动弱解的长期行为。与textit{A.Liu}和textit{C.Liu}[Sci.Bull.，Ser.A，Appl.Math.Phys.，Politeh.Univ.Buchar.81，No.4，155--166（2019；Zbl 1513.35079，我们首先证明了在（ell）轨道空间（X{ell}）中过程（{L（t，tau）}{t\geq\tau}）的有限维拉回吸引子的存在性。然后，我们在原始相空间（mathbb{H}）中得到了过程（{U（t，tau）}{t\geq\tau}）的相应有限维拉回吸引子。 https://zbmath.org/1530.35215 2024-04-15T15:10:58.286558Z “董俊廷” https://zbmath.org/authors/？q=ai:dong.junting “王，郑” https://zbmath.org/authors/？q=ai:wang.zheng “徐，富毅” https://zbmath.org/authors/？q=ai:xu.fuyi 摘要：本文致力于研究二维及二维以上可压缩Navier-Stokes-Poisson系统的Cauchy问题。当初始数据接近临界（L^p）框架下的稳定平衡态时，我们证明了全局适定性。 https://zbmath.org/1530.35216 2024-04-15T15:10:58.286558Z 穆罕默德·奥瓦拉比 https://zbmath.org/authors/？q=ai:el-乌阿拉比·莫哈迈德 “夏基尔·阿拉卢” https://zbmath.org/authors/？q=ai:allalou.chakir “梅利亚尼，说” https://zbmath.org/authors/？q=ai:melliani.said 小结：在本文中，我们考虑由（p（x））-Laplacian类算子驱动的Neumann边值问题，其反应项也取决于梯度（对流）和三个实际参数，这三个参数源于毛细现象，其形式如下：\[\开始{对齐}\开始{cases}-\Delta_{p（x）}^l u+\Delta|u|^{\zeta（x）-2}u=\mu g（x，u）+\lambda f（x，u，nabla_u）\quad&\text{in}\Omega\\\压裂{\partial_u}{\parial\eta}=0\quad&\text{on}\partial/Omega，\结束{cases}\结束{对齐}\]其中，\（Delta_{p（x）}^l u）是类拉普拉斯算子，\（Omega\）是（mathbb{R}^N）中的光滑有界域，\（Delta\），\（mu\）和\（lambda\）是三个实参数，\（p（x和（g），（f）是卡拉斯气味功能。在（g）和（f）上适当的非标准增长条件下，利用一类广义（S_+）型半连续算子的拓扑度和变指数Sobolev空间理论，证明了上述问题弱解的存在性。 https://zbmath.org/1530.35220 2024-04-15T15:10:58.286558Z “贾，玄机” https://zbmath.org/authors/？q=ai:jia.xuanji 摘要：我们研究了具有耗散项（-（-\varDelta）^\alpha u）和（-（-\varDelata）^\beta b）的三维广义磁流体力学（gMHD）方程。证明了gMHD方程的弱解（u，b）在（mathbb{R}^3倍（0，T]\）上是光滑的，如果（u，nabla u）或（（-varDelta）^{m/2}u）属于（L^q（0，T；L^p（mathbb{R}^3））），且满足广义Ladyzhenskaya-Prodi-Serrin类型条件。 https://zbmath.org/1530.35224 2024-04-15T15:10:58.286558Z “刘，乔” https://zbmath.org/authors/？q=ai:liu.qiao（中文）|刘乔.1 小结：我们提出了一个新的内部正则性准则，用于仅以速度梯度表示的三维不可压缩磁流体动力学（MHD）方程的合适弱解。结果表明，在三维MHD方程的偏正则理论中，速度场比磁场起着更重要的作用，可以看作是Caffarelli-Kohn-Nirenberg准则的改进版本。 https://zbmath.org/1530.35231 2024-04-15T15:10:58.286558Z “王玉珠” https://zbmath.org/authors/？