约阿希姆·科纳 关于半线上一对粒子的孤立本征值的个数。 (英语) Zbl 1464.82013年 操作。矩阵 14,第3期,717-722(2020年). 摘要:在本注释中,我们考虑一对粒子在半线上移动{右}_+\)由硬球势诱导的配对。此模型最初是在我们的工作中引入的T.Mühlenbruch先生【Rep.Math.Phys.80,编号2143-151(2017;Zbl 1384.70010号)]后来应用于研究量子线中电子对的凝聚[J.Math.Phys.59,No.6,063504,6 p.(2018;Zbl 1406.82028号); 代表数学。物理学。83,第1号,129–138(2019年;Zbl 1441.81148号)]. 为此,详细的光谱分析被证明是必要的,作为其中的一部分,如图所示[兹比尔1441.81148]在特殊情况下,哈密顿量的离散谱只包含一个特征值。本说明的目的是证明通常情况是这样的。 MSC公司: 82C22型 含时统计力学中的相互作用粒子系统 82B26型 平衡统计力学中的相变(一般) 82B10型 量子平衡统计力学(通用) 81V70型 多体理论;量子霍尔效应 2010年第81季度 量子理论中的Selfadjoint算符理论,包括光谱分析 85年第81季度 特殊空间上的量子力学:流形、分形、图、格 82D77号 量子波导、量子线 82天80 纳米结构和纳米颗粒的统计力学 82D55型 超导体的统计力学 关键词:离散谱;相互作用粒子;量子线 引文:Zbl 1384.70010号;Zbl 1406.82028号;Zbl 1441.81148号 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{J.Kerner},操作员。矩阵14,No.3,717--722(2020;Zbl 1464.82013) 全文: 内政部 arXiv公司 参考文献: [1] J.BARDEEN,L.N.COOPER,J.R.SCHRIEFFER,超导理论,物理学。第108版(1957),1175-1204·Zbl 0090.45401号 [2] J.BLANK,M.HAVLICEK˘,P.EXNER,量子物理学中的希尔伯特空间算符,施普林格,2008·Zbl 1163.47060号 [3] J.BOLTE,J.KERNER,奇异两粒子相互作用的量子图,J.Phys。A46,(2013),045206·Zbl 1267.81163号 [4] J.BOLTE,J.KERNER,《两粒子接触相互作用的量子图》,J.Phys。A46,(2013),045207·Zbl 1267.81164号 [5] 库珀,简并费米气体中的束缚电子对,物理学。第104版(1956年),1189-1190·Zbl 0074.23705号 [6] P.EXNER,P.S EBA,P.S TOV’ICEK,关于L形波导中束缚态的存在,捷克斯洛伐克物理学杂志B,(1989),1181-1191。 [7] T.GIAMARCHI,《一维量子物理学》,牛津大学出版社,2004年·兹比尔1075.81001 [8] T.GIAMARCHI,《21世纪的一维物理学》,康普特斯·伦德斯物理学17,(2016),322-331。 [9] D.GILBARG,N.S.TRUDINGER,二阶椭圆偏微分方程,Springer,1983年·Zbl 0562.35001号 [10] J.KERNER,半线上的束缚电子对,众议员数学。《物理学》第83期(2019年),第129-138页·Zbl 1441.81148号 [11] J.KERNER,《关于量子线中相互作用的电子对》,J.Math。物理59,(2018),063504·Zbl 1406.82028号 [12] J.KERNER,T.M¨UHLENBRUCH,《关于半线上的双粒子束缚体系》,众议员数学。物理学。80, (2017), 143-151. ·Zbl 1384.70010号 [13] S.NONNENMACHER,讲义:自伴算子的谱理论,(2017)。 [14] F.QUEISSER,W.G.UNRUH,镜子的长寿命共振,物理。D94版,(2016),116018。 [15] 美国。 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。