×
克劳迪娅·德·拉姆;斯科特·梅尔维尔;安德鲁·托利。;周双勇

UV完成了我：自旋粒子的正边界。 （英语） Zbl 1388.81262号

高能物理。 2018年，第3期，第11号论文，58页（2018）.
小结：对于一个低能量有效理论来说，要允许一个标准的局部、幺正、解析和洛伦兹不变的UV完形，其散射振幅必须满足某些不等式。虽然这些界限在实际极化的正向极限中是已知的，但由于非零自旋粒子的非平凡交叉关系，超出这一界限的任何延伸都是微妙的。使用横截形式（即与散射平面正交的自旋投影），其中交叉关系变为对角线，可以针对任意一对大质量粒子之间的2到2散射，以及在前向散射极限处和远离前向散射限的完整极化集，导出这些不等式。这提供了一组强有力的准则，可用于限制任何有效场理论的参数空间，通常比其前向极限子集本身的参数空间要大得多。

引用于50文件

MSC公司：

81T10型 模型量子场论
81U05型 \（2）-体势量子散射理论
83立方厘米 广义相对论和引力理论中的运动方程
83C60个 广义相对论和引力理论中的旋量和扭量方法；纽曼-彭罗斯形式主义

关键词：

有效场理论;散射幅
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{C.de Rham}等人，《高能物理学杂志》。2018年，第3期，第11号论文，58页（2018；Zbl 1388.81262）
全文： 内政部 arXiv公司