q=ai:wang.yuzhu.1 “张，田田” https://zbmath.org/authors/？q=ai:张天田 摘要：我们研究了三维广义MHD方程在科里奥利力作用下的初值问题。利用傅里叶空间中的能量方法和连续变量，建立了Lei-Lin型空间中平衡点附近的整体解。换言之，证明了由反向磁场引起的稳定解附近扰动的全局稳定性。 https://zbmath.org/1530.35233 2024-04-15T15:10:58.286558Z “谢、宾强” https://zbmath.org/authors/？q=ai:xie.binqiang “罗婷” https://zbmath.org/authors/？q=ai:luo.ting 摘要：本文考虑具有自由表面边界条件的运动区域中的不可压缩无粘磁流体动力学方程。在没有流体体积小假设的情况下，在边界条件（p+frac{1}{2}|B|^2=0）下，在任意拉格朗日-欧拉坐标系下，当初始数据为（H^{2.5+delta}）（（delta>0）时，建立了该模型解的先验估计。事实上，这是通过使用任意拉格朗日-欧拉变量将系统重新定义为一个新的公式来实现的，它给出了压力的统一估计、系统的切向估计以及旋度和散度估计。 https://zbmath.org/1530.35235 2024-04-15T15:10:58.286558Z “耶，菊铃” https://zbmath.org/authors/？q=ai:ye.jueling “郭厚斌” https://zbmath.org/authors/？q=ai:guo.houbin “胡彦波” https://zbmath.org/authors/？q=ai:hu.yanbo 摘要：我们研究一维旋转浅水磁流体动力学方程的初边值问题。Dirichlet边界条件仅适用于速度，而不适用于流体高度或磁场。我们推导了近似解序列的一系列先验估计，以证明它们在适当的Sobolev空间中是Cauchy的。通过近似解序列的强收敛性，建立了初边值问题强解在时间上的局部适定性。 https://zbmath.org/1530.35238 2024-04-15T15:10:58.286558Z “赵文彬” https://zbmath.org/authors/？q=ai:zhao.wenbin 摘要：在本文中，我们考虑不可压缩理想磁流体动力学的等离子体-真空界面问题。当真空磁场消失时，等离子体磁场与界面相切。我们将在泰勒符号条件下证明界面的稳定性。通过在欧拉坐标系下推导界面的演化方程，我们能够识别与该演化方程的双曲性相对应的不同稳定机制。一旦获得了界面的最佳正则性，所有其他量都可以在欧拉坐标下进行估计。因此，我们不需要改变坐标或使用Alinhac的良好未知值。 https://zbmath.org/1530.65126 2024-04-15T15:10:58.286558Z “张，小弟” https://zbmath.org/authors/？q=ai:zhang.xiaodi（中文）|张小笛.1 “苏，海燕” https://zbmath.org/authors/？q=ai:su.haiyan（中文） “李，仙珠” https://zbmath.org/authors/？q=ai:li.xianzhu 摘要：在本文中，我们提出并分析了不可压缩磁流体动力学（MHD）方程的约束输运（CT）模型的全离散有限元方法。空间离散基于混合有限元，其中流体力学未知项由稳定的有限元对近似，磁场和矢量磁位由H（curl）协调边元离散。时间推进是将反向欧拉格式与非线性和耦合项的一些微妙的隐式显式处理相结合。通过这些处理，全离散格式在实现中是线性的，矢量磁势的计算与整个耦合系统解耦。该方案最吸引人的特点是可以在离散水平上精确地产生无发散磁场和电流密度。文中还严格证明了该格式的唯一可解性和无条件稳定性。利用能量参数，在精确解的低正则性假设下，进一步证明了速度、磁场和矢量磁位的误差估计。数值结果验证了理论分析，并证明了所提方案的有效性。 https://zbmath.org/1530.76002 2024-04-15T15:10:58.286558Z “巴瓦纳，P.M.” https://zbmath.org/authors/？q=ai:bhavana.p-米 “Vanitha，G.P.” https://zbmath.org/authors/？