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托马斯·盖尔曼;罗宾·舒尔曼

天线减法形式中的光子碎片。 （英语） Zbl 1522.81720号

《高能物理杂志》。 2022年，第4期，第31号论文，49页（2022年）.
小结：粒子对撞机光子产生的理论描述结合了直接光子辐射和碎裂过程，在实验测量中使用的光子隔离定义中，这两个过程是无法分离的。这些过程的理论描述必须考虑共线部分-光子组态，保持对光子动量分数的依赖性，并包括部分-光子碎裂函数。我们将天线减法扩展到QCD中包含光子分裂过程，直至相邻前导阶（NNLO）。共线光子辐射使用新引入的分段天线函数和相关的相空间映射进行处理。我们推导了碎裂天线函数的积分形式，并描述了它们与光子碎裂函数的质量因子分解的相互作用。概述了已识别光子的NNLO天线减法项的构造原理，从而使该方法能够应用于对撞机的不同光子产生过程。

引用于1文件

MSC公司：

81伏05 强相互作用，包括量子色动力学
81V35型 核物理学
81T15型 量子场论问题的微扰重整化方法
81T18型 费曼图
81U05型 \（2）-体势量子散射理论

关键词：

高阶摄动计算;因式分解;重整化群;特定QCD现象学

软件：

SHERPA公司;雷杜泽
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{T.Gehrmann}和\textit{R.Schürmann}，J.高能物理学。2022，第4号，第31号文件，第49页（2022；兹bl 1522.81720）
全文： 内政部 arXiv公司

