×
斯雷滕·马斯蒂洛维奇

高功率固体加载产生的一些乙状结肠和反乙状结肠反应模式。 （英语） Zbl 1474.74088号

西奥。申请。机械。（贝尔格莱德） 45，第1期，95-119（2018）.
摘要：本审查的目标是双重的。首先，它旨在强调最近在模拟（主要是准脆性）固体的高应变率加载过程中观察到的一些S形和反S形响应模式。其次，它旨在回顾两个模型的各种特性，这两个模型常用作非线性和饱和现象的曲线拟合工具。这两个模型受到Hill和Weibull累积分布函数的启发，以两个水平渐近线为界，在基线和最终饱和状态之间具有平滑过渡，其特征是乙状结肠（反乙状结肠）形状的每个点都具有非负（非正）导数。尽管由于其灵活性和有效性，这些非线性模型主要用于数据拟合，但它们还具有其他特性，可用于分析不可逆、非线性和远场平衡现象。本文系统地研究了这两种模型的主要特征。尽管令人满意的数据曲线拟合不能被视为因果关系的证据，但它可以强调一种行为模式，或许可以提供调查指导。

MSC公司：

74卢比 脆性损伤
37N15号 固体力学中的动力系统
74E35型 固体力学中的随机结构
65日第10天 数值平滑、曲线拟合

关键词：

固体的动力学行为；乙状曲线；高应变率加载；曲线拟合；非线性现象学建模
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{S.Mastilović}，Theor（西奥）。申请。机械。（贝尔格莱德）45，No.1，95--119（2018；Zbl 1474.74088）
全文： 内政部