q=ai:vanitha.g-第页 美国马哈巴利什瓦尔 https://zbmath.org/authors/？q=ai:mahabaleshwar.ulavathi-剪羊毛机 “Souayeh，Basma” https://zbmath.org/authors/？q=ai:souayeh.basma 小结：在当前的分析中，我们研究了具有质量抽吸/注入的拉伸/收缩表面上的磁流体力学（MHD）卡森流体流动。模型边界问题导致偏微分方程，然后利用相似变量将其转换为常微分方程。最后，利用不同的控制参数和相应的边界条件对所得的常微分方程进行了解析解释。可以用图形形式分析各种参数的结果，例如多孔介质参数、磁性参数、吸入/注入参数。研究结果表明，对于拉伸情况，横向速度和切向速度都随着卡森流体参数值的增加而下降，而对于收缩情况，横向速度上升。目前的问题在工业和工程应用中都有需求，例如玻璃纤维、纸张和食品制造、晶体生长和液膜以及印刷技术。{\版权所有}2023 Wiley-VCH GmbH。 https://zbmath.org/1530.76024 2024-04-15T15:10:58.286558Z “黄俊裕” https://zbmath.org/authors/？q=ai:huang.junyu（中文） “吴健” https://zbmath.org/authors/？q=ai:wu.jian.3 “杨，春” https://zbmath.org/authors/？q=ai:yang.chun.1 “菲利普·特拉奥雷” https://zbmath.org/authors/？q=ai:traore.philippe “杜仲林” https://zbmath.org/authors/？q=ai:du.zhonglin 小结：在这项工作中，我们将二维同心电极间注入诱导对流（EC）的研究从完全绝缘的介质液体扩展到具有残余电导率的介质液体。EC系统的解离-注入模型是通过OpenFOAM（^\circledR）的有限体积框架实现的。给出了静水状态下异电荷层的形态。分析了EC的流动特性，包括流场、电场和正负电荷密度的时空特性。观察到EC的亚临界分岔现象。残余电导率推迟了EC流动的开始，并在EC发生时抑制了流动强度。EC流开始（T_c）和停止（T_f）之间的差异随着剩余电导率的增加而减小。随着电瑞利数（T）的逐渐增加，EC系统依次演化为具有丰富分岔的静水、稳态、周期和混沌状态。计算的初始化也会严重影响EC系统的不稳定性。此外，还研究了剩余电导率对EC体系过渡序列的影响。随着T的增加，EC从静水状态到混沌的四种不同过渡序列发生了变化，并观察到了T减小时从混沌状态到静止状态的三种不同过渡路径。 https://zbmath.org/1530.76028 2024-04-15T15:10:58.286558Z “多利，S。” https://zbmath.org/authors/？q=ai:dholey.s “Gorai，S.” https://zbmath.org/authors/？q=ai:gorai.sushil “德、斯” https://zbmath.org/authors/？q=ai:de.saibal|de.shuvodeep|de.swades|de.shounak|de.sudipta|de.soumen|de.subhajyoti|de.somnath|de.simanta|de.sirshendu|de.sasadhar|de.suvranu|de.sourav|de.souradip|de.subhayan|de.suman|de.supimal|de.shipra|de.Sadhipra| de.sadhitro|de.shrikanta|des.sandipan|de.ssanchari|de.sankar|de.swarup|de.santanu|de-subhrani|de.Subhrannil|de.soumi|de.s.aurav|de.soma|de.suvabrata|de.subrata|de.subham奥拉夫 小结：研究了磁场和电磁场对沿斜面流动的导电粘性液膜稳定性的影响，考察了倾角（θ）（（0θleq 90））的全范围以及雷诺数（Re）的给定值（0<Re\leq 100），反之亦然。利用动量积分方法导出了一个非线性演化方程，该方程对Re的大小值都有效。在线性化的表面发展方程上使用简正模方法，给出了稳定性准则和波数（k_c）的临界值（对于该波数，复频率（ω_i^+）的虚部为零），其中包含电参数（E）、磁参数（M）、雷诺数（Re）、韦伯数（We）和倾角（θ）。