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戈里，G。;佐卡，M。;A.瓜尔多内。;O.P.勒·马伊特。;康杰多，P.M。

蒸汽流动实验热力学模型的贝叶斯推断。 （英语） Zbl 1519.76293号

计算。流体 205，文章ID 104550，16 p.（2020）.
小结：本工作涉及流体相关热力学模型系数的推导，适用于具有非理想效应的复杂分子化合物。主要目的是通过数值评估使用一些膨胀流的实验测量来推断模型参数的潜力。贝叶斯公式包含了流动条件和测量误差的不确定性，并将测量值与依赖于参数值的计算流体动力学（CFD）模拟预测值进行了比较。使用Markov-Chain-Monte-Carlo方法对得到的参数后验分布进行采样。多项式混沌（PC）替代了Bayesian后验定义中的CFD预测，以减轻求解多个CFD问题的计算负担。我们依靠合成数据，即数值生成的数据来评估膨胀流实验的潜力。使用合成数据可以防止实验偏差，能够控制模型误差（热力学和流量模型），并允许在实际中难以实现的条件下测量数量。我们测试了三种具有增加非理想效应的膨胀流。我们的分析表明，所考虑的实验对热力学系数的推断潜力有限。除了压力之外，测量温度可以提高比热比的后验知识，但其他参数仍高度不确定。此外，选择产生更高非理想效果的扩展条件在某种程度上改善了推断，但趋势是有限的，用这些条件进行实验可能具有挑战性。我们的工作还支持使用贝叶斯分析和合成数据来调查、分析和设计未来的新实验。

MSC公司：

76N15型 气体动力学（一般理论）
2015年1月62日 贝叶斯推断
65二氧化碳 蒙特卡罗方法
76-05 流体力学相关问题的实验工作

关键词：

非理想可压缩流体动力学;参数校准;贝叶斯推断;MCMC公司;ORC应用;硅氧烷流体MDM

软件：

FluidProp公司;SU2型
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{G.Gori}等人，计算。液体205，文章ID 104550，16 p.（2020；Zbl 1519.76293）
全文： 内政部 哈尔

