安德烈亚斯·斯特格梅尔;奥马尔少校;大卫·科斯特;卡尔·拉克纳;赫尔德，马库斯;Matthias维森伯格 通量坐标独立方法的进展。 （英语） Zbl 1376.76085号 计算。物理学。Commun公司。 213, 111-121 (2017). 小结：通量坐标无关方法（FCI）为处理分流托卡马克中的分离线和X点提供了一个有希望的解决方案。尽管垂直算符（相对于磁场）的离散化是直接的，但主要的复杂性在于并行算符的离散化，其中采用了场线追踪和插值。并行扩散算子的离散版本在[第一作者等人，同上198，139-153（2016；Zbl 1344.82048号)]它在离散水平上保持了自共轭特性，并且只表现出非常低的数值垂直扩散/污染。然而，在野外测线图严重失真的情况下，该方案揭示了其局限性。此外，小尺度波纹的出现恶化了空间分辨率的收敛顺序[M.持有等，同上199，29-39（2016；Zbl 1344.76054号)]. 在本文中，我们对通过积分和插值组合重新计算平行梯度的方案进行了扩展。结果表明，所得到的格式最终结合了许多良好的数值特性，即它在离散水平上是自共轭的，它具有很低的数值垂直扩散，它可以处理强畸变映射，并且具有最佳收敛性。FCI方法中的另一个微妙问题是边界条件的处理，特别是在磁力线与材料板相交的地方。我们提出了一种基于虚点的解决方案，其值可以根据边界附近的泰勒展开灵活设置。 引用于5文件 MSC公司： 76X05型 电磁场中的电离气体流动；浆流 76M20码 有限差分方法在流体力学问题中的应用 关键词：通量坐标无关方法;野外测线图;支持算子法 引文：Zbl 1344.82048号;Zbl 1344.76054号 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{A.Stegmeir}等人，计算。物理学。Commun公司。213111-121（2017年；兹比尔1376.76085） 全文： 内政部 参考文献： [1] D’haeseler，W.D。；W.N.G.Hitchon。；Callen，J.D。；Sohet，J.L.，（通量坐标和磁场结构。通量坐标和电磁场结构，计算物理中的Springer级数（1990），Springer）·Zbl 0989.76500号 [2] Ottaviani，M.，物理学。莱特。A、 3751677（2011） [3] 哈里里，F。；Ottaviani，M.，计算机。物理学。Comm.，184，2419（2013）·Zbl 1349.76918号 [4] 哈里里，F。；希尔，P。；Ottaviani，M。；萨拉津，Y.，Phys。Plasmas，21，文章082509 pp.（2014） [5] Stegmeir，A。；科斯特·D。；少校，O。；Hallatschek，K。；Lackner，K.，计算。物理学。社区。，198, 139 (2016) ·Zbl 1344.82048号 [6] 持有，M。；Wiesenberger，M。；Stegmeir，A.，计算。物理学。社区。，199, 29 (2016) ·Zbl 1344.76054号 [7] B.D.Dudson、J.Madsen、J.Omotani、P.Hill、L.Easy、M.Loiten、arXiv:1602.06747v1；B.D.Dudson、J.Madsen、J.Omotani、P.Hill、L.Easy、M.Løiten、arXiv：1602.06747v1 [8] 沙什科夫，M。；斯坦伯格，S.，J.计算。物理。，118, 131 (1995) ·Zbl 0824.65101号 [9] Shashkov，M.，《一般网格上的保守有限差分方法》（1996），CRC出版社·Zbl 0844.65067号 [10] Stegmeir，A。；科斯特·D。；少校，O。；Lackner，K.，《康特里布血浆物理学》。，54, 549 (2014) [11] 卡西，P.J.M.，物理学。等离子体，63554（1999） [12] Zeiler，A。；Drake，J.F。；Rogers，B.，物理。等离子体，42134（1997） [13] 斯坦格比，P.C.，《磁性聚变装置的等离子体边界》（2000），物理研究所出版 [14] Farina，D。；波佐利，R。；鲁托夫，D.D.，Nuc。融合，33，1315（1993） 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。