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莫舍·罗扎利；埃维亚塔·萨巴格；亚罗姆，阿莫斯

大量维度的全息湍流。 （英语） Zbl 1390.81540号

《高能物理杂志》。 2018年第4期，第65号论文，39页（2018）.
小结：我们在空间维数非常大的极限条件下考虑相对论流体力学。我们表明，在某些限制条件下，得到的运动方程大大简化。大量维的全息理论满足上述限制，其动力学由流体动力学通过自然截断导数展开来捕获。利用解析和数值技术，我们分析了这种流体在不同状态下的二维和三维湍流及其与几何数据的关系。

引用于22文件

MSC公司：

81T40型 量子力学中的二维场论、共形场论等
83D05号 爱因斯坦以外的相对论引力理论，包括非对称场理论
2005年76月 量子流体力学和相对论流体力学

关键词：

AdS-CFT通信；计量重力对应
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\textit{M.Rozali}等人，《高能物理学杂志》。2018年第4期，第65号论文，39页（2018；Zbl 1390.81540）
全文： 内政部 arXiv公司

参考文献：

[1] 巴塔查里亚，S。；VE Hubeny；明瓦拉，S。；Rangamani，M.，《来自重力的非线性流体动力学》，JHEP，02，045，（2008）·doi:10.1088/1126-6708/2008/02/045
[2] 亚当斯。；项目经理Chesler；Liu，H.，全息湍流，物理学。修订稿。，112, 151602, (2014) ·doi:10.1103/PhysRevLett.112.151602
[3] S.R.Green、F.Carrasco和L.Lehner，重力湍流侧的全息路径，物理学。版次。X 4（X 4）（2014）011001【arXiv:1309.7940】【灵感】·Zbl 1388.83359号
[4] 艾琳，C。；Oz，Y.，《随机几何中一般维湍流的反常标度指数》，JHEP，09，150，（2015）·Zbl 1388.83431号 ·doi:10.1007/JHEP09（2015）150
[5] R.Emparan、R.Suzuki和K.Tanabe，广义相对论的大D极限，JHEP公司06（2013）009[arXiv:1302.6382]【灵感】·Zbl 1342.83152号
[6] 恩帕兰，R。；铃木，R。；Tanabe，K.，旋转黑洞的不稳定性：大D分析，JHEP，06106，（2014）·Zbl 1333.83075号 ·doi:10.1007/JHEP06（2014）106
[7] 恩帕兰，R。；铃木，R。；Tanabe，K.，大D黑洞的解耦和非解耦动力学，JHEP，07113，（2014）·Zbl 1390.83194号 ·doi:10.1007/JHEP07（2014）113
[8] R.Emparan、R.Suzuki和K.Tanabe，（Anti-）de Sitter黑洞的准正规模1/D膨胀，JHEP公司04（2015）085[arXiv:1502.02820]【灵感】·Zbl 1390.83195号
[9] 恩帕兰，R。；Shiromizu，T。；铃木，R。；田边，K。；Tanaka，T.，《1/D膨胀中黑洞的有效理论》，JHEP，06159，（2015）·Zbl 1388.83432号 ·doi:10.1007/JHEP06（2015）159
[10] 巴塔查里亚，S。；De，A。；明瓦拉，S。；莫汉，R。；Saha，A.，大型膜范式D，JHEP，04076，（2016）·Zbl 1388.83007号
[11] R.Emparan、R.Suzuki和K.Tanabe，黑弦不稳定性的演化和终点：大D解，物理学。修订稿。115（2015）091102[arXiv:1506.06772]【灵感】·Zbl 1390.83194号
[12] 巴塔查里亚，S。；Mandlik，M。；明瓦拉，S。；Thakur，S.，《带电膜的大样本D》，JHEP，04，128，（2016）·Zbl 1388.83389号
[13] 安德拉德，T。；温和，SA；威瑟斯，B.，德鲁德D大调，JHEP，06134，（2016）·Zbl 1388.83163号 ·doi:10.1007/JHEP06（2016）134
