爱德华·哈迪 有限温度下的弱电弛豫。 （英语） Zbl 1388.81825号 《高能物理杂志》。 2015年第11期，第77号论文，18页（2015）. 小结：我们研究的理论是，由于早期宇宙中有限的温度效应，自然选择一个电弱标度参数较小的真空。特别是，有一个标量具有近似移位对称性，被希格斯粒子的技术自然小耦合破坏，还有一个温度相关的势。随着宇宙温度的下降，标量遵循其势能的最小值，从而改变希格斯质量平方参数。标量还有一个振幅与希格斯期望值成正比的周期性电势，它被困在一个具有较小电弱标度的真空中。电势所需的温度依赖性可以通过高温下被抑制的隐藏扇区中的强耦合效应来实现。或者，它可以从单回路热势微扰地产生。在这两种情况下，为了使标量发生位移，必须将隐藏扇区重新加热到明显高于可见扇区的温度。然而，如果隐藏扇区的能量密度转移到可见扇区而不干扰大爆炸核合成，这并不违反观测约束。我们还研究了当可视扇区在高尺度上完成到最小超对称标准模型时，该机制如何实现。虽然标量在其势的周期部分必须具有阶数（10^{8}）乘以有效衰变常数的范围，但紫外截止值为10TeV且没有字段取值范围大于（10^}）GeV的模型是可能的。 引用于14文件 MSC公司： 81T60型 量子力学中的超对称场论 关键词：超越标准模型;希格斯物理学 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{E.Hardy}，J.高能物理学。2015年，第11期，第77号论文，18页（2015；Zbl 1388.81825） 全文： 内政部 arXiv公司 参考文献： [1] P.W.Graham、D.E.Kaplan和S.Rajendran，弱电尺度的宇宙学弛豫，arXiv:1504.07551【灵感】。 [2] L.F.Abbott，降低宇宙学常数值的机制，物理学。莱特。B 150（1985）427【灵感】。 ·doi:10.1016/0370-2693（85）90459-9 [3] S.A.Abel，C.-S.Chu，J.Jaeckel和V.V.Khoze，SUSY打破亚稳态基态：为什么早期宇宙更喜欢非超对称真空，JHEP01（2007）089[hep-th/0610334]【灵感】。 ·doi:10.1088/1126-6708/2007/01/089 [4] N.J.Craig、P.J.Fox和J.G.Wacker，重新加热亚稳O’Raifeartaigh模型，物理。修订版D 75（2007）085006[hep-th/0611006][灵感]。 [5] W.Fischler、V.Kaplunovsky、C.Krishnan、L.Mannelli和M.A.C.Torres，《冷却宇宙中的亚稳态超对称破缺》，JHEP03（2007）107[hep-th/0611018][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2007/03/107 [6] S.A.Abel、J.Jaeckel和V.V.Khoze，《为什么早期宇宙更喜欢非超对称真空：第二部分》，JHEP01（2007）015[hep-th/0611130][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2007/015 [7] E.F.Moreno和F.A.Schaposnik，有限温度下的R对称性和超对称破缺，JHEP10（2009）007[arXiv:0908.2770][灵感]。 ·doi:10.1088/1126-6708/2009/10/007 [8] J.R.Espinosa、G.F.Giudice和A.Riotto，希格斯粒子质量测量的宇宙学意义，JCAP05（2008）002[arXiv:0710.2484]【灵感】。 ·doi:10.1088/1475-7516/2008/05/002 [9] D.J.Gross、R.D.Pisarski和L.G.Yaffe，有限温度下的QCD和瞬时，修订版。Phys.53（1981）43【灵感】。 ·doi:10.1103/RevModPhys.53.43 [10] E.Witten，《大N手性动力学年鉴》，《物理学年鉴》128（1980）363[启示]。 ·doi:10.1016/0003-4916（80）90325-5 [11] N.Kaloper、A.Lawrence和L.Sorbo，《大范围通货膨胀的伊格诺布尔方法》，JCAP03（2011）023[arXiv:1101.0026]【灵感】。 ·doi:10.1088/1475-7516/2011/03/023 [12] J.R.Espinosa、C.Grojean、G.Panico、A.Pomarol、O.Pujolás和G.Servant，《自然小电弱尺度下的宇宙希格斯-公理相互作用》，arXiv:1506.09217[灵感]。 [13] 冯J.L.、涂H.和于海斌，《隐秘地段的热遗迹》，JCAP10（2008）043[arXiv:0808.2318]【灵感】。 ·doi:10.1088/1475-7516/2008/10/043 [14] S.R.科尔曼，《虚假真空的命运》。1.半经典理论，物理学。修订版D 15（1977）2929【勘误表同上D 16（1977）1248】【灵感】。 [15] S.科尔曼（S.Coleman），《对称的方面：埃里克演讲选集》，剑桥大学出版社，英国剑桥（1988）。 [16] J.Kapusta和C.Gale，《有限温度场理论：原理与应用》，剑桥大学出版社，英国剑桥（2006）·Zbl 1215.70002号 ·doi:10.1017/CBO9780511535130 [17] N.Seiberg，自然与超对称非标准化定理，物理学。莱特。B 318（1993）469[hep-ph/9309335][灵感]。 ·doi:10.1016/0370-2693（93）91541-T [18] D.Boyanovsky，《有限温度下的超对称破缺：金石费米子》，物理学。修订版D 29（1984）743【灵感】。 [19] A.K.Das和M.Kaku，《高温下的超对称性》，《物理学》。修订版D 18（1978）4540【灵感】。 [20] L.Girardello、M.T.Grisaru和P.Salomonson，《温度与超对称》，Nucl。物理学。B 178（1981）331【灵感】。 ·doi:10.1016/0550-3213（81）90412-0 [21] 张国荣（K.Cheung）和蒋正伟（C.-W.Chiang），分裂超对称，物理学。修订版D 71（2005）095003[hep-ph/0501265][灵感]。 [22] A.Arvanitaki，N.Craig，S.Dimopoulos和G.Villadoro，Mini-Split，JHEP02（2013）126[arXiv:1210.0555]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP02（2013）126 [23] U.Ellwanger，C.Hugonie和A.M.Teixeira，下一个极小超对称标准模型，物理。报告496（2010）1[arXiv:0910.1785][INSPIRE]。 ·doi:10.1016/j.physrep.2010.07.001 [24] S.P.Martin，超对称引物，hep-ph/9709356[灵感]·Zbl 1202.81229号 [25] J.P.Vega和G.Villadoro，SusyHD：超对称中希格斯粒子质量的测定，JHEP07（2015）159[arXiv:1504.05200]【灵感】。 ·doi:10.1007/JHEP07（2015）159 [26] P.Sikivie，Axion宇宙学，勒克特。《物理笔记》741（2008）19[astro-ph/0610440][INSPIRE]。 ·doi:10.1007/978-3-540-73518-22 [27] L.Kofman、A.D.Linde和A.A.Starobinsky，《通货膨胀后的再热》，Phys。Rev.Lett.73（1994）3195[hep-th/9405187]【灵感】。 ·doi:10.1103/PhysRevLett.73.3195 [28] L.Kofman、A.D.Linde和A.A.Starobinsky，《走向通货膨胀后再热理论》，Phys。修订版D 56（1997）3258[hep-ph/9704452][灵感]。 [29] E.Hardy和J.Unwin，《优先再热》，即将出版·Zbl 1382.85003号 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。