米歇尔·扎克 热力学中的不可逆性。 （英语） Zbl 0846.58059号 国际J.Theor。物理学。 35，第2期，347-382（1996）. 小结：从微观、随机和宏观的描述层面重新审视和分析了热力学中的不可逆性问题。研究表明，当每个动力学变量分解为均值和涨落分量时，牛顿动力学可以用雷诺形式表示。耦合涨落和平均值的附加方程遵循稳定原理。这一原理的主要思想是，波动必须从抑制原始不稳定性到中性稳定性的条件中选择。在稳定原理的补充下，哈密顿或拉格朗日形式可以描述由于混沌运动（很可能发生在多体问题中）分解为规则（宏观）运动和涨落，从完全可逆运动到可逆运动的转变。在描述的随机水平上，引入了一种新的具有非李普希茨性质的唯象力。作为选定粒子与其他粒子大量碰撞的结果，该力具有由所考虑过程的热力学参数唯一定义的特性，它代表了数学形式主义的一部分，描述了一个无需调用任何概率参数的随机过程。为了引入时间尺度，将额外的非利普希茨热力学力纳入运输现象的宏观模型。这些力仅在平衡点周围的一个小区域内有效。在不引起其他区域任何变化的情况下，它们负责接近平衡点的有限时间。这种性质对于宏观尺度上解释不可逆性非常重要。 引用于三文件 MSC公司： 58兹05 全球分析在科学中的应用 80A10号 经典热力学和相对论热力学 关键词：运输过程;不可逆性;热力学 PDF格式BibTeX公司 XML格式引用 \textit{M.Zak}，国际期刊Theor。物理学。35，第2号，347--382（1996；Zbl 0846.58059） 全文： 内政部 参考文献： [1] Arnold，V.（1988）。经典力学的数学方法，Springer-Verlag，纽约，第331页。 [2] Barone，S.R.（1993）。牛顿混沌+海森堡不确定性=宏观不确定性，美国物理研究所，61（JSS 5），423-427·数字对象标识代码：10.1119/1.17235 [3] Godel，K.（1931年）。Monatsheft für Mathematik und Physik，第38、173页·Zbl 0002.00101号 ·doi:10.1007/BF01700692 [4] Synge，J.L.（1926年）。动力学几何学，伦敦皇家学会哲学学报，A辑，226，31-106·JFM 52.0798.05号 ·doi:10.1098/rsta.1927.0002 [5] Prigogine，I.（1980）。从存在到成为，弗里曼，旧金山。 [6] Reynolds，O.（1895）。《皇家学会哲学学报》，1895年，186年。 [7] Richardson，D.（1968年）。符号逻辑杂志，33514·Zbl 0175.27404号 ·doi:10.2307/2271358 [8] Zak，M.（1992）。牛顿动力学中的不可逆性问题，国际理论物理杂志，31（2），332-342·Zbl 0745.70002号 ·doi:10.1007/BF00673265 [9] Zak，M.（1993年a）。牛顿动力学的终端模型，国际理论物理杂志，32（1），159-190·Zbl 0769.70006号 ·doi:10.1007/BF00674403 [10] Zak，M.（1993年b）。终端动力学导论，复杂系统，7（1），59–87·Zbl 0817.34027号 [11] Zak，M.（1994年）。动力学中的后不稳定模型，国际理论物理杂志，33（11），2215-2280·Zbl 0817.76023号 ·doi:10.1007/BF00675803 此参考列表基于出版商或数字数学图书馆提供的信息。其项与zbMATH标识符进行启发式匹配，可能包含数据转换错误。在某些情况下，zbMATH Open的数据对这些数据进行了补充/增强。这试图尽可能准确地反映原始论文中列出的参考文献，而不要求完整或完全匹配。