参考文献：

[1] D.Krajcinovic，《损伤力学》，爱思唯尔出版社，1996年·Zbl 1075.74071号
[2] S.Mastilovic，《关于动态拉伸载荷下脆性固体随机损伤演化的进一步评论》，《国际损伤力学杂志》20（2011），900-921。
[3] S.Mastilovic，《准脆性固体的应变率敏感性和尺寸效应：从协同现象到微裂纹形核的转变》，Contin。机械。Thermodyn.25（2013），489-501·兹比尔1343.74044
[4] H.Rinne，《威布尔分布》，手册，CRC出版社，2008年·Zbl 1270.62040号
[5] P.Rosin，E.Rammler，《粉煤细度控制法》，J.Institute of Fuel 7（1933），29-36。
[6] S.Goutelle，M.Maurin，F.Rougier，X.Barbaut，L.Bourguignon，M.Ducher，P.Maire，《希尔方程：药理建模能力综述》，《基础与临床药理学》22（2008），633-648。
[7] A.V.Hill，血红蛋白分子聚集对其解离曲线的可能影响，J.Physiol.40（1910），iv vii。
[8] A.Rinaldi，S.Mastilovic，《二维离散损伤模型：晶格和理性模型》，载于《损伤力学手册：材料和结构的纳米到宏观尺度》（编辑G.Voyiadjis），德国斯普林格，305-3382014年。
[9] B.Leimkuhler，C.Matthews，《分子动力学：用确定性和随机数值方法》，Springer，2015年·Zbl 1351.82001号
[10] S.Mastilovic，超高速撞击纳米级弹丸的撞击破碎，Meccanica50（2015），2353-2367。
[11] S.Mastilovic，极端负载条件下纳米级Taylor试验的分子动力学模拟，数学。机械。固体21（3）（2016），326-338·Zbl 1370.74014号
[12] S.Mastilovic，《弹道冲击参数对最大碎片质量依赖性的现象学》，《拉丁美洲固体结构杂志》，第14期（2017年），第1529-1546页。
[13] M.P.Allen，D.J.Tildesley，《液体的计算机模拟》，牛津大学出版社，1996年·Zbl 0703.68099号
[14] L.Verlet，经典流体的计算机“实验”。I.Lennard-Jones分子的热力学性质，物理学。修订版159（1）（1967），98-103。
[15] 周明，原子水平维里应力的新视角：连续分子系统等效性，Proc。英国皇家学会。，A、 数学。物理学。《工程科学》459（2003），2347-2392·Zbl 1060.81062号
[16] S.Mastilovic，《动态荷载下二维晶格的短时响应注释》，《国际损伤力学杂志》17（2008），357-361。
[17] M.J.Buehler，《材料失效的原子建模》，施普林格出版社，2008年。
[18] B.L.Holian、A.F.Voter、R.Ravelo，《恒温分子动力学：如何避免隐藏在鼻子胡佛动力学中的塔达恶魔》，Phys。版本E52（1995），2338-2347。
[19] 冯德杰（D.J.Fung），连续体力学第一课程，普伦蒂斯·霍尔（Prentice Hall），1994年。
[20] S.Mastilovic，A.Rinaldi，D.Krajcinovic，动能对脆性固体动态变形的有序效应，Mech。材料40（4-5）（2008），407-417。
[21] J.H.Weiner，《弹性统计力学》，第2期。，John Wiley&Sons，2002年·Zbl 1032.82001年
[22] B.草坪，脆性固体断裂，粘结。，剑桥大学出版社，1993年。
[23] S.Mastilovic，D.Krajcinovic，脆性材料中空腔的高速膨胀，J.Mech。物理学。固体47（1999），577-610·Zbl 0947.74056号
[24] J.Lubliner，《塑性理论》，麦克米伦出版社，1990年。118马斯蒂洛维奇·Zbl 0745.73006号
[25] B.L.Holian，D.E.Grady，分子动力学碎片化：微观“大爆炸”，物理学。Rev.Lett.60（1988），1355-1358。
[26] S.Nemat-Nasser，M.Hori，《微观力学：非均质材料的总体性能》，北荷兰，1999年·Zbl 0924.73006号
[27] S.Mastilovic，关于2D无序脆性晶格动态响应随机性的一些观察，《国际损伤力学杂志》20（2011），267-277。
[28] C.Qi，M.Wang，Q.Qian，应变率对岩石强度和破碎尺寸的影响，《国际冲击工程杂志》36（2009），1355-1364。
[29] A.T.Jennings，J.Li，J.R.Greer，《铜纳米柱应变率敏感性的出现：从位错增殖到位错成核的转变》，《材料学报》59（2011），5627-5637。
[30] H.G.Hopkins，《金属球形空腔的动态膨胀》，载《固体力学进展》（编辑I.N.Sneddon，R.Hill），第183-163页。荷兰北荷兰，1960年。
[31] S.Mastilovic，D.Krajcinovic，《刚性弹丸通过准脆性材料的穿透》，J.Appl。《机械》66（1999），585-592。
[32] M.A.Mayers，《材料的动力学行为》，John Wiley，1994年·兹伯利0893.73002
[33] G.Tim´ar，F.Kun，H.A.Carmona，H.J.Herrmann，球形固体冲击破碎的比例定律，物理。版本E86（4）（2012），016113。
[34] A.Rinaldi，位错密度和样品尺寸对纳米级塑性屈服的影响：Weibull-like框架，Nanoscale3（1）（2011），4817-4823。
[35] S.Redner，Fragmentation，in：无序介质断裂的统计模型（Eds.H.J.Herrmann，S.Roux），北荷兰，321-3481990年。
[36] F.Kun，H.J.Herrmann，《固体碰撞中从损伤到碎裂的转变》，物理学。版本E59（3）（1999），2623-2632。
[37] O.Kraft，P.A.Gruber，R.Monig，D.Weygand，《受限尺寸的塑性》，《材料年度评论》。研究40（2010），293-317。
[38] D.Stauffer，A.Aharoni，《渗流理论导论》，Taylor&Francis，1992年。一些信号体和反向信号体响应模式。。
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。