约阿希姆·科纳 关于半直线上一对粒子的孤立本征值的数目。 （英语） Zbl 1464.82013年 操作。矩阵 14，第3期，717-722（2020年）. 摘要：在本注释中，我们考虑一对粒子在半线上移动｛R｝_+\)由硬球势诱导的配对。此模型最初是在我们的工作中引入的T·Mühlenbruch【《数学物理代表》第80卷第2期第143-151页（2017年；Zbl 1384.70010号)]后来应用于研究量子线中电子对的凝聚[J.Math.Phys.59，No.6，063504，6 p.（2018；Zbl 1406.82028号); 代表数学。物理学。83，第1号，129–138（2019年；Zbl 1441.81148号)]. 为此，详细的光谱分析被证明是必要的，作为其中的一部分，如图所示[Zbl 1441.81148号]在一种特殊情况下，哈密顿量的离散谱仅由单个特征值组成。本说明的目的是证明通常情况是这样的。 MSC公司： 82C22型 含时统计力学中的相互作用粒子系统 82B26型 平衡统计力学中的相变（一般） 82B10型 量子平衡统计力学（通用） 81V70型 多体理论；量子霍尔效应 2010年第81季度 量子理论中的Selfadjoint算符理论，包括光谱分析 85年第81季度 特殊空间上的量子力学：流形、分形、图、格 82天77 量子波导、量子线 82天80 纳米结构和纳米颗粒的统计力学 82D55型 超导体的统计力学 关键词：离散谱；相互作用粒子；量子线 引文：Zbl 1384.70010号；Zbl 1406.82028号；Zbl 1441.81148号 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{J.Kerner}，操作员。矩阵14，No.3，717--722（2020；Zbl 1464.82013） 全文： 内政部 arXiv公司 参考文献： [1] J.BARDEEN，L.N.COOPER，J.R.SCHRIEFFER，超导理论，物理学。第108版（1957），1175-1204·Zbl 0090.45401号 [2] J.BLANK，M.HAVLICEK˘，P.EXNER，量子物理学中的希尔伯特空间算符，施普林格，2008·Zbl 1163.47060号 [3] J.BOLTE，J.KERNER，奇异两粒子相互作用的量子图，J.Phys。A46，（2013），045206·兹比尔1267.81163 [4] J.BOLTE，J.KERNER，《两粒子接触相互作用的量子图》，J.Phys。A46，（2013），045207·Zbl 1267.81164号 [5] 库珀，简并费米气体中的束缚电子对，物理学。第104版（1956年），1189-1190·Zbl 0074.23705号 [6] P.EXNER，P.S EBA，P.S TOV’ICEK，关于L形波导中束缚态的存在，捷克斯洛伐克物理学杂志B，（1989），1181-1191。 [7] T.GIAMARCHI，《一维量子物理》，牛津大学出版社，2004年·Zbl 1075.81001号 [8] T.GIAMARCHI，《21世纪的一维物理学》，康普特斯·伦德斯物理学17，（2016），322-331。 [9] D.GILBARG，N.S.TRUDINGER，二阶椭圆偏微分方程，Springer，1983年·Zbl 0562.35001号 [10] J.KERNER，半线上的束缚电子对，众议员数学。《物理学》第83期（2019年），第129-138页·Zbl 1441.81148号 [11] J.KERNER，《关于量子线中相互作用的电子对》，J.Math。Phys.59，（2018），063504·Zbl 1406.82028号 [12] J.KERNER，T.M¨UHLENBRUCH，《关于半线上的双粒子束缚体系》，众议员数学。物理学。80, (2017), 143-151. ·Zbl 1384.70010号 [13] S.NONNENMACHER，讲义：自伴算子的谱理论，（2017）。 [14] F.QUEISSER，W.G.UNRUH，《镜子的长寿命共振》，Phys。D94版，（2016），116018。 [15] 美国。 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。