约翰·卡迪 量子场论的（T）超线{T}形变是随机几何。 （英语） Zbl 1402.81216号 《高能物理杂志》。 2018年，第10期，第186号论文，31页（2018）. 小结：我们通过应力张量的行列式det（T）（通常称为T上划线{T}），重新回顾了Zamolodchikov等人关于二维量子场论形变的结果。这无穷无尽地等价于随机坐标变换，但局部作用是全导数，因此仅从边界或非平凡拓扑中给出贡献。我们详细讨论了圆环、有限圆柱、圆盘和更一般的单连通域的例子。在所有情况下，配分函数均按线性扩散型方程演化，变形可视为模空间中的一种随机游动。我们还讨论了更高维的可能推广。 引用于97文件 MSC公司： 81T40型 量子力学中的二维场论、共形场论等 第62页，第35页 统计学在物理学中的应用 81兰特 量子理论中的群和代数及其与可积系统的关系 关键词：边界量子场论;共形场论;低维场论;可积场理论 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit｛J.Cardy｝，J.高能物理。2018年，第10期，第186号论文，31页（2018；Zbl 1402.81216） 全文： 内政部 arXiv公司 参考文献： [1] A.B.扎莫洛德奇科夫，复合字段的期望值\（T\上划线{T}\）在二维量子场论中，hep-th/0401146[灵感]。 [2] Dubovsky，S。；弗劳格，R。；Gorbenko，V.，《求解最简单的量子引力理论》，JHEP，09133，（2012）·Zbl 1397.83036号 ·doi:10.1007/JHEP09（2012）133 [3] Dubovsky，S。；Gorbenko，V。；Mirbabayi，M.，《自然调谐：走向概念验证》，JHEP，09045，（2013）·Zbl 1342.83081号 ·doi:10.1007/JHEP09（2013）045 [4] 穆萨多，G。；Simon，P.，《玻色S型矩阵，真空不稳定性和CDD模糊性》，Nucl。物理。，B 578527（2000）·Zbl 0976.81030号 ·doi:10.1016/S0550-3213（99）00806-8 [5] Dubovsky，S。；Gorbenko，V。；Mirbabayi，M.，《渐近脆性，近AdS_{2}全息术和（T上划线{T}）》，JHEP，09，136，（2017）·Zbl 1382.83076号 ·doi:10.1007/JHEP09（2017）136 [6] Jackiw，R.，《低维重力》，Nucl。物理。，B 252343（1985）·doi:10.1016/0550-3213（85）90448-1 [7] Teitelboim，C.，《两个时空维度中的引力和哈密顿结构》，《物理学》。莱特。，B 126、41（1983）·doi:10.1016/0370-2693（83）90012-6 [8] Dubovsky，S。；Gorbenko，V。；Hernández-Chifflet，G.，拓扑重力的配分函数，JHEP，09，158，（2018）·Zbl 1398.83068号 ·doi:10.1007/JHEP09（2018）158 [9] Caselle，M。；Fioravanti博士。；Gliozzi，F。；Tateo，R.，用TBA量化有效管柱，JHEP，07071，（2013）·Zbl 1342.81625号 ·doi:10.1007/JHEP107（2013）071 [10] 斯米尔诺夫，FA；Zamolodchikov，AB，《关于可积量子场论的空间》，Nucl。物理。，B 915363，（2017）·Zbl 1354.81033号 ·doi:10.1016/j.nuclphysb.2016.12.014 [11] M.Guica，二维CFT的可积Lorentz破缺变形，arXiv:1710.08415[灵感]。 [12] 卡瓦利，A。；Negro，S。；Szécsényi，IM；Tateo，R.，（T\overline{T}）变形二维量子场论，JHEP，10，112，（2016）·Zbl 1390.81494号 ·doi:10.1007/JHEP10（2016）112 [13] McGough，L。；Mezei，M。；Verlinde，H.，《将CFT移动到带有（T上横线{T}的散装中》，JHEP，04010，（2018）·Zbl 1390.81529号 ·doi:10.1007/JHEP04（2018）010 [14] Giveon，A。