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BPS在Minahan-Nemeschansky({E_6})理论中的状态。 (英文) 兹伯利1505.14028

年引入的米纳汉-涅姆桑斯基(E_6)理论(T_3)[J.A.米纳汉D.复仇女神,编号。物理。,B 482,第1–2期,第142–152页(1996年;Zbl 0925.81309号)]是类(mathcal{S}[a_2]\)的四维(mathcal{N}=2)超整合场理论。从这个角度来看,它与Riemann曲面(C=mathbb{CP}^1-\{3\mathrm{pts.})有关,在这些点上有完整的穿孔。库仑分支理论(T_3)由复数(u-in-mathbb{C})参数化,并且任何非零(u)的物理性质都相同,因此可以修正(u=1)。库仑分支理论(T_3)的红外中出现的(mathrm{U}(1)规范理论可以用Seiberg-Writed曲线自然地描述\[\西格玛=\left\{x^3-\frac{1}{(z^3-1)^2}=0\right\}\]在(T^{*}C\)上的坐标((x,z)中,这是一条有3个穿孔的亏格1曲线。填充(Sigma)的穿孔可以得到一条光滑的紧致亏格1曲线,比如说,它是(mathbb{CP}^1)的分支覆盖,分支点位于穿孔处。库仑分支上红外规范理论的电磁电荷晶格是第一个同调群\[\伽马{g}=H_1(\bar{\Sigma},\mathbb{Z})\]并且有三个不同的元素\(\gamma_i),对于\(i=1,2,3\)满足\(\gamma_1+\gamma_2+\gamma_3=0\)。
本文计算了理论(T_3)中的(4d)BPS粒子在其库仑分支上的计数;事实上,在一个点上计算这些计数就足够了,因为有一个\(\mathbb{Z} _3个\)循环排列晶格元素(gamma_g)的对称性,因此库仑分支上的所有点在物理上是等价的。
作者计算索引计数也就是说,第二螺旋度超迹(\Omega(\gamma)\),用于各种电荷(\gama\in\gamma_g\)。特别是,他们提供了一种算法,该算法至少计算(1)的(Omega(n \gamma_1),并表明(|\Omega,n \gamma_1)|\)存在渐近指数增长。
此外,由于理论(T_3)在库仑分支上具有不间断的(F\cong E_6)味对称性,第二螺旋度超迹(Omega(\gamma))可以从整数“升级”为(F\cong E_6的(虚)表示的字符(\mathbf{\Omega}(\gama))。在各种计算中,作者计算了(mathbf{\Omega}(n\gamma_1)),对于(1\leqn\leq7)。
在这项工作中获得的计算的一个重要结果是,结果与所谓的自旋纯度猜想; 后者预测,携带电磁电荷的BPS态(n倍于原始电荷)总是处于自旋(frac{n}{2})多重态。
这里用于进行这些计算的主要工具是光谱网络由介绍D.盖奥托等[Ann.Henri Poincaré14,No.7,1643-1731(2013;Zbl 1288.81132号)],在这里稍作调整,以处理未被破坏的非贝利风味对称的情况。定义光谱网络的关键物理输入是典型表面缺陷属于D.盖奥托【《高能物理杂志》2012年第11期,第90号论文,第25页(2012;Zbl 1397.81363号)],在理论上\(T_3\)由一个缺陷家族\(\mathbb)描述{S} z(_z)\),对于曲线(C)的点(z);这种表面缺陷打破了(mathcal{N}=2,d=4)的超对称性,使之成为(mathcal{N}=(2,2),d=2),从而使人们可以将研究简化为纯(mathcali{N}=(2,2。
每个相位都存在一个谱网络(mathcal{W}(vartheta)\子集C\),并且C中的点(z)位于(mathcal{W}(vartheta\)当且仅当(mathbb{S} z(_z)\)携带中心电荷(Z)的BPS孤子,使得(-Z)具有相位(vartheta)。然后,问题归结为计算孤子谱。
这篇文章展示了光谱网络在BPS状态计数中的深刻相关性的另一个例子。这份手稿写得很好,提供了许多数字来解释许多不同阶段的光谱网络。此外,作者在引言中列出了相当多的未决问题和未来的研究方向。在其中一个方向上,光谱网络技术被用于[Q.郝等,《高能物理杂志》。2020年,第4期,第39号论文,20页(2020年;Zbl 1436.81135号)]分析具有整体对称性(E_7)的米纳汉-涅姆桑斯基理论。在那篇文章中,使用Fock分解方法重新讨论了整体对称性(E_6)的理论(T_3),并获得了(1)的计数(mathbf{\Omega}(n\gamma_1),从而扩展了本文的一些结果。

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