基于第二个朗道常数（J_2）的非线性稳定性分析有助于标定该问题的所有四个可能的不同流动区域（爆炸、超临界、无条件和亚临界）。该分析的一个新结果是，（k_c）和（k_j）临界值之间的简单关系（其中，（j_2）为零），基本上给出了爆炸性不稳定区存在（k）范围的必要条件，该范围为1或2，相应地为（k_j>k_c，根据（M）的值，无条件稳定区的不存在性为（k_j\leq k_c）。分析证实了（M）的两个临界值的存在，即，（M_c）（其中，（k_c）为零）和（M_j）（其中。这里，\（M_j>M_c\），除了\（θ=90^\circ\）；我们发现，相应地，这个流动问题的所有四个或两个（无条件和亚临界）或一个（亚临界）区域都存在，如（0\leq M<M_c）或（M_c\leq M<M_j）和（M>M_j。 https://zbmath.org/1530.76043 2024-04-15T15:10:58.286558Z “噢，彼得” https://zbmath.org/authors/？q=ai:ohm.peter “威斯纳，托比亚斯·A。” https://zbmath.org/authors/？q=ai:wiesner.tobias-一个 “Cyr，Eric C.” https://zbmath.org/authors/？q=ai:cyr.eric-c（c） “胡，乔纳森·J。” https://zbmath.org/authors/？q=ai:hu.jonathan-j个 “约翰·N·沙迪德” https://zbmath.org/authors/？q=ai:shadid.john-n个 雷蒙德·斯图米纳罗 https://zbmath.org/authors/？q=ai:tuminaro.raymond-秒 本文考虑求解多物理模拟中产生的块线性系统的单片代数多重网格（AMG）算法。当多重网格思想直接应用于整个线性系统时，AMG算子是通过利用矩阵块结构构造的。特别是，每个块对应一组物理未知数和物理方程。通过将现有的AMG程序应用于矩阵子块来构造多重网格组件。然后将得到的AMG子组件组合在一起，定义一个整体式AMG预处理器。考虑到多物理系统的问题依赖性，不同的阻塞选择在不同的情况下可能效果最好，因此软件的灵活性至关重要。为了证明相关的权衡，对电阻磁流体动力学引起的系统应用了不同的阻塞策略。审核人：张晓迪（郑州） https://zbmath.org/1530.76048 2024-04-15T15:10:58.286558Z “杨，文明” https://zbmath.org/authors/？q=ai:yang.wenming “方、波氏” https://zbmath.org/authors/？q=ai:fang.boshi “刘北英” https://zbmath.org/authors/？q=ai:liu.beiying 摘要：超细气溶胶粒子的扩散充电广泛应用于各个领域，了解充电过程中的多物理现象对于优化充电器和预测粒子系统中的粒子演化至关重要。在这项工作中，单极气溶胶扩散充电的数值算法与电晕放电相耦合，电场、电流连续性和传热以及流体流动相结合，使直接充电过程中的多物理建模成为可能。控制方程是基于有限体积格式离散的。提出了数值计算离子-粒子附着系数的方法，并在OpenFOAM库的基础上定义了一个描述阳极离子注入边界条件的类niMixedFvPatchField。采用迭代策略解耦控制方程，采用PISO（Pressure Implicit with Splitting of Operators）算法求解气溶胶流动方程。在OpenFOAM框架中开发了一个名为coronaChargingFoam的新求解器来实现该数值算法，并通过比较拉普拉斯电场、电场-电荷耦合效应、离子-粒子附着系数和充电效率四个测试案例进行了进一步验证。所有这些比较中可接受的一致性水平验证了求解器实现的保真度。 https://zbmath.org/1530.76072 2024-04-15T15:10:58.286558Z “法鲁克，乌默” https://zbmath.org/authors/？q=ai:farooq.umer “阿克塔，卡苏姆” https://zbmath.org/authors/？q=ai:akhtar.kalsoom “阿巴斯，穆斯塔克” https://zbmath.org/authors/？