N.F.卢雷罗。；西多兰。；Fazendeiro，L。；A.卡内卡。；马利特，A。；医学硕士维莱拉斯。；佐科，A。 Viriato：用于强磁化流体动力学等离子体动力学的Fourier-Hermite光谱代码。 （英语） Zbl 1375.76129号 计算。物理。Commun公司。 206，45-63（2016）. 摘要：我们报告了在维里亚托，一个新的流体动力学代码，用于求解两组不同的方程：（i）动力学简化电子加热模型（KREHM）方程[最后一位作者和A.A.Schekochihin先生，“低频动力学、磁重联和低β等离子体中电子加热的简化流体动力学方程”，Phys。Plasmas 18，No.10，102309（2011；doi:10.1063/1.3628639)]（在适当的限度内简化为标准简化MHD方程）和（ii）动力学简化MHD（KRMHD）方程[A.A.Schekochihin先生等，“天体物理学回转动力学：磁化弱碰撞等离子体中的动力学和流体湍流级联”，《天体物理学》。J.Suppl.182，第1期，310–377（2009年；doi:10.1088/0067-0049/182/1/310)]. 这些方程的两个主要应用是磁化等离子体湍流和磁重联。维里亚托使用算符分裂（Strang或Godunov）来分离平行于和垂直于环境磁场（假设较强）的动力学。沿着磁场，可以采用二阶精度的MacCormack方法，或者，为了获得更高的精度，可以采用由时间导数的总变差减小（TVD）三阶Runge-Kutta方法与通量的七阶迎风方案组合而成的谱型方案。垂直于场地维里亚托是伪谱的，时间积分是通过迭代预测-校正方案进行的。此外维里亚托是其平行速度空间相关性的谱表示，通过扰动分布函数的Hermite表示实现。本文介绍了一系列线性和非线性基准和测试，包括流体和动力学状态下二维和三维Orszag-Tang型衰减湍流的详细分析。 引用于5文件 MSC公司： 76米25 其他数值方法（流体力学）（MSC2010） 76平方米 谱方法在流体力学问题中的应用 76×05 电磁场中的电离气体流动；浆流 76周05 磁流体力学和电流体力学 关键词：等离子体；傅里叶-黑米谱表示；简化回转动力学；湍流；磁重联 软件：维里亚托；LAPACK公司；阿童木GK；FFTW公司 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{N.F.Loureiro}等人，计算。物理。Commun公司。206，45-63（2016年；兹比尔1375.76129） 全文： 内政部 arXiv公司 参考文献： [1] 布鲁诺，R。；Carbone，V.，作为湍流实验室的太阳风，Liv。太阳物理评论。，2，4（2005），网址http://adsabs.harvard.edu/abs/2005LRSP….2….4B [2] Elmegreen，B.G。；Scalo，J.，《星际湍流I：观测和过程》，年度。阿斯顿牧师。天体物理学。，42，1，211-273（2004），网址http://www.annualreviews.org/doi/abs/10.1146/annrev.astro.41.011802.094859 [3] 柴田，K。；Magara，T.，《太阳耀斑：磁流体动力学过程》，Liv。太阳物理评论。，8, 6 (2011) [4] Haisch，B。；斯特朗，K.T。；Rodono，M.，《太阳和其他恒星上的耀斑》，Annu。阿斯顿牧师。天体物理学。，29, 275-324 (1991) [5] Uzdensky，D.A.，恒星和吸积盘之间的磁相互作用，天体物理学。空间科学。，292，1-4573-585（2004），网址http://link.springer.com/article/10.1023/B [6] 辛德勒，K.，《亚暴机制理论》，J.Geophys。Res.，79，2803（1974） [7] Wesson，J.，托卡马克（2011），牛津大学出版社·Zbl 1111.82054号 [8] 弗里曼，E.A。；Chen，L.，一般等离子体平衡中低频电磁波的非线性回转动力学方程，物理学。流体，25，502-508（1982），URLhttp://adsabs.harvard.edu/abs/1982PhFl…25..502F ·Zbl 0506.76133号 [9] 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