参考文献：

[1] ATLAS合作，使用ATLAS探测器测量（sqrt{s}=13TeV）下pp碰撞中包容性孤立光子产生的横截面，Phys。莱特。B770（2017）473[arXiv:1701.06882]【灵感】。
[2] CMS合作，在（sqrt{s}=13TeV）TeV下质子-质子碰撞中产生的包容性孤立光子和光子+喷流的微分截面测量，欧洲物理。J.C79（2019）20[arXiv:1807.00782]【灵感】。
[3] ATLAS合作，使用ATLAS数据的36 fb^-1测量（sqrt{s}=13TeV）下pp碰撞中的包容性孤立光子截面，JHEP10（2019）203[arXiv:1908.02746][INSPIRE]。
[4] ATLAS合作，用ATLAS探测器测量在（sqrt{s}=13TeV）TeV下pp碰撞中的孤立光子加双射流产生，JHEP03（2020）179[arXiv:1912.09866][INSPIRE]。
[5] CMS协作，在（sqrt{s}=7）TeV下pp碰撞中产生一对孤立光子的微分截面测量，Eur.Phys。J.C74（2014）3129[arXiv:1405.7225]【灵感】。
[6] ATLAS合作，使用ATLAS探测器测量（sqrt{s}=8TeV）TeV下pp碰撞中产生孤立光子对的积分和微分截面，Phys。版次：D95（2017）112005[arXiv:1704.03839]【灵感】。
[7] ATLAS合作，用ATLAS探测器测量13 TeV下pp碰撞中孤立光子对的产生截面，JHEP11（2021）169[arXiv:2107.09330][INSPIRE]。
[8] K.Koller、T.F.Walsh和P.M.Zeris，《测试QCD：e^+e^−碰撞中的直接光子》，Z.Phys。C2（1979）197【灵感】。
[9] E.Laermann、T.F.Walsh、I.Schmitt和P.M.Zeris，《E^+E^-湮灭中的直接光子》，第。物理学。B207（1982）205【灵感】。
[10] S.Frixione，微扰QCD中的孤立光子，物理学。莱特。B429（1998）369[hep-ph/9801442]【灵感】。
[11] P.Aurenche，R.Baier，M.Fontannaz和D.Schiff，《大范围快速光子产生P_TScheme不变量QCD预测及与实验的比较》，Nucl。物理学。B297（1988）661【启发】。
[12] Baer，H。；Ohnemus，J。；Owens，JF，《直接光子产生的下一代领先对数计算》，Phys。D版，42、61（1990）·doi:10.1103/PhysRevD.42.61
[13] P.Aurenche、P.Chiapetta、M.Fontannaz、J.P.Guillet和E.Pilon，下一个领先订单韧致辐射对促进光子生产的贡献，Nucl。物理学。B399（1993）34【灵感】。
[14] L.E.Gordon和W.Vogelsang，《偏振和非偏振提示光子产生超出领先顺序》，Phys。修订版D48（1993）3136[灵感]。
[15] M.Glück、L.E.Gordon、E.Reya和W.Vogelsang，在（p\overline{p}）对撞机上的高p_T光子产生，物理。Rev.Lett.73（1994）388【灵感】。
[16] S.Catani，M.Fontannaz，J.P.Guillet和E.Pilon，强子-强子碰撞中孤立瞬发光子的交叉，JHEP05（2002）028[hep-ph/0204023][灵感]。
[17] P.Aurenche、M.Fontannaz、J.-P.Guillet、E.Pilon和M.Werlen，《强子碰撞中光子产生的新批判性研究》，《物理学》。修订版D73（2006）094007[hep-ph/0602133][INSPIRE]。
[18] T.Binoth、J.P.Guillet、E.Pilon和M.Werlen，《强子碰撞中直接光子对产生的全次领先研究》，《欧洲物理学》。J.C16（2000）311[hep-ph/9911340]【灵感】。
[19] J.F.Owens，《直接光子、射流和粒子的大动量转移生产》，修订版。Phys.59（1987）465[灵感]。
[20] M.Glück、E.Reya和A.Vogt，Parton分裂成超过领先阶的光子，Phys。修订版D48（1993）116【勘误表ibid.51（1995）1427】【灵感】。
[21] L.Bourhis、M.Fontannaz和J.P.Guillet，《夸克和胶子分裂成光子的函数》，《欧洲物理学》。J.C2（1998）529[hep-ph/9704447]【灵感】。
[22] ALEPH合作，首次测量夸克到光子碎裂函数，Z.Phys。C69（1996）365【灵感】。
[23] OPAL合作，通过强子Z^0衰变中瞬发光子的包容性产生测量夸克到光子碎裂函数，《欧洲物理学》。J.C2（1998）39[hep-ex/9708020]【灵感】。
[24] A.Gehrmann-De Ridder和E.W.N.Glover，E^+E^−湮灭中光子+1喷射率的完整O（αα_s）计算，Nucl。物理学。B517（1998）269[hep-ph/9707224][灵感]。
[25] A.Gehrmann-De Ridder和E.W.N.Glover，《欧洲物理学会LEP最终态光子产生》。J.C7（1999）29[hep-ph/9806316]【灵感】。
[26] J.M.Campbell、R.K.Ellis和C.Williams，《下一个到下一个订单的直接光子生产》，Phys。修订稿118（2017）222001【勘误表124（2020）259901】【arXiv:1612.04333】【灵感】。
[27] 陈，X。；格曼，T。；格洛弗，N。；Höfer，M。；Huss，A.，《NNLO QCD精度下的孤立光子和光子+喷流产生》，JHEP，04166（2020）
[28] J.M.Campbell、R.K.Ellis和C.Williams，《LHC的缺失数据驱动：γ+J和Z+J比率的NNLO预测》，Phys。版本D96（2017）014037[arXiv:1703.10109]【灵感】。