q=ai:abbasi.mehwish-穆什塔克 穆扎米尔·侯赛因 https://zbmath.org/authors/？q=ai:hussain.muzamil “穆罕默德·阿尔丹达尼” https://zbmath.org/authors/？q=ai:aldandani.mohammed 摘要：具有可变粘度的纳米流体在许多工业系统的热优化中显示出巨大的潜力。近年来，它们在能源应用方面取得了实质性进展。基于这些考虑，对拉伸表面上具有温度依赖粘度和磁流体动力学（MHD）的纳米流体流动进行了分析。此外，对丙二醇进行了传热{C} _3个\文本{H} _8个\文本{O} _2)\)纳米二氧化硅基流体{二氧化硅}_2)\)和二硫化钼{硫酸钼}_2)\)通过散热和内部热源/散热器。控制模型由非线性偏微分系统（PDE）组成。通过适当的变换将控制系统转化为非相似的无量纲形式。变换后的非相似偏微分方程（ODE）采用局部非相似（LNS）近似方法进行估计。使用计算算法bvp4c进行数值模拟。主要发现包括通过图表显示的不同物理参数对流体流动和热传输的重要性。值得注意的是，由于磁参数上升，流体速度降低，而温度分布增强。此外，随着温度相关粘度参数的增大，速度剖面减小。纳米粒子分数的增加会使温度和速度曲线上升。布林克曼数、比奥数和生热参数的估计值增加，温度曲线上升。此外，还设计了一个比较，以检查应用方法与现有文献的准确性。计算了各种物理参数的范围。{\版权所有}2023 Wiley-VCH GmbH。 https://zbmath.org/1530.76079 2024-04-15T15:10:58.286558Z “阿旺，赛义德·埃桑” https://zbmath.org/authors/？q=ai:awan.saeed-伊朗伊斯兰共和国 “阿里，费桑” https://zbmath.org/authors/？q=ai:ali.faizan “阿瓦伊斯，穆罕默德” https://zbmath.org/authors/？q=ai:awais.muhammad “穆罕默德·沙伊布” https://zbmath.org/authors/？q=ai:shoaib.muhammad网址 “拉贾，穆罕默德·阿西夫·扎胡尔” https://zbmath.org/authors/？q=ai:raja.muhammad-阿西夫·扎胡尔 摘要：研究界对涉及铝合金AA7072和AA7072+AA7075的纳米流体模型的研究表现出极大兴趣，因为它们对传热、物理和机械特性的有利影响，在航天器制造等广泛的工程应用中得到了开发，飞机零部件和建筑测试。本文利用贝叶斯正则化人工神经网络（ANNs-BRS）对基于AA7072-AA7075的混合纳米材料射流系统进行了研究。将导出的偏微分方程（PDE）转换为常微分方程系统ODE，并获得估计混合纳米流体系统溶液动力学的参考数据集。对于重要参数，研究了流量对温度分布和速度图的影响。ANNs-BRS在80%的训练样本、5%的测试和15%的验证数据集上的性能在误差直方图、回归分析和基于MSE的统计方面得到了很好的验证。还讨论了熵产、Eckert数Ec、磁相互作用参数M、吸力参数S和发热参数Q的结果。结果表明，Eckert数Ec具有在提高温度的同时减缓传热速度的作用，而吸力参数的增加会导致温度降低而温度分布增加，这是由于吸力参数增加所致。{\版权所有}2023 Wiley-VCH GmbH。 https://zbmath.org/1530.76086 2024-04-15T15:10:58.286558Z “巴布，顿杜·哈里什” https://zbmath.org/authors/？q=ai:babu.dondu-粗鲁的 “Reddy，Singamala Harinath” https://zbmath.org/authors/？q=ai:reddy.singamala-哈林斯 “Naidu，Kolla Kumaraswamy” https://zbmath.org/authors/？q=ai:naidu.kolla-库马拉斯瓦米 “Narayana，Panyam Venkata Satya” https://zbmath.org/authors/？q=ai:narayana.panyam-文卡塔·萨提亚 “文卡特斯瓦鲁，博马拉普” https://zbmath.org/authors/？q=ai:venkateswarlu.bumarapu 摘要：纳米液体流动在食品工业、制造业、热管理、提高石油采收率、生物医学应用等领域有着广泛的应用，因此在现代研究中发挥着重要作用。