×

孤立边界层条纹对空间发展行波的不稳定性。 (英语) Zbl 1476.76036号

小结:确定了布拉修斯边界层中孤立低速条纹的空间稳定性;条纹由稳定的局部注入产生,而扰动由线性谐波局部注入产生。由短尺度展向强迫驱动的孤立条纹具有可比的弯曲不稳定性和静脉曲张不稳定性的增长率。这些特征之前已经通过DNS方法进行了讨论,但这里的新颖之处在于,在高雷诺数极限下,通过合理可行的Navier-Stokes方程处理。抛物线公式允许对全三维非平行条纹及其稳定性进行更高效且与雷诺数无关的计算。在将这些结果与双全局特征值计算进行比较之前,我们通过从时谐扰动发生器向下游行进来计算扰动的非并行发展(与顺流条纹发展同时进行)。如果边界区域方程不在扰动发生器附近,则边界区域方程的弱非平行特征值公式可以很好地捕捉到稳定性特性。在下游或更高的激励频率下,我们直接恢复了二维瑞利稳定性问题的长波极限。即使在下游更远的地方(或在更高的激发频率,这在数学上是等效的),我们也必须返回到(二维)瑞利公式,因为扰动的流向波长与边界层厚度相当。对于可与实验获得的条纹相比较的条纹,我们的空间增长率和本征模形状与实验确定的值相比是有利的。对于所考虑的条纹范围,我们证明在粘性稳定性问题中,正弦模式保持较高的增长率。实验上观察到的向更靠近扰动位置的主要静脉曲张模式的转变仅对激发无粘响应的频率有效。

MSC公司:

76E09 流体动力学稳定性中非平行流的稳定性和不稳定性
76D10型 边界层理论,分离和再附着,高阶效应
76D05型 不可压缩粘性流体的Navier-Stokes方程
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
全文: 内政部 链接

参考文献:

