Keh，H.J。；J.L.安德森。 胶体球电泳运动的边界效应。 （英语） Zbl 0585.76178号 J.流体力学。 153, 417-439 (1985). 摘要：分析了带电非导电球体在刚性边界附近的电泳运动。一个重要的假设是Ka，其中a是粒子半径，K是德拜屏蔽参数。考虑了三种边界配置：单平壁、两平行壁（狭缝）和长圆管。假设边界是一个完美的电绝缘体，但当外加电场垂直于单个壁时除外，在这种情况下，假设壁具有均匀电势（完美导体）。有三个基本效应导致粒子速度偏离斯莫卢霍夫斯基经典方程给出的值：第一，边界上的电荷导致悬浮液的电渗流动；其次，边界改变了粒子与外加电场之间的相互作用；第三，当粒子试图响应所施加的场而移动时，边界增强了粒子的粘性延迟。使用反射方法，我们确定了恒定外加场的粒子速度，将（λ）的幂次增加到（O（λ^6），其中，λ是粒子半径与距边界距离的比值。忽略（O（λ0）电渗效应，对于所有边界配置，可归因于边界邻近的第一个效应是（O（γ3）），当外加电场平行于边界时，电泳速度与（λp-λw）成正比，粒子和边界之间的zeta电位差。 引用于28文件 MSC公司： 76周05 磁流体力学和电流体力学 关键词：电泳运动；带电非导电球体；刚性边界；单层平板墙；两个平行墙；狭缝；长圆管；理想电绝缘体；理想导体；电渗流；粒子的粘性阻滞；对外加电场的响应；反射法；恒定外加电场；zeta电位 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{H.J.Keh}和textit{J.L.Anderson}，J.流体力学。153、417--439（1985年；Zbl 0585.76178） 全文： 内政部 参考文献： [1] 安德森，J.科尔。接口科学。第26页，第2871页–（1985年） [2] 数字对象标识码：10.1063/1.864051·Zbl 0555.76073号 ·doi:10.1063/1.864051 [3] Anderson，J.流体力学。117第107页–（1982） [4] 内政部：10.1017/S0022112059000684·Zbl 0087.19902号 ·doi:10.1017/S0022112059000684 [5] 内政部：10.1007/BF00384073·Zbl 0141.43203号 ·doi:10.1007/BF00384073 [6] 数字对象标识码：10.1039/f29787401607·doi:10.1039/f29787401607 [7] Prieve，J.流体力学。第247页第148页–（1984年） [8] 坎·奥布莱恩。化学杂志。第59页，1878–（1981） [9] 内政部：10.1016/0021-9797（83）90129-7·doi:10.1016/0021-9797（83）90129-7 [10] 内政部：10.1016/0021-9797（70）90075-5·doi:10.1016/0021-9797（70）90075-5 [11] 内政部：10.1016/0021-9797（70）90171-2·doi:10.1016/0021-9797（70）90171-2 [12] 内政部：10.1016/0022-0728（67）80125-6·doi:10.1016/0022-0728（67）80125-6 [13] 内政部：10.1021/ie50534a032·doi:10.1021/ie50534a032 [14] 内政部：10.1063/1.1684724·数字对象标识代码：10.1063/1.1684724 [15] 内政部：10.1016/0009-2509（64）85084-3·doi:10.1016/0009-2509（64）85084-3 [16] 内政部：10.1016/0009-2509（64）85045-4·doi:10.1016/0009-2509（64）85045-4 [17] 内政部：10.1016/0009-2509（61）80035-3·doi:10.1016/0009-2509（61）80035-3 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。