赵子强;张兴坤;聂、张瑜 二阶、一阶和零阶全息超流体相变中准正态模的动力学稳定性。 （英语） Zbl 07685446号 《高能物理杂志》。 2023年，第2期，第23号论文，32页（2023年）. 摘要：我们研究了原始Hartnoll、Herzog和Horowitz（HHH）全息超流体模型的简单推广，在探测极限中有两个非线性标量自相互作用项（λ|psi|^4）和（τ|psi |^6）。根据（λ）和（τ）的值，此设置允许我们实现2级、1级和0级的大光谱全息相变以及“风洞”相变。我们推测了风景图，并探索了在零波矢量和有限波矢量下，整个相图中最低准正态模（QNM）的近平衡动力学。我们发现，QNM的零波矢结果正确地反映了系统在齐次扰动下的稳定性，并与正则系综中齐次组态的横向分析完全一致。零波矢量结果还表明，由于0级相变总是对应于整个系统的整体不稳定性，因此不可能发生。有限波矢结果表明，在非均匀扰动下，不稳定区域大于仅在均匀扰动下的不稳定区域，新的不稳定边界与巨正则系综凝聚曲线的转折点相匹配，从子系统的角度给出了新的解释。附加的不稳定截面也与电荷磁化率为负值的截面完美匹配。 引用于1文件 MSC公司： 81至XX 量子理论 关键词：计量重力对应;全息术与凝聚态物理学;全息照相与流体力学 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{Z.-Q.Zhao}等人，《高能物理学杂志》。2023年，第2期，第23号论文，32页（2023年；Zbl 07685446） 全文： 内政部 arXiv公司 参考文献： [1] Sachdev，S.，《量子相变》，Phys。世界，12，33（1999）·doi:10.1088/2058-7058/12/4/23 [2] Hohenberg，PC公司；BI Halperin，《动态临界现象理论》，修订版。物理。，49, 435 (1977) ·doi:10.1103/RevModPhys.49.435 [3] J.Zaanen、Y.Liu、Y.-W.Sun和K.Schalm，《凝聚态物理中的全息二重性》，剑桥大学出版社（2015）。 [4] S.A.Hartnoll、A.Lucas和S.Sachdev，全息量子物质，arXiv:1612.07324[灵感]·Zbl 1407.82005年 [5] M.Baggioli，应用全息。《实用迷你教程》，《施普林格物理学简报》，施普林格（2019），doi:10.1007/978-3-030-35184-7[arXiv:1908.02667][灵感]。 [6] S.A.Hartnoll、C.P.Herzog和G.T.Horowitz，《构建全息超导体》，物理学。修订稿101（2008）031601[arXiv:0803.3295]【灵感】·Zbl 1404.82086号 [7] A.Adams、P.M.Chesler和H.Liu，《全息湍流》，《物理学》。修订稿112（2014）151602[arXiv:1307.7267]【灵感】·Zbl 1355.76013号 [8] P.M.Chesler、A.M.Garcia-Garcia和H.Liu，《Kibble-Zurek机制和全息照相之外的缺陷形成》，Phys。版本X5（2015）021015[arXiv:1407.1862][INSPIRE]。 [9] M.Guo，E.Keski-Vakkuri，H.Liu，Y.Tian和H.Zhang，暗孤子非平衡动力学的动力学相变，物理学。修订稿124（2020）031601[arXiv:1810.11424]【灵感】。 [10] 李，X。；田，Y。；Zhang，H.，全息超流体中涡旋的产生和涡旋晶格的稳定，JHEP，02，104（2020）·doi:10.1007/JHEP02（2020）104 [11] C.-Y Xia，H.-B.Zeng，H.-Q.Zhang，Z-Y.Nie，Y.Tian和X.Li，旋转全息超流体中的涡旋晶格，Phys。版次D100（2019）061901[arXiv:1904.10925]【灵感】。 [12] 杨，W-C；夏，C-Y；曾，H-B；Zhang，H-Q，两种全息超流体中的相分离和奇异涡旋相，欧洲物理学。J.C，81，21（2021）·doi:10.1140/epjc/s10052-021-08838-x [13] 亚当斯。；项目经理Chesler；Liu，H.，《全息涡旋液体和超流体湍流》，《科学》，341368（2013）·Zbl 1355.76013号 ·doi:10.1126/science.1233529 [14] 兰·S。；田，Y。；Zhang，H.