[29] S.Catani，L.Cieri，D.de Florian，G.Ferrera和M.Grazzini，强子对撞机的二光子产生：NNLO的全微分QCD计算，Phys。修订稿108（2012）072001【勘误表117（2016）089901】【arXiv:1110.2375】【灵感】。
[30] JM坎贝尔；爱丽丝，RK；李，Y。；Williams，C.，QCD中LHC通过NNLO的双光子生产预测，JHEP，07148（2016）·doi:10.1007/JHEP07（2016）148
[31] 卡塔尼，S。；Cieri，L。；de Florian，D。；费雷拉，G。；Grazzini，M.，LHC的双光子生产：NNLO的QCD研究，JHEP，04142（2018）·doi:10.1007/JHEP04（2018）142
[32] 格曼，T。；格洛弗，N。；Huss，A。；Whitehead，J.，LHC中双光子分布的尺度和隔离敏感性，JHEP，01，108（2021）·doi:10.1007/JHEP01（2021）108
[33] HA Chawdhry；Czakon，M。；米托夫，A。；Poncelet，R.，NNLO QCD对LHC处使用额外喷流生产二光子的修正，JHEP，09093（2021）·doi:10.1007/JHEP09（2021）093
[34] S.Badger、T.Gehrmann、M.Marcoli和R.Moodie，《通过LHC胶子聚变对双光子+喷气式生产进行下一阶QCD校正》，Phys。莱特。B824（2022）136802[arXiv:2109.2003]【灵感】。
[35] Chawdhry，医管局；Czakon，ML；米托夫，A。；Poncelet，R.，LHC三光子产生的NNLO QCD修正，JHEP，02，057（2020）·doi:10.1007/JHEP02（2020）057
[36] S.Kallweit，V.Sotnikov和M.Wiesemann，NNLO QCD中强子对撞机的三光子产生，Phys。莱特。B812（2021）136013[arXiv:2010.04681]【灵感】。
[37] F.Siegert，与Sherpa，J.Phys合著的即时光子生成事件实用指南。G44（2017）044007[arXiv:1611.07226]【灵感】。
[38] Czakon，ML；Generet，T。；米托夫，A。；Poncelet，R.，NNLO QCD中的B-强子产生：应用于轻子衰变的LHC事件，JHEP，10，216（2021）·doi:10.1007/JHEP10（2021）216
[39] K.Melnikov和A.Mitov，通过（mathcal{O}（{alpha}_s^2）的扰动重夸克碎裂函数，Phys。修订版D70（2004）034027[hep-ph/0404143][INSPIRE]。
[40] A.米托夫，通过（mathcal{O}（{alpha}_s^2）的扰动重夸克碎裂函数：胶子引发贡献，物理学。版本D71（2005）054021[hep-ph/0410205][灵感]。
[41] A.Gehrmann-De Ridder，T.Gehrmann和E.W.N.Glover，NNLO的天线减法，JHEP09（2005）056[hep-ph/050511][灵感]·Zbl 1269.81194号
[42] A.Daleo，T.Gehrmann和D.Maêtre，强子初始状态下的天线减法，JHEP04（2007）016[hep-ph/0612257]【灵感】。
[43] 柯里，J。；手套，EWN；Wells，S.，《使用天线减法的NNLO红外结构》，JHEP，04066（2013）·doi:10.1007/JHEP04（2013）066
[44] T.Gehrmann和R.Schürmann，天线减法中的NNLO光子碎裂，第15届辐射校正国际研讨会论文集：量子场论在现象学和环路中的应用XIX：LHC和未来对撞机的辐射校正研讨会，美国佛罗里达州塔拉哈西，2021年5月16-21日，arXiv:2110.02617[灵感]。
[45] A.Daleo，A.Gehrmann De Ridder，T.Gehrmann和G.Luisoni，具有强子初始状态的NNLO天线相减：初始最终配置，JHEP01（2010）118[arXiv:0912.0374][INSPIRE]·Zbl 1269.81194号
[46] A.von Manteufel和C.Studerus，《Reduze 2-分布式费曼积分归约》，arXiv:1201.4330[IINSPIRE]。
[47] 格曼，T。；Monni，PF，《具有强子初始状态的NNLO天线减法：真实虚拟初始配置》，JHEP，12049（2011）·Zbl 1306.81339号 ·doi:10.1007/JHEP12（2011）049
[48] A.Erdélyi编辑，《高等超越功能》。第1卷，McGraw-Hill，美国纽约州纽约市（1953年）·Zbl 0051.30303号
[49] D.Graudenz，深度非弹性电子-质子散射中喷射截面和喷射速率的次到超前QCD修正，物理。修订版D49（1994）3291[hep ph/9037311][灵感]。
[50] T.Gehrmann和E.Remiddi，无质量二环四点函数的解析延拓，Nucl。物理学。B640（2002）379[hep-ph/0207020]【灵感】·Zbl 0997.81070号
[51] J.Currie、T.Gehrmann、A.Huss和J.Niehues，深部非弹性散射中喷流产生的NNLO QCD修正，JHEP07（2017）018[勘误表JHEP12（2020）042][arXiv:1703.05977][INSPIRE]。
[52] E.W.N.Glover和A.G.Morgan，《测量LEP的光子碎裂函数》，Z.Phys。C62（1994）311【灵感】。
[53] 霍尔，E。；Thaler，J.，《光子隔离和喷射子结构》，JHEP，09164（2018）·doi:10.1007/JHEP09（2018）164
[54] T.Kaufmann、A.Mukherjee和W.Vogelsang，强子喷射生产中光子碎片功能的获取，物理。版本D93（2016）114021[arXiv:1604.07175]【灵感】。
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