；伊扎基，N。；库塔索夫，D.，（T\overline{T}）和LST，JHEP，07，122，（2017）·Zbl 1380.81319号 ·doi:10.1007/JHEP07（2017）122 [15] Shyam，V.，具有大中心电荷的二维变形CFT的背景无关全息对偶（T\overline{T}），JHEP，10，108，（2017）·Zbl 1383.81148号 ·doi:10.1007/JHEP10（2017）108 [16] Giribet，G.，（T\overline{T}）-变形，AdS/CFT和相关函数，JHEP，02，114，（2018）·Zbl 1387.81316号 ·doi:10.1007/JHEP02（2018）114 [17] 克劳斯，P。；刘杰。；Marolf，D.，Cutoff AdS_{3}vs.（T\overline{T}）变形，JHEP，07,027，（2018）·Zbl 1395.81230号 ·doi:10.1007/JHEP07（2018）027 [18] Cardy，J.，量子猝灭到一维的临界点：一些进一步的结果，J.Stat.Mech。，1602, (2016) ·Zbl 1456.81049号 ·doi:10.1088/1742-5468/2016/02/2023103 [19] 伯纳德，D。；Doyon，B.，《非平衡共形场理论的流体力学方法》，J.Stat.Mech。，1603, (2016) ·兹比尔1456.82543 ·doi:10.1088/1742-5468/2016/03/033104 [20] Cardy，JL；Peschel，I.，二维临界系统中自由能的有限尺寸依赖性，Nucl。物理。，B 300、377（1988）·doi:10.1016/0550-3213（88）90604-9 [21] 阿弗莱克，I。；路德维希，AWW，关键量子系统中的普遍非整数“基态简并”，物理学。修订稿。，67, 161, (1991) ·Zbl 0990.81566号 ·doi:10.1103/PhysRevLett.67.161 [22] A.J.布雷，相序动力学理论,高级物理。43（1994）357[公元9501089][灵感]。 [23] 艾伦，SM；Cahn，JW，反相边界运动微观理论及其在反相畴粗化中的应用，金属学报。，27, 1085, (1979) ·doi:10.1016/0001-6160（79）90196-2 [24] J.J.Arenzon、A.J.Bray、L.F.Cugliandolo和A.Sicilia，曲率驱动的二维粗化的精确结果,物理学。修订稿。98（2007）145701[cond-mat/0608270]。 [25] 布兰查德，T。；左前Cugliandolo；皮科，M。；Tartaglia，A.，《二维铁磁伊辛模型动力学中的临界渗流》，J.Stat.Mech。，11, 113201, (2017) ·Zbl 1457.82166号 ·doi:10.1088/1742-5468/aa9348 [26] J.Cardy，（上横线{T}）非洛伦兹不变场理论的变形，arXiv:1809.07849[灵感]。 [27] M.Taylor，（上划线{T}）一般尺寸中的变形，arXiv:1805.10287[灵感]。 [28] 阿哈罗尼，O。；Vaknin，T.，大中心电荷下的（T超线{T}）变形，JHEP，05，166，（2018）·兹比尔1391.81113 [29] 博内利，G。；多劳德，N。；Zhu，M.，\（T\overline｛T｝\）-闭合形式的变形，JHEP，06149，（2018）·Zbl 1395.81153号 ·doi:10.1007/JHEP06（2018）149 [30] 达塔，S。；姜瑜，（T\overline{T}）变形配分函数，JHEP，08，106，（2018）·Zbl 1396.81172号 ·doi:10.1007/JHEP08（2018）106 [31] O.Aharony、S.Datta、A.Giveon、Y.Jiang和D.Kutasov，的模不变性和唯一性\（T\上划线{T}\）变形CFT，arXiv:1808.02492[灵感]。 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。