莫德海·米尔格罗姆；什特里克曼，S。 线性介质中包裹体的能量与形状密切相关。 （英语） Zbl 0773.7302号 J.机械。物理学。固体 40，第5期，927-937（1992）. 在这项工作中，作者讨论了具有线性响应特性的介质中夹杂物的能量。当在弹性介质的域中规定无应力应变时，或当将磁体引入顺磁介质时，会遇到这些情况。他们首先对弹性包裹体进行了处理，发现当本征应变（varepsilon^x{ij}）在（D）中被指定时，能量不能超过（W0={1\over 2}int_D\varepsilen^x{ij}C_{ijkl}varepsilon^x{kl}dV），（C_{ijkl}\）是介质中的弹性张量。均匀介质中具有恒定本征应变的夹杂物（varepsilon^0{ij}）的弹性能由能量（W={1\over 2}）描述。取决于包裹体几何形状的（I）的成分满足形式为（β{ijkl}I{ijkl}=3V）的线性几何无关关系，其中β是弹性张量的逆，V是包裹体的体积。对于一类包括各向同性介质的介质，遵循第二个关系：（beta{ijkl}:I{ijkl}=V（5+3）/nu^2）/[2（1-nu^2）]\），（nu\）是泊松比。作为一个特例，他们发现Eshelby张量的分量服从一种新的线性关系，形式为（S_{ijij}=3）。他们进一步处理了介质中的包裹体，该介质对许多耦合标量势线性响应，如磁电或热电效应。他们还发现了形式能量的界（W0=（1/2）int-Dp^{k\alpha}L^{-1}{km\alpha\beta}p^{m\beta{dV），其中，（L）是介质的响应矩阵，（p^{k \alpha}）是包裹体中的（k）型外极化场的（alpha）空间分量。当极化场为常数时，用能量张量（I{km\alpha\beta}）来描述（W）。他们发现其成分满足（n（n+1）/2）几何无关关系（L^{km\alpha\beta}I{mn\alpha\ beta}=V\delta{kn}）。对于对最普遍的现象（包括不同张量的耦合场）线性响应的介质中的夹杂物，如压电或压电介质，可以在能量张量上找到类似的边界和costraints。这篇文章写得很好，在复合材料中也有应用。审核人：H.Demiray（伊斯坦布尔） 引用于1审查引用于8文件 MSC公司： 74A20型 固体力学中的本构函数理论 74A99型 固体连续介质力学的一般性、公理化和基础 2015年1月74日 固体力学中的电磁效应 关键词：弹性介质；顺磁性介质；弹性夹杂物；弹性张量；张量；温差电动势效应 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{M.Milgrom}和\textit{S.Shtrikman}，J.Mech。物理学。固体40，编号5，927--937（1992；Zbl 0773.7302） 全文： 内政部 参考文献： [1] 布朗，W.F。；莫里斯·A·H·物理学。修订版，105、1198（1957）·Zbl 0077.24001号 [2] Eshelby，J.D.（Proc.R.Soc.A，241（1957）），第376页 [3] Hill，R.，J.机械。物理学。固体，13，89（1965）·Zbl 0127.15302号 [4] Korringa，J。；林，I.H。；Mills，R.L.，Am.J.Phys。，46, 517 (1978) [5] 米尔格罗姆。；Shtrikman，S.，物理学。修订版A，40，1568（1989） [6] 米尔顿，G.W。；科恩，R.V.，J.Mech。物理学。固体，36597（1988）·Zbl 0672.73012号 [7] Mura，T.，《固体中缺陷的微观力学》（1987），马丁努斯·尼霍夫：马丁努斯·尼霍夫，海牙 [8] Mura，T.，应用。机械。第41、15版（1988年） 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。