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法亨·洛兰；谢赫·贾巴里（Sheikh-Jabbari），M.M。；马西米利亚诺·文森

超越卡迪公式的对数修正。 （英语） Zbl 1214.81224号

《高能物理杂志》。 2011年，第1期，第110号论文，第26页（2011）.
摘要：如所示J·L·卡迪【Nucl.Phys.B 270，第2期，186-204（1986年；Zbl 0689.17016号)]，具有左右中心电荷（c_L）和（c_R）的给定酉非奇异CFT配分函数的模不变性，意味着微正则系综在激发态（Delta）和（bar{Delta}）以及鞍点近似下的态密度为=c_L\exp（2\pi\sqrt｛c_L\Delta｝/6）\cdot c_R\exp（2\pi\sqrt｛c_R\bar｛\Delta｝｝/6）\）。在本文中，我们扩展了Cardy的分析，并表明在鞍点近似和与领先的Cardy结果相比被指数抑制的贡献中，状态密度的形式为（\rho（\Delta，\bar{\Delta}；c_L，c_R）=f（c_L\Delta）f（c_R\bar{\ Delta}）\rho{0}（\Del塔，\bar}；c_L，c_R），对于我们指定的函数\（f（x）\）。特别地，我们证明了（i）\（\rho（\Delta，\bar{\Delta}；c_L，c_R）\）是左右运动贡献的乘积，因此，对于这个近似，任何模不变量、非奇异幺正（2d\）CFT的配分函数都是全态可分解的，并且（ii）\\)只是\（c_L\Delta\）和\（c_R\bar{\Delta}\）的函数。此外，将（ρ（δ，δ；c_L，c_R）处理为微正则系综的态密度，我们计算了系统在正则对应项中的熵，并证明函数（f（x））是这样的：正则熵达到指数抑制贡献，仅由Cardy的结果\（\ln\rho_0（\Delta，\bar{\Delta}；c_L，c_R）\）给出。

引用于15文件

MSC公司：

81T30型 弦和超弦理论；量子场论中的其他扩展对象（例如膜）
第81页第40页 量子力学中的二维场论、共形场论等
81兰特 物理驱动的无限维群和代数，包括Virasoro、Kac-Moody、（W）-代数和其他当前代数及其表示
82B30型 统计热力学

关键词：

ads-CFT通信；弦理论中的共形场模型；低维场论

引文：

Zbl 0689.17016号
PDF格式BibTeX公司 XML格式引用
\textit{F.Loran}等人，《高能物理学杂志》。2011年，第1期，第110号论文，26页（2011；Zbl 1214.81224）
全文： 内政部 arXiv公司

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