参考文献：

[1] Ambrose，D.，汽液临界特性，NPL报告化学，107（1979）
[2] 贝利戈利，Z。；德怀特，R.P。；Kok，G.J.P。；Lucas，P.，《非理想流量条件下超声波流量计不确定性的贝叶斯研究》，《计量学》，54，4，584-598（2017）
[3] Callen，H.B.，《热力学与恒温学导论》（1985），威利出版社，第2版，100801（19）·Zbl 0989.80500号
[4] 科隆那，P。；卡萨蒂，E。；陷阱，C。；Mathijssen，T。；Larjola，J。；Turune-Saaresti，T。；Uusitalo，A.，《有机朗肯循环动力系统：从概念到当前技术、应用和对未来的展望》，英国燃气轮机动力杂志，137，10（2015）
[5] 科隆那，P。；范德斯特尔特，T.P。；Guardone，A.，《FluidProp:流体热物理性质估算程序》（2005），代尔夫特理工大学能源技术科：荷兰代尔夫特理工大学能量技术科
[6] 086102-1-12 ·Zbl 1182.76160号
[7] 科隆那，P。；Guardone，A。；北卡罗来纳州南南。；Zamfirescu，C.，稠密气体柔性非对称激波管的设计，ASME流体工程杂志，130（2008）
[8] 科隆那，P。；北卡罗来纳州南南。；Guardone，A.，硅氧烷的多参数状态方程：[（ch 3）3-si-o 1/2]2-[o-si-（ch 3
[9] 科隆那，P。；北卡罗来纳州南南。；Guardone，A。；Lemmon，E.W.，选定硅氧烷的多参数状态方程，流体相平衡，244，2，193-211（2006）
[10] 康格多，P。；科尔，C。；Cinnella，P.，涡轮机械中致密气体效应的数值研究，计算与流体，49，1，290-301（2011）·Zbl 1271.76291号
[11] Cramer，M.S。；Best，L.M.，稠密气体的稳态等熵流，《物理流体A》，3，4，219-226（1991）·Zbl 0718.76081号
[12] 迪金森，E。；麦克卢尔，I.A。；鲍威尔，B.H。；Chem，J.，正构烷烃+二甲基硅氧烷混合物的热力学。第2部分：蒸汽压和混合焓，Soc，Faraday Trans 1，70，2321-2327（1974）
[13] Economon，T.D。；Mudigere，D。；班萨尔，G。；海涅克，A。；帕拉西奥斯，F。；Park，J。；Smelyanskiy，M。；阿隆索，J.J。；Dubey，P.，《使用SU2进行可伸缩隐式RANS计算的性能优化》，《计算机与流体》，129146-158（2016）·兹比尔1390.76425
[14] 加利亚纳，F.J.D。；惠勒，A.P.S。；Ong，J。；de M.Ventura，C.A.，《稠密气体动力学对ORC跨音速涡轮机损失的影响》，J Phys Conf Ser，821，1，012021（2017）
[15] Gallarini，S.，非理想流体流动激光多普勒测速播种系统的设计与调试（2016），米兰理工大学：意大利米兰理工学院，（硕士论文）
[16] Gori，G.，《非理想可压缩流体动力学：发展建模、数值和实验的联合观点》（2019年），米兰理工大学；，（博士论文）
[17] 戈里，G。；维梅尔卡蒂，D。；Guardone，A.，斜激波中的非理想可压缩流体效应，J Phys Conf Ser，821，1，012003（2017）
[18] 戈里，G。；佐卡，M。；卡米，G。；Spinelli，A。；康格多，P.M。；Guardone，A.，来自开源su2套件的硅氧烷MDM非理想计算流体动力学模型的准确性评估，Eur J Mech B Fluids，79，109-120（2020）·Zbl 1477.76065号
[19] （附录C）
[20] Guardone，A。；Spinelli，A。；Dossena，V.，分子复杂性对有机蒸汽风洞喷嘴设计的影响，ASME J Eng燃气轮机动力，135，042307（2013）
[21] 黑斯廷斯，W.K.，使用马尔可夫链的蒙特卡罗抽样方法及其应用，《生物统计学》，57，1，97-109（1970）·Zbl 0219.65008号
[22] Head，A.J。；德塞维，C。；卡萨蒂，E。；皮尼，M。；Colonna，P.，《ORCHID的初步设计：研究非理想可压缩流体动力学和测试ORC膨胀机的设施》，2016年ASME涡轮博览会，编号GT2016-56103（2016）
[23] 第四届ORC电力系统国际研讨会，9月13日至15日，意大利米兰
[24] 俄勒冈州勒马特雷。；Knio，O.，《不确定性量化的光谱方法》（2010），科学计算：荷兰施普林格科学计算，第1版·Zbl 1193.76003号
[25] Lindley，D.D。；Hershey，H.C.，八甲基三硅氧烷的正压区，流体相平衡，55，1，109-124（1990）
[26] Mathijssen，T。；加洛，M。；Casati，E.公司。；北卡罗来纳州南南。；赞菲列斯库，C。；Guardone，A。；Colonna，P.，《柔性非对称激波管（FAST）：用于测量有机流体高温蒸汽中波传播的路德维希管设备》，Exp fluids，56，10，1-12（2015）
[27] （附录C）
[28] 关于概率密度函数和模式的估计。第134卷，1962年。第1065-1076页·Zbl 0116.11302号