，《有限温度玻色-爱因斯坦凝聚体中的量子湍流》，JHEP，07092（2016）·doi:10.1007/JHEP07（2016）092 [15] 杜，Y。；牛，C。；田，Y。；Zhang，H.，超流体湍流中的全息热弛豫，JHEP，12018（2015）·Zbl 1388.81717号 [16] H.Liu和J.Sonner，《远离平衡的全息系统：综述》，arXiv:1810.02367[INSPIRE]。 [17] 曾，H-B；夏，C-Y；Zhang，H-Q，拓扑缺陷是黑洞物理自发对称破缺的遗迹，JHEP，03136（2021）·Zbl 1461.83037号 ·doi:10.1007/JHEP03（2021）136 [18] Arean，D。；Baggioli，M。；Grieninger，S。；兰斯特纳，K.，全息超流体交响乐，JHEP，11206（2021）·Zbl 1521.81281号 ·doi:10.1007/JHEP11（2021）206 [19] 阿蒙，M。；Arean，D。；Baggioli，M。；格雷，S。；Grieninger，S.，《流体动力学和全息照相中的伪自发U（1）对称破缺》，JHEP，03015（2022）·兹比尔1522.83271 ·doi:10.1007/JHEP03（2022）015 [20] 夏，C-Y；聂，Z-Y；曾，H-B；Zhang，Y.，具有重入性的全息s+p模型中的均匀猝灭过程，Eur.Phys。J.C，81，882（2021）·doi:10.1140/epjc/s10052-021-09684-7 [21] Baggioli，M。；Frangi，G.，全息超固体，JHEP，06152（2022）·Zbl 1522.81423号 ·doi:10.1007/JHEP106（2022）152 [22] Ling，Y。；刘，P。；牛，C。；吴，J-P；Xian，Z-Y，Q晶格上的全息超导体，JHEP，02,059（2015）·doi:10.1007/JHEP02（2015）059 [23] 安德拉德，T。；Gentle，SA，松弛超导体，JHEP，06140（2015）·Zbl 1388.83162号 ·doi:10.1007/JHEP06（2015）140 [24] Kim，K-Y；Kim，KK；Park，M.，《动量松弛的简单全息超导体》，JHEP，04152（2015）·Zbl 1388.81848号 ·doi:10.1007/JHEP04（2015）152 [25] Baggioli，M。；Goykhman，M.，具有破平移对称性的全息超导体的相位，JHEP，07035（2015）·Zbl 1388.83563号 ·doi:10.1007/JHEP07（2015）035 [26] 巴苏，P。；He，J。；穆克吉，A。；Rozali，M。；Shieh，H-H，《竞争全息订单》，JHEP，10，092（2010）·Zbl 1291.81227号 ·doi:10.1007/JHEP10（2010）092 [27] Musso，D.，非平衡全息超导体中两个探针级参数的竞争/增强，JHEP，06083（2013）·doi:10.1007/JHEP06（2013）083 [28] 聂，Z-Y；蔡，R-G；高，X。；Zeng，H.，全息模型中s波和p波超导相位之间的竞争，JHEP，11，087（2013）·doi:10.1007/JHEP11（2013）087 [29] A.Donos，J.P.Gauntlett和C.Pantelidou，竞争P波订单，类别。数量。Grav.31（2014）055007[arXiv:1310.5741]【灵感】·Zbl 1292.83016号 [30] Li，Z-H；Fu，Y-C；聂，Z-Y，来自爱因斯坦-高斯-博内特引力的竞争s波阶，物理学。莱特。B、 776115（2018）·Zbl 1380.83238号 ·doi:10.1016/j.physletb.2017.11.031 [31] 聂，Z-Y；Zeng，H.，Gauss-Bonnet引力全息s+P模型的P-T相图，JHEP，10，047（2015）·兹比尔1388.83309 ·doi:10.1007/JHEP10（2015）047 [32] 聂，Z-Y；蔡，R-G；高，X。；李，L。；Zeng，H.，具有反作用的全息s+p模型中的相变，《欧洲物理学》。J.C，75，559（2015）·doi:10.1140/epjc/s10052-015-3773-2 [33] I.Amado、D.Arean、A.Jimenez-Alba、L.Melgar和I.Salazar Landea，全息s+p超导体，物理。版本D89（2014）026009[arXiv:1309.5086]【灵感】。 [34] 蔡，R-G；李，L。