参考文献：

[1] C.Vafa，《弦乐景观与沼泽地》，hep-th/0509212[灵感]·Zbl 1117.81117号
[2] A.Adams，N.Arkani-Hamed，S.Dubovsky，A.Nicolis和R.Rattazzi，因果关系，分析性和红外对紫外线完成的阻碍，JHEP10（2006）014[hep-th/0602178][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2006/10/014
[3] C.de Rham、S.Melville、A.J.Tolley和S.Y.Zhou，标量场理论的正边界，物理学。版次D 96（2017）081702[arXiv:1702.06134]【灵感】。
[4] C.de Rham、S.Melville、A.J.Tolley和S.Y.Zhou，《大规模伽利略正性界限》，JHEP09（2017）072[arXiv:1702.08577]【灵感】·Zbl 1382.85005号 ·doi:10.1007/JHEP09（2017）072
[5] B.Bellazzini、C.Cheung和G.N.Remmen，统一性和分析性的量子引力约束，物理学。D 93版（2016）064076[arXiv:1509.00851]【灵感】。
[6] C.Cheung和G.N.Remmen，曲率正值-重力平方修正，物理学。修订稿118（2017）051601[arXiv:1608.02942]【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.118.051601
[7] C.Cheung和G.N.Remmen，《大规模引力中的积极迹象》，JHEP04（2016）002[arXiv:1601.04068][INSPIRE]·Zbl 1388.83576号
[8] J.Bonifacio、K.Hinterbichler和R.A.Rosen，伪线性大质量自旋-2和矢量伽利略的正性约束，物理学。修订版D 94（2016）104001【修订版：1607.06084】【灵感】·兹比尔0602.35104
[9] B.Bellazzini，旋转粒子的柔软度和振幅积极性，JHEP02（2017）034[arXiv:1605.06111][灵感]·Zbl 1377.81219号 ·doi:10.1007/JHEP02（2017）034
[10] M.Jacob和G.C.Wick，《粒子与自旋碰撞的一般理论》，《物理学年鉴》第7卷（1959年）第404页[灵感]·Zbl 0178.28304号 ·doi:10.1016/0003-4916（59）90051-X
[11] T.L.Trueman和G.C.Wick，螺旋度振幅的交叉关系，《物理学年鉴》26（1964）322[启示]·Zbl 0124.45601号 ·doi:10.1016/0003-4916（64）90254-4
[12] K.Hepp，洛伦兹不变解析S矩阵振幅，Helv。物理学。《学报》37（1964）55·Zbl 0138.45601号
[13] D.N.Williams，《任意自旋非零质量二体散射过程无运动奇异性的恒定标量振幅的构造》，1967-09-09（1963）。
[14] H.P.Stapp，螺旋振幅的分析特性，物理学。修订版160（1967）1251·doi:10.1103/PhysRev.160.1251
[15] A.O.Barut、I.Muzinich和D.N.Williams，任意自旋的不变量散射振幅的构造和总角动量的解析连续性，物理学。修订版130（1963）442[灵感]·Zbl 0125.21804号 ·doi:10.1103/PhysRev.130.442
[16] M.D.Scadron和H.F.Jones，高自旋的协变M函数，Phys。修订版173（1968）1734[灵感]。 ·doi:10.1103/PhysRev.173.1734
[17] A.O.Barut，s-矩阵理论中的交叉对称，物理学。修订版130（1963）436·Zbl 0127.1990年1月 ·doi:10.1103/PhysRev.130.436
[18] A.Barut，《散射矩阵理论》，麦克米伦出版社，英国贝辛斯托克出版社（1967年）·Zbl 0159.60303号
[19] G.Mahoux和A.Martin，自旋粒子公理分析性质的扩展和超收敛关系的证明，物理学。修订版174（1968）2140【灵感】·Zbl 0196.28101号 ·doi:10.1103/PhysRev.174.2140
[20] A.Kotanski，螺旋度交叉矩阵的对角化，物理学报。Polon.29（1966）。
[21] E.Wigner，《Darstellungsheorie代数》，收录于Gruppenthorie und ihre Anwendung auf die Quantenmechanik der Atomspektren，Vieweg+Teubner Verlag，德国柏林（1931），第120页·兹比尔0001.37402
[22] J.D.Richman，《螺旋形式主义的实验指南》，CALT-68-1148（1984）·Zbl 1306.81149号
[23] Y.Hara，螺旋振幅的分析性质和任何自旋的运动学奇异自由振幅的构造，物理学。修订版136（1964）B507[灵感]。 ·doi:10.1103/PhysRev.136.B507
[24] 王立中，构造无运动奇异性和零的螺旋振幅的一般方法，物理学。第142版（1966）1187[灵感]。 ·doi:10.1103/PhysRev.142.1187
[25] G.Cohen-Tannoudji、A.Morel和H.Navelet，双体螺旋振幅的运动学奇异性、交叉矩阵和运动学约束，《物理学年鉴》46（1968）239[启示]。 ·doi:10.1016/0003-4916（68）90243-1
[26] A.Kotanski，《横向振幅及其在自旋粒子研究中的应用》，《物理学学报》。波隆。B 1（1970）45。
[27] Y.Hara，关于螺旋度振幅的交叉关系，J.Math。Phys.11（1970）253【灵感】。 ·数字对象标识代码：10.1063/1165056
[28] Y.Hara，螺旋度振幅的交叉关系，Prog。西奥。Phys.45（1971）584【灵感】。 ·doi:10.1143/PTP.45.584
[29] A.Martin，场论和统一性的严格结果，《高能初等过程》，A部分，A.Zichichi编辑，美国纽约学术出版社（1971），第22页。
[30] K.J.Peters，《部分波分析入门》，国际期刊Mod。物理学。A 21（2006）5618[hep-ph/0412069]【灵感】。
[31] A.Martin，通过幺正性扩展散射振幅的公理分析域。1.新墨西哥州。A 42（1965）930【灵感】·Zbl 0139.23204号
[32] Y.S.Jin和A.Martin，固定传输色散关系中的减法数，物理学。第135版（1964）B1375【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRev.135.B1375
[33] G.Dvali、G.F.Giudice、C.Gomez和A.Kehagias，《经典化的紫外线补偿器》，JHEP08（2011）108[arXiv:1010.1415]【灵感】·Zbl 1298.81359号 ·doi:10.1007/JHEP08（2011）108
[34] G.Dvali和D.Pirtskharalava，经典化统一化动力学，物理学。莱特。B 699（2011）78[arXiv:1011.0114]【灵感】。
[35] G.Dvali，经典化还是不经典化？，arXiv:1101.2661[灵感]。
[36] G.Dvali、C.Gomez和A.Kehagias，《引力和金石的经典化》，JHEP11（2011）070[arXiv:1103.5963]【灵感】·兹比尔1306.81149 ·doi:10.1007/JHEP11（2011）070
[37] A.Vikman，《经典化中的量子涨落抑制》，EPL101（2013）34001[arXiv:1208.3647][INSPIRE]。 ·doi:10.1209/0295-5075/101/34001
[38] A.Kovner和M.Lublinsky，《经典化与统一》，JHEP11（2012）030[arXiv:1207.5037]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP11（2012）030
[39] L.Keltner和A.J.Tolley，《伽利略的紫外特性：光谱密度》，arXiv:1502.05706[INSPIRE]。
[40] V.Bargmann和E.P.Wigner，相对论波动方程的群论讨论，Proc。美国国家科学院。科学34（1948）211【灵感】·Zbl 0030.42306号 ·doi:10.1073/pnas.34.5.211
[41] J.Schwinger，粒子和源，物理。第152版（1966）1219[灵感]·Zbl 0155.32302号 ·doi:10.1103/PhysRev.152.1219
[42] S.-J.Chang，多螺旋场的量子化，物理学。修订版161（1967）1316·doi:10.1103/PhysRev.161.1316
[43] J.S.Schwinger，《费米糖转化的多旋量基础》，《物理学年鉴》119（1979）192[启示]。 ·doi:10.1016/0003-4916（79）90255-0
[44] C.de Rham、S.Melville、A.J.Tolley和S.Y.Zhou，《大规模自旋-1和自旋-2场的正边界》即将出版·Zbl 1414.81156号
[45] N.N.Bogoliubov、D.V.Shirkov和S.Chomet，《量子化场理论导论》，《跨科学》，美国纽约（1959年）·Zbl 0178.28304号
[46] K.Hepp，关于相对论量子场论中散射振幅的解析性质，Helv。物理学。《学报》37（1964）639·Zbl 0151.44301号
[47] H.J.Bremermann、R.Oehme和J.G.Taylor，量子化场理论中色散关系的证明，物理学。修订版109（1958）2178[灵感]·Zbl 0081.43601号 ·doi:10.1103/PhysRev.109.2178
[48] M.D.Scadron，共变传播子和任意自旋的顶点函数，物理学。第165版（1968）1640[灵感]。 ·doi:10.1103/PhysRev.165.1640
[49] N.A.Doughty和G.P.Collins，《无质量任意自旋Fierz-pauli和Rarita-Schwinger波方程的多旋量对称性》，J.Math。Phys.27（1986）1639[灵感]·Zbl 0602.35104号 ·doi:10.1063/1.527079
[50] J.J.Sakurai，现代量子力学。修订版，Addison Wesley，Reading U.S.A.（1994）。
[51] 冯晓明，王鹏，杨文荣，金国荣，用精确对角化法对维格纳d矩阵进行高精度估计，物理学。版本E 92（2015）043307[arXiv:1507.04535]【灵感】。
[52] N.Tajima，高自旋下Wigner旋转矩阵数值计算的分析公式，物理学。版次C 91（2015）014320[arXiv:1501.06347][灵感]·Zbl 1382.85005号
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。