[29] Peng，D.Y。；Robinson，D.B.，一个新的二常数状态方程，Ind Eng Chem Fundam，15，59-64（1976）
[30] Pini M.、Vitale S.、Colonna P.、Gori G.、Guardone A.、Economon T.、Alonso J.J.、Palacios F.SU2：非理想可压缩流的开源软件。2017年第821卷。第012013页。
[31] 里根，M.T。；Najm，H.N。；Debusschere，B.J。；勒马特雷，O.P。；O.M.科尼奥。；Ghanem，R.G.，《化学系统中的光谱随机不确定性量化》，库布斯特·特奥模型，8，3，607-632（2004）
[32] 莱因克，F。；哈塞尔曼，K。；Wiesche，S.a.d.公司。；Kenig，E.Y.，有机蒸汽封闭叶片级联风洞的热力学和流体力学，J Eng燃气轮机动力，138052601（2016）
[33] （附录C）
[34] Rosenblatt M.关于密度函数的一些非参数估计的评论。1956年第27卷。第833-837页·Zbl 0073.14602号
[35] Russo，G.P.，5-温度测量，（Russo和G.P..，空气动力学测量（2011），伍德黑德出版社），143-160
[36] Schnerr，G.H。；雷德纳，P.，《稠密气体的非绝热超音速流动》，《物理流体A》，3，10，2445-2458（1991）·Zbl 0744.76071号
[37] 跨度，R。；瓦格纳，W。；同时，我。；Thermophys，J.，《技术应用状态方程》。非极性和极性流体的优化功能形式，《国际热力学杂志》，24，1，1-39（2003）
[38] 跨度，R。；瓦格纳，W。；结果，I，技术应用状态方程。I代表非极性流体，国际热学杂志，24，1，41-109（2003）
[39] 斯皮内利，A。；Guardone，A。；科齐，F。；Carmine，M。；切利，R。；佐卡，M。；Gaetani，P。；Dossena，V.，《硅氧烷蒸汽MDM非理想喷嘴流的实验观察》，第三届ORC电力系统国际研讨会论文集，比利时布鲁塞尔，2015年10月12-14日
[40] Spinelli，A。；皮尼，M。；多塞纳，V。；盖塔尼，P。；Casella，F.，《有机蒸汽试验台的设计、模拟和建造》，ASME J Eng燃气轮机动力，135，042303（2013）
[41] Spinelli，A。；卡米，G。；Gallarini，S。；佐卡，M。；科齐，F。；Gaetani，P。；多塞纳，V。；Guardone，A.，高分子复杂蒸汽膨胀流动中非理想压缩效应的实验证据，实验流体，59，8，126（2018）
[42] 斯皮内利，A。；卡米，G。；佐卡，M。；Gallarini，S。；科齐，F。；Gaetani，P。；多塞纳，V。；Guardone，A.，《orc应用中硅氧烷mdm蒸汽非理想膨胀流动的实验观察》，《能源媒体》，1291125-1132（2017）
[43] Spinelli，A。；科齐，F。；卡米，G。；佐卡，M。；Gaetani，P。；多塞纳，V。；Guardone，A.，《硅氧烷蒸汽mdm膨胀流动的初步表征》，J Phys Conf Ser，821，1，012022（2017）
[44] Spinelli，A。；科齐，F。；佐卡，M。；Gaetani，P。；多塞纳，V。；Guardone，A.，《硅氧烷蒸汽MDM非理想膨胀流的实验研究》，ASME 2016年涡轮博览会论文集，Soul，编号GT2016-57357（2016）
[45] 托尔，M。；Dubberke，F.H。；Baumhgger，E。；Vrabec，J。；Span，R.，八甲基三硅氧烷和十甲基四硅氧烷的声速测量和基本状态方程，化学与工程数据杂志，62，9，2633-2648（2017）
[46] Turune-Saaresti，T。；Uusitalo，A。；Honkatukia，J.，《使用硅氧烷作为工作流体的高温微型ORC试验台的设计和测试》，《物理学报》，821，1，012024（2017）
[47] Uusitalo，A。；J.Honkatukia。；Turune-Saaresti，T.，《小型余热回收有机朗肯循环的评估》，Appl Energy，192146-158（2017）
[48] Leer，B.V.，走向最终保守差分格式。v.戈杜诺夫方法的二阶续集，《计算物理学杂志》，32，1，101-136（1979）·Zbl 1364.65223号
[49] Vimercati博士。；戈里，G。；Guardone，A.，《非理想斜激波》，《流体力学杂志》，847，266-285（2018）·Zbl 1404.76230号
[50] Vitale，S。；戈里，G。；皮尼，M。；Guardone，A。；Economon，T.D。；帕拉西奥斯，F。；阿隆索，J.J。；Colonna，P.，SU2开源CFD代码在模拟复杂热物理定律模拟流体湍流中的扩展，AIAA计算流体动力学会议，编号：AIAA论文2760（2015）
[51] 惠勒，A。；Ong，J.，《稠密气体动力学对有机朗肯循环涡轮机性能的作用》，J Eng gas Turbines Power，135，10，102603（2013）
[52] Zocca，M.，超音速非理想可压缩流体流动的实验观测（2018.），米兰理工大学；，（博士论文）
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