本文分析了具有滑移效应的三维非线性拉伸薄板中对流纳米流体的熵产。纳米颗粒浓度和温度分布采用布朗运动和热泳影响。利用适当的模拟交替将偏微分方程重构为常微分方程，并利用R-K-F格式和射击技术求解常微分方程。物理流因素对纳米流体浓度、热量和速度分布的主要贡献通过图表显示和探索。此外，通过表格结构检查了传热速率和表面阻力。有鉴于此，纳米流体具有更大的传热能力，并改善了热性能。滑移因子用于速度的边界条件，极限条件用于纳米粒子的热度和速度。当Prandtl数Pr和磁场（M）变化时，非线性拉伸板中的传热速率比线性拉伸板大1%～2%。｛\ copyright｝2023威利VCH股份有限公司。 https://zbmath.org/1530.76087 2024-04-15T15:10:58.286558Z “达斯，卡利达斯” https://zbmath.org/authors/？q=ai:das.kalidas “萨卡，阿米特” https://zbmath.org/authors/？q=ai:sarkar.amit “昆都，普拉比尔·库马尔” https://zbmath.org/authors/？q=ai:kundu.prabir-库马尔 概述：本文研究了导电纳米流体在具有可变流动条件的垂直可渗透拉伸表面上的稳态MHD边界层流动。输运模型包括在化学反应和热辐射存在下，布朗运动和热泳的影响。用群论方法求解控制偏微分方程的对称性。采用四阶Runge-Kutta方法和Shooting技术对简化方程进行了数值求解，以预测纳米流体流动的传热传质特性。通过图表给出了问题涉及参数的多组值的数值结果，并从物理角度进行了详细讨论。 https://zbmath.org/1530.76088 2024-04-15T15:10:58.286558Z “董小雷” https://zbmath.org/authors/？q=ai:dong.xiaolei 作者在[textit{X.Y.Lin}和\textit{T.Zhang}，Appl.Anal.100，No.1，206-227（2021；Zbl 1460.76933）]文章的基础上，考虑了上半平面（mathbb{R}）上的二维磁微极边界层方程组^{2}_{+}:=\left\{（x，y）：x\in\mathbb{R}，\；y\in\mathbb{右}_{+}\right\}\），\[\左\{\begin{array}{lr}{\partial_{t} u个_{1} +u_{1}\部分_{x} u个_{1} +u_{2}\部分_{y} u个_{1}-2\kappa\部分_{y} w个_{1}-\mu\部分^{2}_{y} 单位_{1} -b个_{1} \部分_{x} b_{1} -b个_{2} \部分_{y} b_{1}=0} \\{\部分_{t} b条_{1} +u_{1}\部分_{x} b条_{1} +u_{2}\部分_{y} b条_{1}-\nu\部分^{2}_{y} b条_{1} -b个_{2} \部分_{y} u个_{1}=0} \\{\部分_{t} w个_{1} +u_{1}\部分_{x} w个_{1} +u_{2}\部分_{y} w个_{1} +2\kappa\部分_{y} u个_{1}-\γ\部分^{2}_{y} w个_{1}=0} \\{\部分_{x} u个_{1} +\部分_{y} u个_{2} =0，\四\部分_{x} b条_{1} +\部分_{y} b条_{2} =0，｝\end｛array｝\right。\]以及初始数据和边界条件：\[\左\{\开始{数组}{lr}{u{1}（t，x，y）|{t=0}=u{0}（x，y\\｛w_｛1｝（t，x，y）|_｛t=0｝=w_｛0｝（x，y）｝\\{u{1}（t，x，y\\{\quad\quad\quid\quad:quad\qued\quad；=b_{2}（t，x，y）|_{y=0}=w_{1}（t，x，y）|__{y=0.}=0，}\end{array}\right。\]以及远场条件：\（\mathrm{限制}_{y\rightarrow\infty}（u{1}，b{1}，w{1}）=（波浪号{u}，波浪号{b}，波号{w}）。这里的未知函数分别是速度场、磁场和微旋转速度的（u{1}，u{2}）、（b{1}，b{2}）和（w{1}。此外，正常数\（mu\）、\（kappa \）、_（nu\）和\（gamma\）分别表示运动粘度、微旋转粘度、电阻率系数和自旋粘度。