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杰·阿玛斯;阿卡什·贾恩

单形超流体与磁流体力学。 （英语） Zbl 1434.83118号

《高能物理杂志》。 2020年，第1期，第41号论文，75页（2020年）.
摘要：我们使用广义全局对称性的框架来研究热电磁学的各种流体动力学状态。我们提出了具有未破缺或自发破缺U（1）单形式对称性的流体力学理论。后者描述了一种单形式超流体，其特征是矢量Goldstone模式和双形式超流体速度。详细研究了该理论的两个特殊极限：U（1）单形对称部分恢复的弦流体极限和对称完全破坏的电极限。通过研究热力学第二定律和一阶导数Onsager关系产生的约束条件，深入研究了这些理论的输运性质。我们还为这些理论中的Goldstone模构造了一个静水压有效作用，并用它来表征所有平衡配置的空间。为了明确地接触到热电磁学，传统的磁流体力学处理方法（其中电磁光子被纳入动力学自由度）被扩展到包括违反平价的贡献。我们认为，在磁流体力学中，化学势和电场不是独立的动力学，并用麦克斯韦方程组说明了如何在流体动力学导数展开中消除这些。此外，还提出了一种新的非导电但极化的等离子体流体动力学理论，主要关注以磁为主的部分。最后，研究表明，根据广义整体对称性公式得出的单形超流体的不同极限在非线性水平上与磁流体力学和非导电等离子体的流体力学完全等价。

引用于12文件

MSC公司：

83E05号 地球动力学和全息原理
81R40型 量子理论中的对称性破缺
81伏05 强相互作用，包括量子色动力学
76周05 磁流体力学和电流体力学
82D50型 超流体的统计力学

关键词：

有效场理论;全局对称性;自发对称破缺;全息照相与夸克胶子等离子体

软件：

哈姆
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\textit{J.Armas}和\textit{A.Jain}，J.高能物理学。2020，第1号，第41号文件，第75页（2020；兹bl 1434.83118）
全文： 内政部 arXiv公司

