毛罗·法布里齐奥;克劳迪奥·乔尔吉;安吉洛·莫罗 连续介质物理中非等温相场演化的热力学方法。 （英语） 邮编1096.80002 物理D 214，第2期，144-156（2006）. 本文建立了非等温条件下保守和非保守两相系统相变模型的一般热力学设置，并与文献中出现的其他方案进行了比较。相变是通过顺序参数或相场来建模的，顺序参数或相场在不同区域可能有不同的值，并且变化平稳。该模型以相场为内变量，其演化方程被视为本构方程。作者推导了热力学对保守相场和非保守相场本构方程的必要和充分限制。它们通过熵流中的一个额外项考虑了非局部效应，熵流的出现与自由能对相场梯度的依赖性有关。在特殊情况下，演化方程简化为在H.W.Alt公司和一、保罗【Physica D 59389-416（1992年；Zbl 0763.58031号)]O.彭罗斯和P.C.法夫【物理学D 69，107–113（1993；Zbl 0799.76084号)]. 该模型随后专门用于恒压下冰水相变的模型化，允许过热和过冷，并用于描述超导体中的热诱导相变。审核人：David Jou（贝拉特拉） 引用于43文件 MSC公司： 80甲17 连续统热力学 82B35型 不可逆热力学，包括Onsager-Machlup理论 80A22型 Stefan问题、相位变化等。 关键词：相变;相场模型;连续统热力学;冰水过渡 引文：Zbl 0763.58031号;Zbl 0799.76084号 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{M.Fabrizio}等人，《物理学》第214卷，第2期，第144-156页（2006年；Zbl 1096.80002） 全文： 内政部 参考文献： [1] J.D.van der Waals，《关于液态和气态的连续性》，荷兰莱顿莱顿大学博士论文，1873年；J.D.van der Waals，《关于液态和气态的连续性》，荷兰莱顿莱顿大学博士论文，1873年·JFM 05.0515.01号 [2] Landau，L.D。；Ginzburg，V.L.，《超导理论》（ter Haar，D.，L.D.Landau（1965）的论文集，佩加蒙：佩加蒙牛津），546-568 [3] 卡恩，J.W。；Hilliard，J.E.，《非均匀体系的自由能I.界面能》，J.Chem。物理。，258-267 (1958) ·Zbl 1431.35066号 [4] Langer，J.S.，一阶相变中的模式形成模型，（凝聚态物理方向（1986），世界科学：世界科学新加坡），165-186 [5] Fix，G.J.，自由边界问题的相场方法，（Fasano，A.；Primicerio，M.，自由边界问题：理论与应用（1983），皮特曼：皮特曼伦敦），580-589·Zbl 0505.65061号 [6] Caginalp，G.，自由边界相场模型分析，Arch。定额。机械。分析。，92, 205-245 (1986) ·Zbl 0608.35080号 [7] 彭罗斯，O。；Fife，P.，相变动力学的相场型热力学一致模型，Physica D，43，44-62（1990）·Zbl 0709.76001号 [8] 彭罗斯，O。；Fife，P.C.，关于标准相场模型和“热力学一致”相场模型之间的关系，Physica D，69，107-113（1993）·Zbl 0799.76084号 [9] Alt，H.W。；Pawlow，I.，非等温相分离动力学的数学模型，Physica D，59389-416（1992）·兹比尔0763.58031 [10] 王，S.-L。；Sekerka，R.F。；惠勒，A.A。；Murray，B.T。；Coriell，S.R。；Braun，R.J。；McFadden，G.B.，凝固热力学一致相场模型，《物理D》，69，189-200（1993）·Zbl 0791.35159号 [11] 布罗凯特，M。；Sprekels，J.，《滞后和相变》（1996），Springer:Springer纽约·Zbl 0951.74002号 [12] 油炸大肠杆菌。；Gurtin，M.E.，基于序参数的热诱导相变连续理论，《物理学D》，68，326-343（1993）·Zbl 0793.35049号 [13] 油炸大肠杆菌。；Gurtin，M.E.，基于具有界面能和熵的一般各向异性尖锐界面理论的凝固相场理论，《物理D》，91，143-181（1996）·Zbl 0885.35147号 [14] Frémond，M.，《非光滑热力学》（2001），《施普林格：柏林施普林格》·Zbl 0990.80001号 [15] Bonfanti，G。；弗莱蒙德，M。；Luteroti，F.，基于微观加速度和运动的相变模型的存在性和唯一性，非线性分析。真实世界应用。，5, 123-140 (2004) ·邮编1092.80006 [16] Müller，I.，热力学（1985），皮特曼：皮特曼波士顿，第5.4.3节·Zbl 0637.73002号 [17] Alt，H.W。；Pawlow，I.，《关于具有守恒序参数的相变模型的熵原理》，Adv.Math。科学。申请。，6, 291-376 (1996) ·Zbl 0855.35122号 [18] 福斯迪克，R.L。；Rajagopal，K.R.，《三级流体的热力学和稳定性》，Proc。R.Soc.伦敦。A、 339、351-377（1980）·Zbl 0441.76002号 [19] 法布里齐奥，M。；Morro，A.，《连续介质的电磁学》（2003），牛津大学出版社：牛津大学出版社·Zbl 1125.82329号 [20] 格林，A.E。；Naghdi，P.M.，《热力学与第二定律的性质》，Proc。R.Soc.伦敦。A、 357253-270（1977年） [21] 格林，A.E。；Laws，N.，《关于全球熵生产不平等》，夸特。J.机械。申请。数学。，25, 1-11 (1972) ·Zbl 0246.73006号 [22] 鲁德曼，G.A。；Stewart，D.S。；Yoh，J.J.-I.，具有相变的含能材料的热力学模型，SIAM J.Appl。数学。，63, 510-537 (2002) ·Zbl 1068.74003号 [23] 陈，Z。；Hoffmann，K.-H.，超导电性中非等温动力学Ginzburg-Landau模型的全球经典解，Numer。功能。分析。最佳。，18, 901-920 (1997) ·兹伯利0904.35036 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。