[14] 恩帕兰，R。；泉，K。；卢纳，R。；铃木，R。；Tanabe，K.，《大型黑膜的水弹性互补性D》，JHEP，06，117，（2016）·doi:10.1007/JHEP06（2016）117
[15] 赫尔佐格，CP；斯皮兰，M。；Yarom，A.，《大维黎曼问题的全息对偶》，JHEP，08，120，（2016）·Zbl 1390.83143号 ·doi:10.1007/JHEP08（2016）120
[16] 巴塔查里亚，S。；等。，来自大D黑洞膜的电流和辐射，JHEP，05098，（2017）·Zbl 1380.83123号 ·doi:10.1007/JHEP05（2017）098
[17] Dandekar，Y。；De，A。；Mazumdar，S。；明瓦拉，S。；Saha，A.，《大D黑洞膜范式在第一次分装顺序》，JHEP，12，113，（2016）·Zbl 1390.83187号 ·doi:10.1007/JHEP12（2016）113
[18] Dandekar，Y。；Mazumdar，S。；明瓦拉，S。；Saha，A.，来自大型D的鳞片膜的不稳定“黑膜”，JHEP，12140，（2016）·Zbl 1390.83188号 ·doi:10.1007/JHEP12（2016）140
[19] S.Bhattacharyya、P.Biswas、B.Chakrabarty、Y.Dandekar和A.Dinda，AdS/dS背景下的大D黑洞动力学，arXiv:1704.06076[灵感]。
[20] 加西亚-加西亚，上午；Romero-Bermüdez，A.，《高维全息超导体的电导率和纠缠熵》，JHEP，09033，（2015）·Zbl 1388.83053号 ·doi:10.1007/JHEP09（2015）033
[21] Miyamoto，U.，大D下黑膜的非线性扰动，JHEP，06033，（2017）·Zbl 1380.83155号 ·doi:10.1007/JHEP06（2017）033
[22] 哈克，M。；Yarom，A.，使用AdS/CFT的各种尺寸的非线性粘性流体动力学，JHEP，10，063，（2008）·Zbl 1245.81172号 ·doi:10.1088/1126-6708/2008/10/063
[23] 巴塔查里亚，S。；罗加纳亚加姆，R。；曼达尔一世。；明瓦拉，S。；Sharma，A.，来自任意维重力的共形非线性流体动力学，JHEP，12，116，（2008）·Zbl 1329.83103号 ·doi:10.1088/1126-6708/2008/12/116
[24] M.Haack和A.Yarom，从规弦对偶性看二阶输运系数的普适性，编号。物理学。B 813号（2009）140[arXiv:0811.1794]【灵感】·Zbl 1194.81207号
[25] Kanitscheider，I。；Skenderis，K.，《非正规膜的通用流体力学》，JHEP，04，062，（2009）·doi:10.1088/1126-6708/2009/04/062
[26] S.Grozdanov和N.Kaplis，构建高阶流体动力学：三阶，物理学。版次。D 93号（2016）066012[arXiv:1507.02461][灵感]·Zbl 0825.76634号
[27] 科夫顿，P。；儿子，DT；Starinets，AO，黑洞物理强相互作用量子场论中的粘度，物理学。修订稿。，94, 111601, (2005) ·doi:10.1103/PhysRevLett.94.111601
[28] P.Davidson，湍流：对科学家和工程师的介绍牛津大学出版社（2015）·Zbl 1315.76001号
[29] S.Chen、D.D.Holm、L.G.Margolin和R.Zhang，navier-stokesα模型的直接数值模拟，Physica公司D 133号(1999) 66. ·Zbl 1194.76080号
[30] 康，HS；切斯特，S。；Meneveau，C.，《主动网格生成流中的衰减湍流及其与大涡模拟的比较》，J.流体力学。，480, 129, (2003) ·Zbl 1063.76507号 ·doi:10.1017/S0022112002003579