[1] 洛伊索,J.-C。;罗宾内,J.-C。;Cherubini,S。;Leriche,E.,《粗糙度诱导转变的研究:整体稳定性分析和直接数值模拟》,J.流体力学。,760175-211(2014)
[2] Bucci,硕士。;Puckert,D.K。;安德里亚诺,C。;洛伊索,J.-C。;Cherubini,S。;罗宾内,J.-C。;Rist,U.,《通过曲张整体模式的准共振引起的粗糙度诱导跃迁》,J.流体力学。,836, 167-191 (2018) ·Zbl 1419.76260号
[3] 雪铁龙,V。;Giannetti,F。;Luchini,P。;Auteri,F.,通过半球粗糙度元素的边界层流动的全局稳定性和敏感性分析,Phys。流体,27,8,084110(2015)
[4] Klebanoff,P.S。;克利夫兰,W.G。;Tidstrom,K.D.,《关于三维粗糙元引起的湍流边界层的演变》,J.流体力学。,237, 101-187 (1992)
[5] 格雷戈里,北。;Walker,W.S.,《边界层中孤立表面异常的过渡效应》,《技术代表R.M.》,2779(1955)
[6] 德图利奥,N。;帕雷德斯,P。;Sandham,N.D。;Theofilis,V.,超音速边界层中离散粗糙元诱导的层流-湍流过渡,J.流体力学。,735, 613-646 (2013) ·Zbl 1294.76214号
[7] Asai,M。;Minagawa,M。;Nishioka,M.,《近壁低速条纹的不稳定性和破裂》,J.流体力学。,455, 289-314 (2002) ·Zbl 1147.76300号
[8] Joslin,R.D。;Grosch,C.E.,《浅凸起下游的生长特征:计算和实验》,物理学。流体,7,12,3042-3047(1995)
[9] 休伊特·R·E。;Duck,P.W.,Blasius边界层的局部条纹解,J.流体力学。,849, 885-901 (2018) ·Zbl 1415.76162号
[10] Cossu,C。;Brandt,L.,《关于条纹边界层中的Tollmien-Schlichting样波》,《欧洲力学杂志》。B流体,23,6815-833(2004)·兹比尔1060.76040
[11] Fransson,J.H.M。;勃兰特,L。;Talamelli,A。;Cossu,C.,有限振幅条纹稳定Tollmien-Schlichting波的实验研究,Phys。流体,17,5,054110(2005)·Zbl 1187.76163号
[12] 范·多梅伦,L.L。;Yapallbarvi,R.,《通过Görtler-scale吹扫控制层流边界层分离》,《欧洲医学杂志》。B流体,46,1-16(2014)·Zbl 1297.76053号
[13] Brandt,L.,边界层低速条纹不稳定性和破裂的数值研究,《欧洲力学杂志》。B流体,26,1,64-82(2007)·Zbl 1151.76452号
[14] 皮奥,E。;卡萨利斯,G。;Rist,U.,《遇到一排粗糙元素的层流边界层流动的稳定性:双球稳定性方法和DNS》,Eur.J.Mech。B流体,27,6,684-706(2008)·兹比尔1151.76456
[15] Cherubini,S。;医学博士De Tullio。;德帕尔马,P。;Pascazio,G.,通过三维光滑粗糙元的流动中的瞬态增长,J.流体力学。,724, 642-670 (2013) ·Zbl 1287.76081号
[16] 休伊特·R·E。;Duck,P.W.,《具有短跨度尺度的三维边界层》,《流体力学杂志》。,756, 452-469 (2014)
[17] Brown,S.N。;Stewartson,K.,《关于代数衰减边界层方程的相似解》,J.流体力学。,23, 04, 673-687 (1965)
[18] 休伊特·R·E。;鸭子,P.W。;Stow,S.R.,边界层流动状态连续性,流体力学杂志。,468, 121-152 (2002) ·Zbl 1064.76033号
[19] 威廉姆斯,A.J。;Hewitt,R.E.,由有利压力梯度驱动的边界层微缝注入,J.Eng.Math。,107, 19-35 (2017) ·兹比尔1388.76071
[20] 休伊特·R·E。;鸭子,P.W。;Williams,A.J.,《注入边界层:经典形式以外的解》,J.流体力学。,822, 617-639 (2017) ·Zbl 1383.76095号
[21] Higuera,M。;Vega,J.M.,内部最优条纹的模态描述,J.流体力学。,626, 21-31 (2009) ·Zbl 1171.76373号
[22] Hall,P.,《生长边界层中Görtler涡的非线性发展》,《流体力学杂志》。,193, 243-266 (1988) ·Zbl 0643.76041号
[23] Luchini,P.,平面上边界层的雷诺数无关不稳定性,J.流体力学。,327, 101-116 (1996) ·兹伯利0883.76034
[24] Luchini,P.,《平面上边界层的雷诺数无关不稳定性:最优扰动》,《流体力学杂志》。,404, 1, 289-309 (2000) ·兹比尔0959.76022
[25] Andersson,P。;Berggren,M。;Henningson,D.S.,边界层中的最佳扰动和旁路转换,物理。流体,11,1,134-150(1999)·Zbl 1147.76308号
[26] 霍尔,P。;Sherwin,S.,《剪切流中的流向涡:转变的预兆和相干结构的骨架》,《流体力学杂志》。,661, 178-205 (2010) ·Zbl 1205.76085号
[27] 中华人民共和国埃姆斯泰。;达夫,I.S。;L'Excellent,J.-Y,多前沿并行分布对称和非对称解算器,Comp。应用程序中的方法。机械。工程,184,2,501-520(2000)·Zbl 0956.65017号
[28] 埃尔南德斯,V。;罗曼,J.E。;Vidal,V.,SLEPc:用于解决特征值问题的可扩展且灵活的工具包,ACM Trans。数学。软件,31,3,351-362(2005)·Zbl 1136.65315号
[29] 霍尔,P。;霍斯曼,N.J.,《边界层纵向涡结构的线性无粘二次不稳定性》,《流体力学杂志》。,232, 357-375 (1991) ·Zbl 0738.76029号
[30] Timoshin,S.N。;Smith,F.T.,三维流的瑞利不稳定性中的奇异模,流体力学杂志。,333, 139-160 (1997) ·兹伯利0894.76024
[31] 霍金,L.M.,非平面平行流的长波扰动,J.流体力学。,31, 4, 625-634 (1968) ·Zbl 0157.57702号
[32] Herbert,T.,抛物化稳定性方程,流体力学年鉴。,29, 1, 245-283 (1997)
此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。