设\（θ{α}=e^{α{αz^{2}}{4}}\），\（α\in\left[\frac{1}{4{，\frac}{2}\right]\）是高斯加权函数，其中\ M.Ignatova}和\textit{V.Vicol}，《机械分析年鉴》第220卷第2期，第809--848页（2016年；Zbl 1334.35238）]和[\textit（谢福平）}和\textit{T.Yang}，《数学学报》。申请。罪。英语。序列号。35，No.1，209--229（2019；Zbl 1414.76044）]。作者定义了Sobolev加权半范数（X{m}=X{m{（f，\tau）=left\|theta{alpha}\partial{X}^{m} （f）\右\|_{L^{2}（\mathbb{R}^{2}_{+}）}\tau^{m} m（m）_{m} \），\（D_{m}=D_{m}（f，\tau）=\left\|\theta_{alpha}\partial_{y}\partal_{x}^{m} （f）\右\|_{L^{2}（\mathbb{R}^{2}_{+}）}\tau^{m} m（m）_{m} \）和\（Y_{m}=Y_{m}（f，\tau）=\left\|\theta_{alpha}\partial_{x}^{m} （f）\右\|_{L^{2}（\mathbb{R}^{2}_{+}）}\tau^{m-1}百万_{m} \）。然后，对于\（tau>0），L^{2}（\mathbb{R}）中的空间\（X_{tau，\alpha}:=\left\{f（t，X，y）^{2}_定义了切向变量（X）中解析函数的{+}，θ{α}dxdy）：左\|f\right\|{X{tau，α}}，正态变量（y）中的加权Sobolev，以及范数（左\|f右\|{X{tau、α}}=\sum_{m\geq0}X{m}（f，tau），右\|_{D_{tau，\alpha}}=\sum_{m\geq0}D_{m}（f，\tau）\)和\（左\ |f\右\ |{Y{tau，\alpha}}=\sum{m\geq1}Y{m}（f，\tau）\）。然后，本文的主要结果是定理2.1，根据该定理，如果X{tau{0}中的初始数据（（u{1}（0）、b{1}（0）和w{1}-（0））满足（（u_{1}/（0）-u^{s}（O）、b_{1{（0{2}\右]\），并且存在一个分析半径\（τ{0}\），这样\（frac{8C{2}}{7}\leq\tau{0}^{frac{3}{2}}），则磁微极边界层问题存在唯一解，即_{1} -u个^{s} ，b个_{1}-1，周_{1} -1个)\在X{\tau，\alpha}）中，在时间间隔（[0，T]\）中具有分析半径（\tau>\frac{\tau0}}{4}），其中（T:=\mathrm{min}\left\{left（\trac{7}{8C_2}}}\tau{0}^{frac{3}{2}}\right）^{3}}{4]}-1，T_{1}\right\}（C_{2}=12C\left\|（u_{0}，b_{0{，w_{0neneneep）\right\|_{X_{tau_{0:}，\alpha}}\left（\frac{1}{\alpha（1-3\beta）}+\frac}2}{3\alpha^{\frac{1}{2}}\beta}\right）\）、\（\ beta\ in \ left（0，\ frac{1'{2}\rift）\）和\（T_{1}=\ frac}{1}{4C}\leqT_{*}\）。这里\（C\）是一个正常数，使得剪切流\（u^｛s｝（t，y）\）具有\（\ left \ | \ partial^{我}_{y} u个^{s} \right\|_{L^{infty}_{y}}\leq\frac{C}{（1+t）^{frac{i}{2}}\），对于\（i=1，2\），\（int_{0}^{inffy}\left|\部分_{y} 单位^{s} \right|dy<C\）和\（\left\|\theta_{\alpha}\部分^{2}_{y} u个^{s} \右\|_{L^{2}_{y} }\leq\frac{C}{（1+t）^{\frac{3}{4}}}），如[Xie和t.Yang，loc.cit.]所示。