艾玛·阿莱纽斯 厚孔射流中的模式切换、大涡模拟和动态模式分解方法。 (英语) Zbl 1391.76192号 计算。流体 9010-112(2014)。 小结:利用大涡模拟(LES)的速度动态模式分解(DMD)研究了马赫数为0.4的受限厚孔板射流的动力学。由于最初的层流剪切层,射流呈现出强烈的周期性结构,并且观察到轴对称和方位角射流模式之间的非确定性切换。DMD将这些结构的形状捕捉为不同的动态模式,但(根据定义)不是其真正的时间演化。为了研究流动中半周期结构的时间演化,例如及时来去的射流模式,建议使用DMD来识别结构的形状,然后通过将速度场表示为最重要的动力模式的线性组合来计算它们的时间系数。然后显示这些时间系数,以捕获流的物理特性;它们以对应模式的频率振荡,在一个包络内以非确定性变化周期振荡,代表模式切换。此外,用模式零点表示的射流强度的时间变化与这种转换有关。 引用于4文件 MSC公司: 76层65 湍流的直接数值模拟和大涡模拟 关键词:发射脱离系统;动态模式分解;喷射模式;流动分解 软件:EDGE(边缘) PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{E.Alenius},计算。流体90,101--112(2014;Zbl 1391.76192) 全文: 内政部 参考文献: [1] Ho,C。;Huerre,P.,扰动自由剪切层,Annu Rev流体力学,16365-422,(1984) [2] 巴切洛,G。;Gill,A.,《轴对称射流稳定性分析》,《流体力学杂志》,第14期,第529-551页,(1962年)·Zbl 0118.21102号 [3] 克劳,S。;香槟,F.,喷射湍流中的有序结构,《流体力学杂志》,48,547-591,(1971) [4] 马丁利,G。;Chang,C.,轴对称射流柱上的不稳定波,流体力学杂志,65,541-560,(1974)·Zbl 0284.76034号 [5] Laufer J,Monkewitz P.关于湍流射流的新观点。In:AIAA conf;1980 [6] Gutmark,E。;Ho,C.-M.,射流的首选模式和扩散率,《物理流体》,26,2932-2938,(1983) [7] 科克,T。;沙基布,F。;Nagib,H.,不稳定轴对称射流中的模式选择和共振锁相,流体力学杂志,223253-311,(1991) [8] Raman,G。;赖斯,E。;Reshotko,E.,圆形射流中自然扰动的模式谱和声波强迫的影响,实验流体,17,415-426,(1994) [9] Citriniti,J。;George,W.,利用适当的正交分解重建轴对称混合层中的全球速度场,《流体力学杂志》,418137-166,(2000)·兹比尔1103.76333 [10] Freund J,Colonius T.湍流射流发声的POD分析。参加:第40届AIAA航空航天科学会议。美国内华达州里诺;2002 [11] Jung,D。;Gamard,S。;George,W.,高雷诺数轴对称湍流射流中最高能模式的下游演变。第1部分。近场区域,《流体力学杂志》,514173-204,(2004)·Zbl 1067.76507号 [12] 伊克巴尔,M。;Thomas,F.,通过适当正交分解的矢量实现湍流射流的相干结构,《流体力学杂志》,571,281-326,(2007)·Zbl 1106.76307号 [13] 米·J。;内森·G。;Nobes,D.,轮廓喷嘴、孔板和管道轴对称自由射流的混合特性,《流体工程杂志》,123,878-883,(2001) [14] 梅斯莱姆,A。;El Hassan,M。;Nastase,I.,用时间分辨PIV分析过渡状态下的喷射夹带机制,J Vis,14,41-52,(2011) [15] 转向架,C。;Bailly,C.,喷嘴出口边界层条件对初始层流射流的流场和声场的影响,J Fluid Mech,663507-538,(2010)·Zbl 1205.76238号 [16] Bogey C,Marsden O,Bailly C。喷嘴出口湍流水平对亚音速射流流场和声场影响的计算研究。In:美国俄勒冈州波特兰市第17届AIAA/CEAS气动声学会议;2011 [17] 罗克韦尔,D。;Naudascher,E.,撞击自由剪切层的自持振荡,《流体力学年鉴》,11,67-94,(1979) [18] 尤达,M。;Hesselink,L。;Mungal,M.,《湍流射流中大规模结构的演变和性质》,《物理流体》,4803-811,(1992) [19] Lumley J.非均匀湍流的结构。In:大气湍流和无线电波传播;1967年,第166-78页。 [20] 施密德,P。;Sesterhenn,J.,数值和实验数据的动态模式分解,Bull Am Phys Soc,53208,(2008) [21] Schmid,P.,数值和实验数据的动态模式分解,《流体力学杂志》,656,5-28,(2010)·Zbl 1197.76091号 [22] 罗利,C。;Mezić,I。;巴格里,S。;施拉特,P。;Henningson,D.,非线性流动的谱分析,《流体力学杂志》,641115-127,(2009)·Zbl 1183.76833号 [23] 福尔摩斯,P。;Lumley,J。;Berkooz,G.,湍流、相干结构、动力系统和对称,(1996),剑桥大学出版社·Zbl 0890.76001号 [24] Muld TW。列车空气动力学尾流流动结构分析,许可论文。KTH;2010年,国际标准图书编号978-91-7415-651-5。 [25] 格林斯坦,F。;Margolin,L。;Rider,W.,《隐式大涡模拟:计算湍流流体动力学》,(2007),剑桥大学出版社·Zbl 1135.76001号 [26] Pope,S.,《湍流》(2000),剑桥大学出版社·Zbl 0966.76002号 [27] Eliasson P.EDGE,非结构化网格的Navier-Stokes解算器,科学报告FOI-R-0298-SE。FOI-瑞典国防研究局;2001年,ISSN 1650-1942。 [28] Jameson A,Schmidt W,Turkel E。使用Runge-Kutta时间步进格式的有限体积法对Euler方程进行数值求解。AIAA论文81-1259;1981 [29] Poinsot,T。;Lele,S.,可压缩粘性流直接模拟的边界条件,计算物理杂志,101,104-129,(1992)·Zbl 0766.76084号 [30] 波利夫克,W。;墙壁,C。;Moin,P.,可压缩粘性流模拟的部分反射和非反射边界条件,计算物理杂志,213437-449,(2006)·兹比尔1146.76632 [31] Lasota,A。;Mackey,M.,《混沌、分形和噪声:动力学的随机方面》(1994),施普林格出版社·Zbl 0784.58005号 [32] Mezić,I.,动力学系统的谱特性,模型简化和分解,非线性动力学,41,309-325,(2005)·Zbl 1098.37023号 [33] Bagheri,S.,基于线性算子谱分析的计算流体动力稳定性和流量控制,Arch Comput Meth Eng,19,341-379,(2012)·Zbl 1354.76038号 [34] Chen,K。;涂,J。;Rowley,C.,《动态模式分解变量:边界条件、koopman和Fourier分析》,《非线性科学杂志》,22,887-915,(2012)·Zbl 1259.35009号 [35] Alenius E.流管声学-LES方法,博士论文。KTH;2012年·Zbl 1391.76192号 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配,可能包含数据转换错误。在某些情况下,zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献,而不要求完整或完全匹配。