拉尔斯·霍弗;多米尼克·谢勒;莱昂纳多·维纳扎 \({\bar{B} _秒}\to\phi{{\rho}^0}\)和\({\bar{B} _秒}\to\phi{{\pi}^0})作为同位旋违反新物理的句柄。 (英语) Zbl 1294.81349号 《高能物理杂志》。 2011年,第2期,第080号论文,56页(2011). 小结:在差异({A{text{CP}}}左({B^{-}}到{{pi}^0}{K^{-{}}}}\右)到{A{\text{CP}{}}\左({{{bar{B}}}0}到}{pi}{+}}{K_{-}{}{}右)中观察到的理论和实验之间的2.5(σ)差异可以用一种新的弱电企鹅来解释。振幅。基于这一结果,我们分析了纯等自旋-暴力衰变{B} _秒}\to\phi{{\rho}^0}\)和\({\bar{B} _秒}以弱电企鹅为主的φ{{pi}^0}),并表明在存在新的弱电企企鹅振幅的情况下,它们的分支比可以提高一个数量级,而不会违反其他强子衰变的任何约束。这使它们成为LHCb和未来B工厂非常有趣的模式。我们在现实的新物理模型中进行了独立于模型的分析和研究,如修改的-\(Z^{0}\)-企鹅场景、带有额外的\(Z\)'玻色子和MSSM的模型。在后一种情况下,新的振幅可以与其他风味现象相关,如半轻子(B)衰变和(B_s}-{bar{B} _秒}\)混合,这对两个十进制的增强施加了严格的约束。特别是,我们发现,与文献中的说法相反,MSSM中的弱电企鹅只能略微减少(B到pi K)模式的差异。作为副产品,我们将SM预测更新为\({\text{Br}}}\left({{\bar{B}}_s}\ to \phi{{\pi}^0}}\right)=1.6_{-0.3}^{+1.1}\cdot{10^{-7}}\)和\({\text{Br}}\left({\bar{B}_s}\ to \phi{\rho}^0}\right)=4.4_{-0.7}^{+2.7}\cdot{10^{-7}}\),并对\(B\到\pi K\)QCD分解振幅。 MSC公司: 81V22型 统一量子理论 81T60型 量子力学中的超对称场论 81V35型 核物理学 81U99型 量子散射理论 关键词:稀有衰变;超越标准模型;B物理 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{L.Hofer}等人,《高能物理学杂志》。2011年,第2期,第080号论文,56页(2011;Zbl 1294.81349) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] CLEO合作,R.Godang等人,《专属双体B衰变到K介子和π介子的观察》,《物理学》。Rev.Lett.80(1998)3456[hep-ex/9711010][SPIRES]。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.80.3456 [2] CLEO合作,D.Cronin-Hennessy等人,B的观察→ K±π0和B→ K0π0和B的证据→ π+π−,物理。修订稿85(2000)515[SPIRES]。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.85.515 [3] M.Gronau和J.L.Rosner,结合B中的CP不对称→ Kπ衰变,物理。修订版D 59(1999)113002[hep-ph/9809384][SPIRES]。 [4] S.Baek和D.London,还有B吗→ πK难题?,物理。莱特。B 653(2007)249[hep-ph/0701181][SPIRES]。 [5] R.Fleischer、S.Recksigel和F.Schwab,《论B中的困惑和非困惑》→ ππ,πK衰变,欧洲物理学。J.C 51(2007)55[hep-ph/0702275][SPIRES]。 ·doi:10.1140/epjc/s10052-007-0277-8 [6] Heavy Flavor Averaging Group collaboration,E.Barberio et al.,《2007年底b−强子和c−强元性质的平均值》,arXiv:0808.1297[SPIRES]。 [7] A.Hocker、H.Lacker、S.Laplace和F.Le Diberder,《CKM矩阵全局拟合的新方法》,《欧洲物理学》。J.C 21(2001)225[hep-ph/0104062][SPIRES]。 ·doi:10.1007/s100520100729 [8] A.J.Buras、R.Fleischer、S.Recksigel和F.Schwab,The B→ πK谜题及其与稀有B衰变和K衰变的关系,欧洲物理学。J.C 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