[31] Kraichnan，RH，二维湍流中的惯性范围，物理。流体，101417，（1967）·doi:10.1063/1.1762301
[32] Leith，CE，二维湍流的扩散近似，物理。流体，11671，（1968）·数字对象标识代码：10.1063/1.1691968
[33] G.K.巴切洛，均匀二维湍流的能谱计算，物理学。流体12（1969）II-233·Zbl 0217.25801号
[34] 罗格斯大学硕士，强迫2D湍流：同时反向能量和正向拟能级联的实验证据，物理学。修订稿。81(1998) 2244. ·Zbl 1063.76507号
[35] S.Kida和Y.Murakami，自由衰减湍流中的Kolmogorov相似性，物理学。流体30(1987)2030. ·兹比尔0627.70607
[36] 休斯，TJ；Mazzei，L。；奥贝拉伊，AA；Wray，AA，《大涡模拟的多尺度公式：均匀各向同性湍流的衰减》，Phys。流体，13，505，（2001）·Zbl 1184.76236号 ·doi:10.1063/11.1332391
[37] 维雷姆，AW；BJ Geurts；Kuerten，JGM；Zandbergen，PJ，《可压缩、均匀、各向同性、衰减湍流大涡模拟的有限体积方法》，国际J。数值。液体方法，15799，（1992）·Zbl 0825.76634号 ·doi:10.1002/fld.1650150705
[38] H.Clercx和G.van Heijst，衰变的能量谱2有界区域中的D湍流，物理学。修订稿。85(2000) 306.
[39] H.Clercx、A.Nielsen、D.Torres和E.Coutsias，无滑移壁方形和圆形区域的二维湍流，欧洲力学杂志。B 20类(2001) 557. ·Zbl 1011.76039号
[40] P.Santangelo、R.Benzi和B.Legras，高分辨率二维衰减湍流中旋涡的产生及初始条件对自相似性破坏的影响，物理学。流体答1(1989) 1027. ·兹比尔1245.81172
[41] Bracco，A。；McWilliams，J。；穆兰特，G。；普罗旺泽尔，A。；Weiss，J.，《以千年分辨率重新审视自由衰减的二维湍流》，Phys。流体，12，2931，（2000）·兹比尔1184.76069 ·数字对象标识代码：10.1063/1.1290391
[42] P.D.Mininni和A.Pouquet，自由衰减二维流体湍流中的逆级联行为，物理学。版次。E 87（E 87）(2013) 033002.
[43] C.E.Wayne，涡和二维流体运动，通知Amer。数学。Soc公司。58（2011）10·Zbl 1372.76002号
[44] Westernacher-Schneider，JR；莱纳，L。；Oz，Y.，二维相对论流体动力学湍流中的标度关系，JHEP，12，067，（2015）·Zbl 1388.83359号
[45] C.Eling、I.Fouxon和Y.Oz，膜动力学中的不可压缩Navier-Stokes方程，物理学。莱特。B 680号（2009）496[arXiv:0905.3638]【灵感】。
[46] C.Eling、I.Fouxon和Y.Oz，重力和湍流的几何化：一个有趣的对应，arXiv:1004.2632[灵感]。
[47] C.Eling和Y.Oz，流体/重力对应中的全息涡旋，JHEP公司11（2013）079[arXiv:1308.1651]【灵感】。
[48] Westernacher-Schneider，JR；Lehner，L.，二维共形流体湍流标度关系的数值测量，JHEP，08027，（2017）·Zbl 1381.83080号 ·doi:10.1007/JHEP08（2017）027
[49] 恩帕兰，R。；Tanabe，K.，《大D膨胀中的全息超导电性》，JHEP，01145，（2014）·doi:10.1007/JHEP01（2014）145
[50] Falkovich，G。；福克森，I。；Oz，Y.，Navier-Stokes湍流相关函数的新关系，J.流体力学。，644, 465, (2010) ·Zbl 1189.76291号 ·doi:10.1017/S0022112009993429
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