参考文献：

[1] P.Davidson，《磁流体动力学导论》，剑桥应用数学教材，剑桥大学出版社，英国剑桥（2001）·Zbl 0974.76002号
[2] Goedbloed，J。；Goedbloed，J。；Poedts，S.，《磁流体动力学原理：在实验室和天体物理等离子体中的应用》（2004），英国剑桥：剑桥大学出版社，英国剑桥。
[3] 赫尔南德斯，J。；Kovtun，P.，相对论磁流体力学，JHEP，05001（2017）·Zbl 1380.83108号 ·doi:10.1007/JHEP05（2017）001
[4] 巴塔查里亚，J。；巴塔查里亚，S。；明瓦拉，S。；Yarom，A.，一阶耗散超流体动力学理论，JHEP，05，147（2014）·doi:10.1007/JHEP05（2014）147
[5] Bhattacharyya，S.，《非带电流体二阶传输系数的约束》，JHEP，07，104（2012）
[6] Kovtun，P.，《相对论理论中流体动力学波动讲座》，物理学杂志。，A 45，473001（2012）·Zbl 1348.83039号
[7] Jensen，K.，《走向无熵流的流体动力学》，Phys。修订稿。，109, 101601 (2012) ·doi:10.1103/PhysRevLett.109.1601
[8] Banerjee，N.，平衡配分函数对流体动力学的约束，JHEP，09046（2012）·Zbl 1397.82026号 ·doi:10.1007/JHEP09（2012）046
[9] 哈伊尔，Fm；罗加纳亚加姆，R。；Rangamani，M.，《消散的八重方式》，Phys。修订稿。，114, 201601 (2015) ·Zbl 1388.81456号 ·doi:10.10103/物理通讯.114.201601
[10] Haehl，Fm；罗加纳亚加姆，R。；Rangamani，M.，《绝热流体动力学：八倍耗散方式》，JHEP，05060（2015）·Zbl 1388.81456号 ·doi:10.1007/JHEP05（2015）060
[11] 巴塔查里亚，S。；Ve Hubeny；明瓦拉，S。；Rangamani，M.，《来自重力的非线性流体动力学》，JHEP，02，045（2008）·doi:10.1088/1126-6708/2008/02/045
[12] Rangamani，M.，《重力和流体动力学：流体-颗粒对应关系讲座》，课堂。数量。重力。，26, 224003 (2009) ·Zbl 1181.83005号 ·doi:10.1088/0264-9381/26/22/224003
[13] Glorioso，P。；刘，H。；Rajagopal，S.，全球异常、离散对称性和流体动力学有效作用，JHEP，01，043（2019）·Zbl 1409.83187号 ·doi:10.1007/JHEP01（2019）043
[14] Haehl，Fm；罗加纳亚加姆，R。；Rangamani，M.，《相对论流体动力学的有效作用：涨落、耗散和熵流入》，JHEP，10194（2018）·Zbl 1402.83021号 ·doi:10.1007/JHEP10（2018）194
[15] Jensen，K。；Marjieh，R。；Pinzani-Fokeeva，N。；Yarom，A.，Schwinger-Keldysh运输的全貌，科学邮政物理。，5, 053 (2018) ·doi:10.21468/SciPostPhys.5.5053
[16] Armas，J。；巴塔查里亚，J。；Kundu，N.，等离子体球中的表面传输，JHEP，06015（2016）·Zbl 1388.83339号 ·doi:10.1007/JHEP06（2016）015
[17] Armas，J。；巴塔查里亚，J。；Jain，A。；Kundu，N.，《超流体表面》，JHEP，06090（2017）·Zbl 1380.81162号 ·doi:10.1007/JHEP06（2017）090
[18] Jensen，K.，《伽利略热场理论的几个方面》，JHEP，04，123（2015）·兹比尔1388.83354 ·doi:10.1007/JHEP04（2015）123
[19] 北班纳吉。；杜塔，S。；Jain，A.，《零流体——伽利略流体的新观点》，Phys。版次：D 93，105020（2016）
[20] D.Schubring，耗散弦流体，物理。版次：D 91（2015）043518[arXiv:1412.3135]【灵感】。
[21] S.Grozdanov、D.M.Hofman和N.Iqbal，《广义全球对称性和耗散磁流体力学》，物理学。版次：D 95（2017）096003[arXiv:16100.07392]【灵感】。
[22] Armas，J。；盖特，J。；Jain，A。；Pedersen，Av，《具有高形式对称性的耗散流体力学》，JHEP，05192（2018）·doi:10.1007/JHEP05（2018）192
[23] Grozdanov，S。；Poovuttikul，N.，《具有动力学缺陷的状态中的广义全局对称性：场论和全息术中横向声的情况》，Phys。版次：D 97，106005（2018）
[24] 阿玛斯，J。；Jain，A.，作为超流体的磁流体动力学，物理学。修订稿。，122, 141603 (2019) ·doi:10.1103/PhysRevLett.122.141603
[25] S.Grozdanov、A.Lucas和N.Poovuttikul，《对称性弱破的全息照相和流体动力学》，Phys。版本D 99（2019）086012[arXiv:1810.10016]【灵感】。
[26] Gaiotto，D。；卡普斯丁，A。；塞伯格，N。；Willett，B.，《广义全球对称性》，JHEP，02172（2015）·Zbl 1388.83656号 ·doi:10.1007/JHEP02（2015）172
[27] C.F.Gammie、J.C.McKinney和G.Toth，HARM：广义相对论磁流体力学、天体物理学的数值方案。J.589（2003）444[astro-ph/0301509]【灵感】。
[28] E.莱克，高形式对称和自发对称破缺，arXiv:1802.07747[灵感]。
[29] 霍夫曼博士；Iqbal，N.，较高形式对称性的Goldstone模和光化，SciPost Phys。，6, 006 (2019) ·doi:10.21468/SciPostPhys.6.1.006
[30] P.Glorioso和D.T.Son，从广义全球对称性出发的磁流体动力学有效场理论，arXiv:1811.04879[INSPIRE]。
[31] Landau，L。；Lifshitz，E.，《流体力学》（2013），英国：英国佩加蒙出版社。
[32] R.Loganayagam，异常诱导的任意维输运，arXiv:1106.0277[INSPIRE]·Zbl 1348.83040号
[33] Jain，A.，非阿贝尔超流体动力学理论，物理学。版次：D 95121701（2017）
[34] A.Jain，《流体动力学通用框架》，英国达勒姆大学博士论文（2018年）。
[35] 卡尔达雷利，Mm；Emparan，R。；Van Pol，B.，高维旋转带电黑洞，JHEP，04013（2011）·Zbl 1250.83052号 ·doi:10.1007/JHEP04（2011）013
[36] 儿子，Dt；Starinets，Ao，粘度，黑洞和量子场论，Ann.Rev.Nucl。第部分。科学。，57, 95 (2007) ·doi:10.1146/annurev.nucl.57.090506.123120
[37] Grozdanov，S。；Poovuttikul，N.，《全息照相中的广义全球对称性：强相互作用等离子体中的磁流体动力学波》，JHEP，04141（2019）·doi:10.1007/JHEP04（2019）141
[38] Kovtun，P.，极化相对论物质的热力学，JHEP，07028（2016）·兹比尔1390.83162 ·doi:10.1007/JHEP07（2016）028
[39] Armas，J。；盖特，J。；Obers，Na，黑膜作为压电体，Phys。修订稿。，109, 241101 (2012) ·doi:10.1103/PhysRevLett.109.241101
[40] Armas，J。；盖特，J。；Obers，Na，带电黑膜的电弹性，JHEP，10，035（2013）·Zbl 1342.83316号 ·doi:10.1007/JHEP10（2013）035
[41] 巴塔查里亚，J。；巴塔查里亚，S。；Minwalla，S.，《来自重力的耗散超流体动力学》，JHEP，04，125（2011）·doi:10.1007/JHEP04（2011）125
[42] Armas，J.，《一般超重力背景下黑褶皱的强迫流体动力学》，JHEP，10，154（2016）·兹比尔1390.83364 ·doi:10.1007/JHEP10（2016）154
[43] H.Liu和P.Glorioso，非平衡有效场理论和波动流体动力学讲座，PoS（TASI2017）008[arXiv:1805.09331][灵感]。
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