审查人：Panagiotis Koumantos（Athína） https://zbmath.org/1530.76089 2024-04-15T15:10:58.286558Z “Khair，Aditya S.” https://zbmath.org/authors/？q=ai:khair.aditya-秒 摘要：[J.Fluid Mech.970，论文编号A27，37 p.（2023；Zbl 07738124）]分析了流经通道的多组分电解质溶液的分散性。离子扩散系数的不相等导致了自发电场，从而导致物种通量的非线性耦合。丁提出了一个有效的离子浓度分布长期演化方程，与经典的不带电溶质情况相比，该方程揭示了新的特征。这项工作突出了非均匀流动中离子扩散和电迁移的丰富物理。 https://zbmath.org/1530.76090 2024-04-15T15:10:58.286558Z 米哈伊尔·克拉科夫 https://zbmath.org/authors/？q=ai:krakov.mikhail-秒 小结：本研究给出了在垂直均匀磁场中低雷诺数下混溶磁性和非磁性流体两种水平流动的数值模拟结果。通过考虑流体的粘度和磁化强度与磁相浓度的关系以及磁场与浓度的关系，可以解决这个问题。发现了四种流动模式：扩散前沿平坦的扩散混合模式、波模式和两种不同的塞流模式。在第一种情况下，增长的波不稳定性形成塞，而在第二种情况下则是增长的静磁不稳定性。发现了一组无量纲准则，它们决定了从一种模式到另一种模式的转换。发现了波的相速度对扩散锋的依赖性，以及两流汇合点附近波前的振荡周期对无量纲准则的依赖性。 https://zbmath.org/1530.81096 2024-04-15T15:10:58.286558Z “斯皮格勒，雷纳托” https://zbmath.org/authors/？q=ai:spigler.renato 小结：我们考虑到经典MHD方程中没有像通常那样忽略位移电流。这相当于将它们置于有限光速的相对论框架中。我们展示了描述磁重联现象和水磁波的一些结果。在第一种情况下，磁感应方程从（形式上）抛物线变为（形式上的）双曲线，在第二种情况下扰动磁场和粒子速度都服从某个三阶时间偏微分方程，而不是经典波动方程。我们强调了两个典型的小但非零参数的作用，即磁扩散率、\（\eta\）（对应于伦德奎斯特数的大值）和\（\varepsilon:=c^｛-2｝\）。 https://zbmath.org/1530.81153 2024-04-15T15:10:58.286558Z “弗拉基米尔·萨布利科夫（Vladimir A.Sablikov）” https://zbmath.org/authors/？q=ai:sablikov.vladimir-一个 “阿列克谢·苏哈诺夫（Aleksei A.Sukhanov）” https://zbmath.org/authors/？q=ai:sukhanov.aleksei-一个 小结：我们研究了在能量高于其中心最大值时出现在具有墨西哥帽色散（MHD）的二维材料中的两个电子的准束缚态。成对产生的局域态密度的共振宽度由原子轨道的杂化决定，正是由于杂化形成了MHD。准束缚态形成的机制是由于MHD顶部附近电子的有效约化质量为负。准束缚态的一个不寻常的特征是，共振宽度可以消失，然后它们在连续体中转变为束缚态。我们详细研究了拓扑绝缘体的准束缚态，当MHD是由反转电子带和空穴带的杂化引起时。在这种情况下，弱杂交的共振宽度非常小。角数为零的单态准束缚对的结合能最高。 https://zbmath.org/1530.92049 2024-04-15T15:10:58.286558Z “潘迪，奇特兰詹” https://zbmath.org/authors/？q=ai:pandey.chitranjan “B.V.Rathish Kumar” https://zbmath.org/authors/？q=ai:kumar.bayya（中文）-文卡苏鲁-拉希什 摘要：磁流体力学（MHD）Stokes方程在生物流体动力学领域有多种应用。在本研究中，我们提出了求解MHD-Stokes方程的交错有限体积法（S-FVM），并建立了其与非协调有限元近似的等价性。我们还从理论上证明了所提出的S-FVM的收敛性。误差估计是在非结构化网格框架中进行的，该框架在处理复杂域时具有灵活性和鲁棒性。先验估计表明，压力和速度分量的误差L_2范数为h阶，即空间网格尺寸。在对基准测试用例验证了该方案的数值性能后，我们对损伤小动脉的血流进行了数值模拟，并分析了损伤状态下磁力对小动脉血流动力学的影响。