；Li，L-F，A全息P波超导模型，JHEP，01，032（2014）·doi:10.1007/JHEP01（2014）032 [35] 聂，Z-Y；潘，Q。；曾，H-B；Zeng，H.，全息中的分裂简并态和稳定p+ip相位，《欧洲物理学》。J.C，77，69（2017）·doi:10.1140/epjc/s10052-017-4643-x [36] X.-K.Zhang，C.-Y.Xia，Z.-Y.Nie和H.Zeng，带非线性项的全息多重凝聚，物理学。版次D105（2022）046016[arXiv:2105.14294]【灵感】。 [37] Gubser，不锈钢；Mitra，I.，反德西特空间带电黑洞的不稳定性，粘土数学。程序。，1, 221 (2002) ·Zbl 1051.83516号 [38] Gubser，不锈钢；Mitra，I.，反德西特空间中不稳定黑洞的演化，JHEP，08018（2001）·doi:10.1088/1126-6708/2001/08/018 [39] Buchel，A。；Pagnutti，C.，《重新审视相关稳定性推测》，Phys。莱特。B、 697168（2011年）·doi:10.1016/j.physletb.2011.01.057 [40] Buchel，A。；Patrushev，A.，相关稳定性猜想能被拯救吗？，JHEP，06,090（2011）·Zbl 1298.81251号 ·doi:10.1007/JHEP06（2011）090 [41] J.J.Friess、S.S.Gubser和I.Mitra，相关稳定性猜想的反例，Phys。修订版D72（2005）104019【第0508220页】【灵感】。 [42] Buchel，A.，Gubser-Mitra猜想的全息透视，Nucl。物理学。B、 731109（2005）·Zbl 1192.83051号 ·doi:10.1016/j.nuclphysb.2005.10.014 [43] 田彦，吴晓南，张海华，动力学全息中的自由能、稳定性和耗散，arXiv:1912.01159[启示]。 [44] P.K.Kovtun和A.O.Starinets，准正规模与全息，物理学。版本D72（2005）086009[hep-th/0506184][灵感]。 [45] 阿马多，I。；卡明斯基，M。；Landsteiner，K.，《全息超导体的流体动力学》，JHEP，05，021（2009）·doi:10.1088/1126-6708/2009/05/021 [46] 杜，Y。；兰，S-Q；田，Y。；Zhang，H.，具有两个竞争阶的全息系统的动力学稳定性，JHEP，016（2016）·Zbl 1388.83228号 ·doi:10.1007/JHEP01（2016）016 [47] 李，X。；聂，Z-Y；Tian，Y.，全息沸腾和超越局部平衡的广义热力学描述，JHEP，09063（2020）·doi:10.1007/JHEP09（2020）063 [48] 陈，Q。；刘，Y。；田，Y。；王，B。；张，C-Y；Zhang，H.，全息一级相变的临界动力学，JHEP，01，056（2023）·Zbl 07675244号 ·doi:10.1007/JHEP01（2023）056 [49] M.Attems、Y.Bea、J.Casalderrey-Solana、D.Mateos、M.Triana和M.Zilhao，《相变、不均匀层位和二阶流体动力学》，JHEP06（2017）129[arXiv:1703.02948][INSPIRE]·Zbl 1380.83114号 [50] M.Attems、Y.Bea、J.Casalderrey-Solana、D.Mateos、M.Triana和M.Zilháo，《相变中的全息碰撞》，《物理学》。修订稿121（2018）261601[arXiv:1807.05175]【灵感】。 [51] 艾特斯，M。；Bea，Y。；Casalderrey-Solana，J。；马特奥斯，D。；Zilháo，M.，全息相位分离动力学，JHEP，01，106（2020）·Zbl 1434.83120号 ·doi:10.1007/JHEP01（2020）106 [52] Attems，M.，旋节不稳定性到临界的全息方法，JHEP，08155（2021）·doi:10.1007/JHEP08（2021）155 [53] F.R.Ares、O.Henriksson、M.Hindmarsh、C.Hoyos和N.Jokela，有效作用强耦合引力波，物理学。修订稿128（2022）131101[arXiv:2110.14442][灵感]。 [54] F.R.Ares、O.Henriksson、M.Hindmarsh、C.Hoyos和N.Jokela，全息照相中的有效作用和气泡成核，物理学。修订版D105（2022）066020[arXiv:2109.13784][灵感]。 [55] 阿雷斯，法国；Hindmarsh，M。；霍约斯，C。；Jokela，N.，全息相变产生的引力波，JHEP，21，100（2020） [56] 欧·亨利克森。；霍约斯，C。；Jokela，N.，非AdS/非CFT中的Brane成核不稳定性，JHEP，2007年2月（2020）·Zbl 1435.81163号 ·doi:10.1007/JHEP02（2020）007 [57] R.A.Janik、M.Jarvinen、H.Soltanpanahi和J.Sonnenschein，《强耦合下畴壁速度的完美流体动力学图》，物理。修订稿129（2022）081601[arXiv:2205.06274][灵感]。 [58] Q.Chen，Y.Liu，Y.Tian，X.Wu和H.Zhang，全息一阶相变中的猝灭动力学，arXiv:2211.1291[INSPIRE]。 [59] Janik，RA；Jankowski，J。；Soltanpanahi，H.，强耦合物质的准正规模和相结构，JHEP，06047（2016）·doi:10.1007/JHEP06（2016）047 [60] R.A.Janik、J.Jankowski和H.Soltanpanahi，全息模型中的非平衡动力学和相变，物理学。修订稿117（2016）091603[arXiv:1512.06871]【灵感】。 [61] Bellantuono，L。；Janik，RA；Jankowski，J。；Soltanpanahi，H.，《一阶相变附近的动力学》，JHEP，10146（2019）·Zbl 1427.83077号 ·doi:10.07/JHEP10（2019）146 [62] S.A.Hartnol，凝聚态物理全息方法讲座，课堂。数量。Grav.26（2009）224002[arXiv:0903.3246]【灵感】·Zbl 1181.83003号 [63] C.P.Herzog，分析全息超导体，物理学。版本D81（2010）126009[arXiv:1003.3278]【灵感】。 [64] K.Maeda、M.Natsuume和T.Okamura，全息超导体的普遍类别，物理学。版本D79（2009）126004[arXiv:0904.1914]【灵感】。 [65] J.C.托莱达诺和P.托莱达纳，《朗道相变理论》，《世界科学》（1987），doi:10.1142/0215·Zbl 0604.73074号 [66] 多诺斯，A。；Pantelidou，C.，Higgs/全息振幅模式动力学，JHEP，08，246（2022）·Zbl 1522.81426号 ·doi:10.1007/JHEP08（2022）246 [67] M.Flory，S.Grieninger和S.Morales-Tejera，全息超流体的临界和近临界弛豫，arXiv:2209.09251[灵感]。 [68] X.Cao，J.Chao，H.Liu和D.Li，软球AdS/QCD模型中的热效应和预热效应，arXiv:2204.11604[INSPIRE]。 [69] 赫尔佐格，CP；利斯克，N。；苏罗卡，P。；Yarom，A.，全息超流体中的输运，JHEP，08052（2011）·Zbl 1298.81299号 ·doi:10.1007/JHEP08（2011）052 [70] 多诺斯，A。；凯利迪斯，P。；Pantelidou，C.，全息超流体中的耗散，JHEP，09134（2021）·doi:10.1007/JHEP09（2021）134 [71] 多诺斯，A。；Kailidis，P.，有限密度全息超流体中的耗散效应，JHEP，11053（2022）·Zbl 07657376号 ·doi:10.1007/JHEP11（2022）053 [72] N.W.M.Plantz、H.T.C.Stoof和S.Vandoren，《全息超导体中的序参量涨落》，J.Phys。B50（2017）064001[arXiv:1511.05112]【灵感】。 [73] J.-H.She等人，《在量子临界金属中观察超导起源》，《物理学》。版本B84（2011）144527[arXiv:1105.5377]【灵感】。 [74] 多诺斯，A。；Kailidis，P.，《近临界全息超流体》，JHEP，12028（2022）·Zbl 07671306号 ·doi:10.1007/JHEP12（2022）028 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。